制备大块非晶Pd_(40)Cu_(30)Ni_(10)P_(20)合金圆柱体

制备大块非晶Ｐｄ４０Ｃｕ３０Ｎｉ１０Ｐ２０合金圆柱体日本东北大学材料研究所制备了直径为５０～７２ｍｍ，长度５２～７５ｍｍ的大块非晶Ｐｄ４０Ｃｕ３０Ｎｉ１０Ｐ２０合金圆柱体，研究了这种合金的热稳定性。四元母合金Ｐｄ４０Ｃｕ３０Ｎｉ１０Ｐ２０和三元母合金...     

Fe_(73.5)Cu_1Nb_3Si_(13.5)B_9非晶合金的晶化动力学

用差热分析(DTA)结合X射线衍射(XRD),研究了Fe_(73.5)Cu_1Nb_3Si_(13.5)B_9非晶合金的晶化动力学。结果表明:温度在0～700℃范围内,该合金的晶化相为α-Fe和Fe_2B;α-Fe相晶化表观激活能为452.39kJ/mol,Fe_2B相的晶化表观激活能395.23kJ/mol;两相在晶化初期激活能最小,随晶化量X_c的增加而迅速增大,在α-Fe的体积分数为30％～80％,Fe_2B的体积分数为40％～80％时,呈现极大值。     

非晶Fe_(76)Si_(10)B_(14)合金的引起磁导率衰减的结构弛豫

在50—300℃范围内考查了非晶Fe_(76)Si_(10)B_(14)合金的磁导率衰减的动力学行为.给出了引起磁导率衰减的结构弛豫谱,计算了最可几激活能的分布范围.用Kronmü-ller发展的二能级单组态模型讨论了这类弛豫的可逆性,分析了磁导率衰减的根源.     

非晶(Fe_(0.1)Ni_(0.35)Co_(0.55))_(78)Si_8B_(14)和Fe_(40)Ni_(38)Mo_4B_(18)合金的磁导率弛豫

在0—300℃间研究非晶(Fe_(0.1)Ni_(0.35)Co_(0.55))_(78)si_(?)B_(14)和Fe_(40)Ni_(38)Mo_4B_(18)合金的可逆磁导率等温弛豫行为.给出等时弛豫谱,观察到三个弛豫峰.计算弛豫时间的分布和最可几激活能.初步考查Curie温度以上的退火和较慢冷却对弛豫动力学的影响.对这两种成分截然不同的合金观察到十分相似的动力学行为,表明磁寻率弛豫主要是由基本结构缺陷的局域运动引起的,成分的影响则十分次要.     

Fe_(78)Si_9B_(13)非晶合金的高温变形性能

通过高温拉伸及胀形实验,研究了Fe78Si9B13非晶合金的塑性变形性能。高温拉伸的温度范围为430℃~530℃,初始应变速率为1.67×10-4s-1~1.67×10-3s-1。利用X射线衍射(XRD)和扫描电镜(SEM)对高温变形后的微观组织进行了分析。高温拉伸的延伸率随温度的升高先增大后减小,450℃时达到最大;在450℃,初始应变速率为8.33×10-4s-1时延伸率为40%。在450℃胀形得到半径为5mm、高4mm的近半球试件,显示了Fe78Si9B13非晶合金具有良好的高温变形性能。高温塑性变形过程中伴随着非晶的晶化,使塑性流动应力增大,影响了Fe78Si9B13非晶合金的高温变形性能。     

金属玻璃(Fe_(55)Ni_(45))_(78)Si_8B_(14)的低温结构弛豫

金属玻璃在退火处理下将发生结构弛豫,许多物理性质也将发生变化.一般认为非晶无序态的原子重新排列导致了结构弛豫,并提出了两种模型:拓扑短程序(TSRO)和化学短程序(CSRO).Egami和Bcukel等人研究了铁     

非晶合金Fe_(80-x)Cu_xSi_5B_(15)和(Fe_(1-y)Co_y)_(82)Cu_(0.4)Si_(4.4)B_(13.2)的晶化行为

用X射线衍射、吸收和内转换电子发射Mossbauer谱技术,研究了Fe_(80-x)Cu_xSi_5B_(15)和(Fe_(1-y)Co_y)_(82)Cu_(0.4)Si_(4.4)B_(13.2)两系列非晶合金的晶化行为.单辊急冷法制备的非晶带,晶化首先从贴辊面开始,晶化产物为α-Fe相.在Fe_(80)Si_5B_(15)非晶合金中以少量Cu替代Fe可以提高晶化温度.我们的结果表明,过渡金属的含量超过80at.-%,如增加到82at.-%,晶化温度就明显降低.所研究两系列含Si的铁基非晶合金在400—450℃范围内退火2h,都出现α-Fe,Fe_3B和Fe_2B三种晶态相共存状态.退火温度再升高,亚稳相Fe_3B逐渐转变为Fe_2B和α-Fe.     

