J/ψ辐射衰变过程中3－+胶子球的产生

本文导出了过程J/ψ→γ+G(3^－+), G(3^－+)→M₁M₂的多重角关联函数, 其中G是J^pc=3^－+的态, M₁和M₂是自旋为零的介子. 本文还讨论了3^－+胶子球态并计算了过程J/ψ→γ+G(3^－+)的螺旋性(helicity)振幅之比. 结果表明, 其中的一个比率与胶子球的质量无关, 其值很小.     

pp湮灭到两个介子机制的研究

用单胶子交换正反夸克对湮灭的势模型计算了质子-反质子湮灭到各种两个介子道的截面及分枝比. 并与Naive模型及其它作者的结果做了比较. 对过程pp→π⁺π^－还计算了湮灭截面随入射反质子动量的变化关系. 结果表明, 我们的模型与实验符合较好.     

核介质中的核子性质

借助价子模型, 讨论了原子核中的质子电形状因子G^P(Q²)和π衰变常数f_π. 联系准弹性峰附近⁵⁶Fe上的(e,e')反应, 我们证明核介质对G^P(Q²)和f_π有影响, 而且它们的修正同结构函数的畸变(EMC效应)一样, 均是由于强子尺度的增大.     

Study of ππ production in two-photon collisions at Belle

We have measured the cross section for π⁺π^－ production in two-photon collisions using a data sample with an integrated luminosity of 85.9fb^－1 collected with the Belle detector. The f₀(980) resonance is observed as a peak in the energy spectrum of the cross section. We also report preliminary results for γγ→π⁰π⁰ with two-photon center-of-mass energies ranging from 0.6 to 4.0GeV, based on a 95fb^－1 data sample. We find at least four resonant structures including a peak from f₀(980). In addition, there is evidence for χ_c0 production. We also make a preliminary discussion of the angular dependence and cross section ratio of γγ→π⁺π^－ and γγ→π⁰π⁰.     

6.8GeV/cπ-N非弹性作用下π0介子的产生

利用联合原子核研究所24立升丙烷气泡室照片,对动量为6.8GeV/cπ^-介子与核子非弹性作用产生π⁰介子的问题进行了研究。扫描了约2700对立体照片。在宽度为29.3厘米的有效范围内得到了1275个π^--N非弹性作用事例。在936个π^--p事例和339个π^--n事例中,观察到正电子、负电子对数目分别为240和89。考虑了气泡室对γ光子的探测效率,我们得到每个事例产生的平均π⁰介子数n_(π⁰)=1.00±0.06。γ光子的平均横动量为p_⊥γ=173MeV/c。此外,着重研究了γ光子的能量分布。在γ光子全部是由π⁰介子衰变产生以及π⁰介子和π^±介子具有相同能谱的假设下,利用在相同入射粒子能量的π^--N作用中所产生的次级π^±介子能量分布变换成γ光子的能量分布;将本实验所得的γ光子能量分布和变换得到的分布进行比较,这两个分布在实验误差范围内完全符合。     

TELESIS在φ→3γ衰变末态分析中的运用

介绍了φ介子工厂(DAΦNE)KLOE组的数据分析中运动学拟合程序TELESIS的运用.利用KLOE2000年在e⁺e^－对撞能量E_cm=1020MeV获取的部分数据开展φ→γη→3γ和φ→γπ⁰→3γ的分析,得到φ介子的产生截面σe+e－→=(4.04±0.04±0.24)μb,以及φ→γπ0→3γ的分截面σφ→γπ0→3γ=(5.3±0.3±0.6)nb.这些结果与理论预言以及俄国新西伯利亚的VEPP(CMD-2,SND,ND各探测器)的相应结果一致.     

