B介子稀有衰变与荷电PG玻色子企鹅图贡献

计算了荷电PG玻色子P^±和P^±₈对B介子稀有衰变过程B→X_s,dνν和B_s,d→1⁺1^－(l=e,μ,τ)的企鹅图和箱图贡献.计算表明:(a)荷电PG玻色子可以对B介子稀有衰变分枝比Br(B→X_s,dνν)和Br(B_s,d→1⁺1^－)给出3～5倍的增强;(b)在大部分参数空间内,色八重态PG玻色子P₈^±起主要作用.     

有效玻色子数及其应用

本文用半经验方法给出了A≥70的偶偶核的有效玻色子数,收集了玻色子数饱和的有关证据,并采用有效玻色子数概念,处理了内禀电四极矩Q₀与N_πN_v(A≥70的偶偶核)系统关系,得到了Q₀的经验公式.本文采用所给的有效玻色子数对¹⁴²Ce和¹⁴⁴Nd进行了数值计算,结果较好.     

K介子稀有衰变及其对Multiscale WalkingTechnicolor模型的限制

在多标度人工色模型框架下计算了荷电PG玻色子π±1和π±8对K介子稀有衰变过程K⁺→π⁺νν,K_L→π⁰νν和K_L→μ⁺μ^－的企鹅图贡献.计算结果表明:(a)荷电PG玻色子可以对K介子稀有衰变分枝比给出1～3个量级的增强;(b)根据现有实验数据,K.Lane等人提出的多标度人工色模型基本被排除.     

Kl3介子衰变

本文通过强作用K-π中间态,利用色散关系理论计算了Г(K_μ3⁺)/Г(K_α3⁺),Г(K₂⁰→πμ⁺ν)/Г(K₂⁰→πe⁺ν),{Г(K₂⁰→πe⁺ν)+Г(K₂⁰→πe^-ν)}/Г(K_α3⁺)分支比及K_μ3⁺衰变中的μ谱,当选择定则|ΔI|=1/2及ΔS=+ΔQ被破坏,并且I_z=1/2及I_z=3/2的振幅f^{3/2 1/2}(0)及f^{3/2 3/2}(0)不等时,上述分支比与实验能很好符合。在本文的理论中,形式因子不是常数。     

e+e－→J/ψ→γB,B→P1P2的角分布和玻色子B的自旋分析

本文给出了过程e⁺e^－→J/ψ→γB,B→P₁P₂的螺旋性形式(HF)^[1]和等效相互作用形式(EIF)^[2]之间的关系.在B的不同自旋(J=2,4)下赝标介子的角分布显示,为了确定B的自旋,存在敏感区域和不敏感区域.令人遗憾的是,θ/f₂(1720)和ξ(2230)的数据正好掉入不敏感区域.     

6Li的d-a集团态间E2跃迁RGM计算分析

有实验证据表明,⁶Li核的基态和第一、三激发态主要是d-a集团结构态.本文采用单道共振群方法(RGM)计算了⁶Li的这些集团态之间的电四极跃迁,算得的电四极约化跃迁几率B(E2;E₁→E₀)=21.06fm⁴,比用含P态激发的双中心集团模型算得的12.14,13.11和18.14fm⁴以及和用LCCO算得的13.88fm⁴更符合于实验值25.1±2.0fm⁴.算得的B(E2;E₃→E₀)=9.67fm⁴,亦在实验值6.483±3.360fm⁴的误差范围内符合:这些符合说明了所用的RGM波函数是比较好的.     

Eu3+离子对Li2O-Na2O-B2O3物理和光学特性的影响

The lithium sodium borate glasses doped with Eu³⁺ ion are prepared using melt quenching technique, their structural and optical properties have been evaluated. The density of prepared glasses exhibits an inverse behavior to the molar volume ranging from 2.26 g/cm³ to 2.43 g/cm³ and 26.95 cm³ /mol to 26.20 cm³ /mol, respectively. The absence of sharp peaks in XRD patterns confirms the amorphous nature of the prepared glasses. The absorption spectra yield four transitions centered at 391 nm (⁷F₀→⁵L₆), 463 nm (⁷F₀→⁵D₂), 531 nm (⁷F₀→⁵D₁), and 582 nm (⁷F₀→⁵D₀). The most intense red luminescence is observed at 612 nm corresponding to ⁵D₀→⁷F₂ transition under 390 nm laser excitations.     