纳米晶软磁合金Fe_(73.5)Cu_1Nb_3Si_(13.5)B_9淬态脆化机制研究

本文采用正电子湮没、居里点与内耗等方法对纳米晶软磁合金Fe73 5 Cu1Nb3Si13 5 B9淬态脆化机制进行系统研究。研究结果表明FeCuNbSiB淬态脆化是由于发生结构弛豫造成 ,且其结构弛豫峰温度比常用Fe B Si非晶低得多 ,说明FeCuNbSiB比常用Fe B Si非晶易产生由结构弛豫造成的淬态脆化。     

Zr_(55)Al_(10)Ni_5Cu_(30)大块非晶合金在过冷液相区内虚拟应力模型的改进

针对描述非晶合金在过冷液相区流动行为的虚拟应力模型虽然能定性分析应力-应变关系,但定量计算误差很大的问题,以Zr55Al10Ni5Cu30为例,采用MATLAB遗传算法优化弹性模量、最大应力和最大松弛时间,提高了模型对应力峰值及稳态应力值的计算精度;提出时间调整因子概念,可提高对应力变化历史描述的准确度;改进后的虚拟应力模型与Zr55Al10Ni5Cu30大块非晶合金单轴压缩实验的结果吻合较好。     

退火对(Fe_(50)Co_(25)Si_(10)B_(15))_(70)Cu_(30)非晶薄带磁性的影响

研究了(Fe50Co25Si10B15)70Cu30和Fe50Co25Si10B15非晶薄带辊面和自由面的相组成、微观结构以及磁性能。结果表明,(Fe50Co25Si10B15)70Cu30非晶薄带形成了独特的双层金属玻璃复合结构。并且,(Fe50Co25Si10B15)70Cu30非晶薄带的单辊面是含有微米级晶体Cu颗粒的以Fe、Co为基底的非晶层;而Fe50Co25Si10B15非晶薄带为非晶态。同时,(Fe50Co25Si10B15)70Cu30非晶薄带退火后软磁性能有所恶化。     

Zr_(65)Al_(10)Ni_(10)Cu_(15)非晶合金的超塑性

Ｚｒ６５Ａｌ１０Ｎｉ１０Ｃｕ１５非晶合金的超塑性１９９０年代初发现具有６０Ｋ以上宽的过冷液相区和强的非晶形成能力的Ｚｒ基合金,能够通过非晶粉末固结法或在低冷却速度下铸造来生产大块非晶合金材料。研究了具有很大过冷液相区（１０５Ｋ）的Ｚｒ６５Ａｌ１０Ｎｉ...     

非晶合金(Fe_(0.1)Ni_(0.35)Co_(0.55))_(78)Si_8B_(14)结构弛豫的研究

利用低能核物理技术,通过磁参量和电阻的测量以及利用DSC方法,研究了非晶合金(Fe_(0.1)Ni_(0.35)Co_(0.55))_(78)Si_8B_(14)的结构弛豫和转变。结果表明,在50—500℃范围内,结构弛豫和转变可分为四个阶段。在175—200℃和400—420℃区域内产生两种不同特征的结构弛豫,对应着磁性的不同变化。结构弛豫中发展了化学短程序和拓扑短程序,产生感生磁各向异性。考查了低温结构弛豫和高温转变的动力学行为。用结构缺陷模型讨论了结构弛豫中结构缺陷的变化。     

Ti离子辐照下Zr_(55)Cu_(30)Al_(10)Ni_5非晶合金的晶化行为及腐蚀性能

研究了40 k V Ti离子辐照对Zr55Cu30Al10Ni5非晶合金晶化行为和腐蚀性能的影响。通过X射线衍射和差示扫描量热分析,结果表明离子辐照导致样品发生晶化,其物相与退火晶化物相有明显差异。与8.1×1017ions/cm2剂量相比,辐照剂量为2.7×1017ions/cm2时晶化量更多。电化学极化曲线和扫描电镜结果表明,辐照后样品在Na Cl溶液中的腐蚀类型为点蚀,在Na OH溶液中为均匀腐蚀,辐照后样品在两种测试溶液中的耐腐蚀性能均比铸态样品好。     

非晶(Fe_(80)Ni_(20))_(78)Si_(22-x)B_x合金的磁矩与Curie温度

用液态快淬法制备非晶合金条带时,通过加入15—30％的B与Si等类金属含量是形成非晶状态的必要条件。但是,由于Si与B等类金属元素的加入,使非晶态合金的磁性受到明显的影响。本文实验研究了Si与B含量间的相对变化对(Fe_(80)Ni_(20))_(78)Si_(22-x)B_x合金的饱和磁矩、平均原子磁矩与Curie温度的影响关系。利用电子转移模型与分子场近似理论定性的解释了(Fe_(80)Ni_(20))_(78)-Si_(22-x)B_x合金的磁矩(M_s)与Curie温度(T_c)随     