两核子吸收机制与飞行π介子

本文推广静止π吸收的两核子模型用于讨论几百Mev飞行π介子被原子核吸收后发射核子能谱的现象。计算了220MeVπ介子被¹²C。⁵⁸Ni和¹⁸¹Ta核吸收后的发射核子能谱以及吸收截面σ_abs、平均发射核子数N和π⁺/π^-吸收后发射质子的产额比值R与A的依赖关系。这些实验都能成功地用两核子吸收机制给与描述。     

Recent results on light hadron spectroscopy from BESⅡ

We reported the observation of Y(2175) in φ f₀(980) mass spectrum in J/ψ→η π f₀(980) with f₀(980)→π⁺π^－ and the observation of a broad 1^－ resonance of K⁺     

高温高压触媒法金刚石生长的热力学分析

 利用热力学中经典的ΔG<0判定法,探讨了Fe基触媒合成金刚石晶体生长中的碳源问题,在计算中考虑了各物相的体积随温度和压力的变化。结果表明：在金刚石形成之前,就有大量Fe₃C形成,而在触媒法合成金刚石的温度和压力范围内,Fe₃C→C(金刚石)+3γ-Fe反应自由能和石墨→金刚石相变自由能均为负值,但前者比后者的绝对值更大,这说明前者更容易发生。因此,从热力学角度看,Fe₃C的形成降低了石墨转变为金刚石所要越过的势垒,使用Fe基触媒合成金刚石单晶的生长来源于Fe₃C的分解而不是石墨的直接转化。同时推导出在1200 K以上石墨-金刚石的平衡p-T关系：p_eq(GPa)=1.036+0.00236T (K),与F.P.Bundy的平衡线非常接近,证明了本热力学计算方法的可行性。     

层子模型里介子和重子的波动方程

本文应用量子场论对由层子一反层子结合成的介子态和由三个层子结合成的重子态作了统一的处理.假定层子具有很大的质量并假定层子所受到的二体作用可由等效位势来代表.作用的顶点包括γ₅和γ₄(实际上是M^-1γμ▽μ)两种类型.最后得出的介子和重子波动方程能够很满意的解释各种介子和重子的基态和激发态的质量谱.     

袋模型中强子结构函数的雷吉修正与标度破坏

本文利用文献[1]给出的方法计算了介子结构函数. 在另级近似下对于π介子有: W^π₁(x)~(1-x). 接着引入共振-雷吉修正的近似式, 得到在整个区间0≤x≤1与实验相符的核子、π介子价夸克分布函数. 我们还推测了标度破坏对旁观夸克数及有效袋半径的可能影响. 最后指出海夸克的分布函数也可用相似的玻密修正估算.     

重层子模型中介子的衰变过程

本文利用重层子模型^[1]中得到的介子B-S波涵数讨论介子的轻子型弱衰变、电磁衰变和各种二体强衰变过程. 除了解释f_π≈f_K, 1^－→l⁺l^－等过程外, 计算得到的各种强衰变宽度也都同实验基本符合.     

QCD微扰理论和原子核(2)核子-介子耦合顶点的结构

利用禁闭夸克系统的QCD低阶微扰,讨论了核子-介子耦合顶点的结构。在MIT袋模型球腔近似下,导出了从核子→核子（重子）+介子顶点结构的几率振幅。在不考虑末态重子与介子的分裂和相对运动时的计算表明,相应于核子-核子相互作用中的激发态重介子（B、δ、A₁…）交换和有激发态重子（N^*、Δ^*）为中间态的双π交换过程是主要的。但单π、单ρ、ω等介子交换过程未出现。     

一种层子和轻子的结构模型

提出了一种亚层子模型. 层子和轻子是由rishon T和V组成的. T和V是SU_H(3)×SU_C(3)×SU_G(2)×U(1)群的多重态. 由这些多重态可以自然地得到三代层子和轻子. 在此模型中质子衰变为μ^－e⁺e⁺或e^－μ⁺μ⁺.     