ι-E疑难和推广的矩分析

本文引进过程e⁺e^－→J/ψ→γB,B→P₁P₂P₃的矩的光子角分布来讨论ι-E疑难,得到了判断J/ψ→γKKπ过程中产生的共振峰是否包含E(1⁺⁺)分量的一个有效判据.     

奇异粒子的性质及其产生和衰变

用一架30厘米×30厘米×10厘米磁场为6200高斯的云室,在海拔3185米的云南落雪高山实验室拍摄了30000对照片,获得105个V⁰,而可以进行分类的有43个。其中有26个θ₁⁰,16个Λ⁰和一个θ₂⁰。本文对θ₁⁰,Λ⁰和一个θ₂⁰进行了研究,其结果如下:1)Q值,Q_(Λ⁰)=(36.2±2.5)Mev,Q_(θ1⁰)=(233±11)Mev;2)平均寿命,τ_(Λ⁰)=(3.19_-0.92^+2.42)×10^-10秒,τ_(θ1⁰)=(1.14_-0.27^+0.49)×10^-10秒;3)动量分布与以前的工作没有显著差别;4)N(Λ⁰)/N(θ₁⁰)=0.51±0.22(权衡数);5)Λ⁰和θ₁⁰在质心系的衰变角分布没有明显的不对称性;6)一个θ₂⁰在静止坐标系寿命为～10^-9秒,衰变类型可能为θ₂⁰→π^-+π⁺+π⁰或者θ₂⁰→π^±+μ^?+ν。     

用玻色子组态混合和玻色子表面δ相互作用研究核谱

用玻色子组态混合波函数和玻色子表面δ相互作用研究了三玻色子核⁴⁶Ti和⁵⁴Cr的sdgIBMI的能谱和E2跃迁概率,理论计算结果令人满意,比sdIBMI能拟合出更多的能级和E2跃迁概率,而且它们的误差更小. 说明g玻色子在振动区也起着重要的作用,同时进一步证明了这种玻色子组态混合模型是成功的.     

苯基叠氮在光吸收激发态上的结构动力学-共振拉曼和量子力学计算研究

采用共振拉曼光谱学和完全活化空间自洽场方法研究了苯基叠氮被激发到S₂(A')、S₃(A')和S₆(A')光吸收态后的结构动力学. 基于傅立叶变换拉曼、傅立叶变换红外、紫外、密度泛函计算和简正模式分析,指认了紫外吸收光谱和振动光谱. 获得了环己烷、乙腈和甲醇溶剂中273.9、252.7、245.9、228.7、223.1和208.8 nm等不同激发波长下的A、B和C带共振拉曼光谱,以探测Franck-Condon区域的结构动力学. CASSCF计算获得了单重电子激发态能量最低点和势能面交叉点的电子激发能和优化几何结构. 结果表明,苯基叠氮在S₂(A')、S₃(A')和S₆(A')态上的激发态结构动力学各不相同. 与Kasha规则相符,S₂S₁(1)和S₂S₁(2)势能面交叉点在S₂(A')激发态衰变动力学和N7=N8键解离中扮演着重要角色. 提出了两条主要衰减通道：S_2,min→S₀辐射通道和S_2,FC(ππ^*)→S₂(ππ^*)/S₁(nπ^*)→S₁(nπ^*)非辐射通道.     

Bd0→φK0极化反常和Bd→φKS CP不对称的研究

在模型Ⅲ下, 仅考虑来自于中性规范玻色子H⁰, h⁰和 A⁰产生的树图阶味改变中性流的贡献, 并利用QCD因子化方法, 对B_d⁰→φK^*0衰变过程的极化反常和 B_d→φK_S衰变过程的CP不对称进行了研究, 经过计算发现, 在147<|λ_bsλ_ss|<165的参数范围内, 这两个过程中存在的反常现象能够同时给予解释.     