机械合金化合成Fe_(81)Si_9B_6Nb_3Cu_1粉末

利用纯组元元素通过机械合金化合成纳米尺度的Ｆｅ８ｌＳｉ９Ｂ６Ｎｂ３Ｃｕ１合金粉末,研究了经不同时间（２～７０ｈ）研磨的产物的结构和磁性。Ｘ射线衍射、中子衍射和穆斯堡尔测量指出,随研磨时间延长逐渐地形成了无序固溶体,其平均颗粒尺寸处于纳米级范围。长时间研磨的样品显示出超细的非化学计量的晶体相、经长时间研磨的粉末样品,其矫顽力要比成分相似、局部晶化的金属玻璃的高。这种样品经过９７３Ｋ退火产生了Ｆｅ３Ｓｉ晶相和少量的硼化物和Ｆｅ－Ｎｂ聚集物。机械合金化合成Fe_(81)Si_9B_6Nb_3Cu_1粉末…     

非晶态Fe_(46)Ni_(32)V_2Si_(14)B_6合金的分形断裂

测定了结构弛豫阶段退火温度ＴＲ对非晶态Ｆｅ４６Ｎｉ３２Ｖ２Ｓｉ１４　Ｂ６合金条带室温断裂韧性（Ｋｃ）的影响．ＴＲ小于２００℃时,ＫＣ大致不变,平均值约８ＭＰａｍ１／２;随着ＴＲ由２００℃增加至３５０℃,ＫＣ值逐渐下降至２ＭＰａｍ１／２;相应地断裂剖面形貌由不规则特征（分形的）逐渐变为平直的或光滑的特征．用垂直截面法测定断裂剖面裂纹轮廓线的分形维数Ｄｆ．实验结果表明,在准二维脆性断裂条件下,Ｋｃ值与分形维数增量的平方根成正比,并讨论不同结构弛豫阶段断裂特征长度ａｃ与断裂机制     

非晶合金条带Fe_(73.5)Cu_1Nb_3Si_(13.5)B_9的晶化动力学研究（英文）

采用差式扫描量热方法进行热分析实验,研究不同加热速率下非晶合金条带Fe_(73.5)Cu_1Nb_3Si_(13.5)B_9的晶化动力学特性。DSC曲线的晶化温度和晶化峰值温度随着加热速率的增高而向高温方向迁移,说明合金的晶化过程表现出明显的动力学特性。建立基辛格模型,拟合动力学模型函数对结晶率的实验曲线,可以获得动力学参数值,得出晶化激活能的数值为2.89 e V。研究表明:对于Fe_(73.5)Cu_1Nb_3Si_(13.5)B_9合金,采用经验的双参数Sestak-Berggre模型能更加定量描述其晶化过程,而Johnson-Mehl-Avrami模型适宜在较低加热速率下描述。     

Fe_8Ni_(27)Co_(43)Si_8B_(14)金属玻璃的磁稳定性

在直到300℃的范围内考查了 Fe_8Ni_(27)Co_(43)Si_8B_(14)金属玻璃的磁导率弛豫。估计了弛豫过程的激活能谱。证实了时效引起的磁导率衰减是可逆的结构重排过程。观察到磁导率衰减中的 cross-over 效应。定量地估计了较低温度下的磁稳定性。     

Cu对非晶Fe_(74)Al_4Ga_2P_(12)B_4Si_4合金晶化行为的影响

研究了Fe74Al4Ga2P12B4Si4和Fe73Al4Cu1Ga2P12B4Si4合金在500～550℃的等温晶化行为,并分析了Cu对Fe74Al4Ga2P12B4Si4合金晶化行为的影响。采用XRD和DSC分析晶化相组成。结果表明,Cu降低合金的晶化温度,使得DSC图像上的玻璃转变温度消失,在铸态组织中出现淬态核。同时Cu的富集为α-Fe的形核提供大量的形核中心,阻止晶粒的长大,使合金纳米化,改变了合金的晶化方式和最终晶化产物。     

非晶合金(Fe_(0.1)Ni_(0.5)Co_(0.4))_(78)Si_8B_(14)的低温结构弛豫现象

利用磁导率减落的自动测量仪,测量了非晶合金(Fe_(0.1)Ni_(0.5)Co_(0.4))_(78)Si_8B_(14)等温时效时退磁不能恢复的减落。以此考查了低温结构弛豫动力学行为,计算了弛豫激活能和弛豫谱。结果表明,低温结构弛豫是平均激活能低的多弛豫过程,在这个过程中发展了化学短程序(CSRO)。