γ,p碰撞生两个大PTγ的反应截面的QCD预言

我们在γ-p质心系里用微扰QCD方法计算了γ+p→2γ(大P_T)反应的双微分截面d2σ/dx_Tdx_L, 并分析了它的两种可能的背景(γ+p→γ+q(q)和γ+p→γ+q(q)). 文中指出, 利用该反应所具备的大p_T光生和直接光子对出射过程的双重特点, 可以把这两种背景大大压低. 计算结果表明, 用QCD预言的γ+p→2γ(大P_T)反应不但具有本底干净的显著特点, 而且在相当大的(x_T, x_L)范围内, 计算得到的反应截面可以在目前的实验精度下测量. 因而, 在实验上精确测定此过程, 对于检验QCD上有意义的.     

14.7MeV中子引起232Th裂变的电荷分布:Rh、Ag、In和Sb同位素的独立产额

使用核化学技术测定了14.7MeV中子引起的²³²Th裂变中对称区7个核素的独立产额和12个核素的累积产额. 根据这些独立产额以及我们以前在14MeV中子引起的²³²Th裂变中测定的独立产额, 宽度常数σ=0.56的高斯电荷分布函数计算了相应的经验最可几电荷Z_p值. 由质量分布不对称区的全部Z_p值计算的电荷迁移平均值ΔZ(=Z_p—Z_UCD)为0.49±0.25, 与低能裂变的一般研究结果相一致. 接近对称区产物的独立产额的测定结果与预期值不相符. 对称分裂反常大的ΔZ值似乎表明对称区的电荷分布宽度比通常可以接受的0.56更大. 实验结果支持两种方式裂变的假设.     

QGP强子化的多粒子玻色–爱因斯坦关联分析

计算了由夸克–胶子等离子体(QGP)颗粒表面强子化所产生的π介子和K介子的多粒子玻色–爱因斯坦关联.对有限初始重子数密度的情况,K⁺介子的多粒子关联比π介子的多粒子关联弱,K^－介子的平均多粒子关联强度随QGP颗粒数目N_d的增加而快速下降.在零初始重子数密度情况下,K⁺和π介子的平均多粒子关联强度的差别随N_d的增加而变得明显.     

整体口袋-夸克流方法的费曼法则与强子类时结构函数

本文给出了整体口袋-夸克流方法的一些费曼法则, 并利用这些法则得到了一系列光子-强子过程的零级跃迁矩阵元. 接着具体计算了正负电子对深度湮没过程中的核子与π介子结构函数. 求得的类时结构函数具有Bjorken标度性, 满足Collan-Gross关系, 当x=q²/2p﹒q<1时为零, 而当x≥1时, F₁≡W₁≥0, F₂≡v/M W₂≤0. 这些性质都是按定义所要求的. 此外还得到强子类时结构函数的计数法则: F₁(x~1)∝(x－1)^3N-2, 正好与我们在计算类空结构函数时得到的计数法则相对称.     

一种实验确定微电子器件灵敏体积的方法

介绍一种实验确定微电子器件单粒子翻转(SEU)灵敏体积(S_V)厚度d的方法.用从低到高不同能量的重离子辐照微电子器件, 测量其SEU截面随离子射程的变化曲线σ_seu(r), 用数学计算从σ_seu(r)和LET(r)函数提取d. 利用测得的d和σ_seu(LET), 经过模型计算可得到更精确的空间SEU率的预言值.     

MIT口袋模型中的π0→2γ衰变

本文用MIT口袋模型和波包方法计算了π⁰→2γ过程的宽度. 计算发现m_π→0是一个好的近似. MIT口袋模型给出, Γ(π⁰→2γ)∝m³_π/F²_π, 这种形式与Adler的结果相符合, 但数字结果显示, Γ(π⁰→2γ)的理论值是实验值的2.7倍, 这个差主要来自F_π的理论值与实验值的差. 而这个差很强地依赖于MIT口袋模型的方程和边界条件, 从而对MIT口袋模型构成了一个检验.