THE 82S1/2→62D EXCITATION TRANSFER OF RUBIDIUM ATOMS INDUCED BY COLLISIONS WITH GROUND-STATE RUBIDIUM AND HYDROGEN MOLECULES

The processes of excitation transfer from the 8²S_1/2 state to the 6²D state of rubidium in Rb(8²S_1/2)-Rb(5²S_1/2) and Rb(8²S_1/2)-H₂ collisions have been studied experimentally. During irradiating the Rb vapor, mixed with H₂, by two light beams for selective stepwise excitation, the Rb 8²S_1/2→5²P_3/2 direct fluorescence and the Rb 6²D_3/2→5²P_1/2 sensitized fluorescence have been measured as a function of H₂ gas pressure. The measurements yielded the cross-sections σ(8²S_1/2→6²D) and σ^*(8²S_1/2→6²D) of Rb 8²S_1/2→6²D excitation tranfer induced by collisions with 5²S_1/2 atom and H₂ molecules respectively. The results are discussed in detail.     

THE 82S1/2→62D EXCITATION TRANSFER OF RUBIDIUM ATOMS INDUCED BY COLLISIONS WITH GROUND-STATE RUBIDIUM AND HYDROGEN MOLECULES

The processes of excitation transfer from the 8²S_1/2 state to the 6²D state of rubidium in Rb(8²S_1/2)-Rb(5²S_1/2) and Rb(8²S_1/2)-H₂ collisions have been studied experimentally. During irradiating the Rb vapor, mixed with H₂, by two light beams for selective stepwise excitation, the Rb 8²S_1/2→5²P_3/2 direct fluorescence and the Rb 6²D_3/2→5²P_1/2 sensitized fluorescence have been measured as a function of H₂ gas pressure. The measurements yielded the cross-sections σ(8²S_1/2→6²D) and σ^*(8²S_1/2→6²D) of Rb 8²S_1/2→6²D excitation tranfer induced by collisions with 5²S_1/2 atom and H₂ molecules respectively. The results are discussed in detail.     

高能νN“弹性”反应的中间玻色子效应

利用中间玻色子理论和Cabibbo的弱相互作用SU₃模型,求得了中微子-核子“弹性”反应ν₁+N→l+B的微分截面和终态粒子纵极化的解析表式,并对若干过程进行了数值计算。结果表明:对给定的一组形状因子,当中微子能量足够高时,在适当的出射角附近,轻子和超子的纵极化的中间玻色子效应相当明显;如实验数据足够精确,将极化与微分截面相结合。可估计中间玻色子质量,并给出形状因子的一些知识。还估计了ν_μ[Z,A]→μ^-+[Z+1,A]过程的μ^-纵极化的核效应和中微子能谱的影响。     

粲夸克偶素P波态χc0宽度测量

利用北京谱仪在北京正负电子对撞机上采集的350万(2S)事例,通过ψ(2S)→γπ⁺π^－和γK⁺K^－反应道测量了χ_c0的总宽度.由Monte Carlo模拟给出的质量分辨函数,利用拟合χ_c2谱形得到的质量分辨作标定后,用于χ_c0宽度的拟合,得到χ_c0的宽度为(15.0)MeV.同时定出了χ_cJ(J=0,2)到π⁺π^－+K^－的衰变分支比.结果为B(χ_c0→π⁺π^－)=(4.27±0.23±0.60)×10^－3,B(χ_c0→K⁺K^－)=(3.44±0.21±0.47)×10^－3,B(χ_c2→π⁺π^－)=(1.52±0.17±0.29)×10^－3 和 B(χ_c2→K⁺K^－)=(5.2±1.1±1.8)×10^－4,其中第一项误差为统计误差,第二项为系统误差.     

Pr3+离子单掺LiLuF4单晶的坩埚下降法生长及光谱性能研究

本文应用坩埚下降法技术在全密封铂金坩埚条件下生长了不同Pr³⁺离子掺杂浓度的高质量LiLuF₄单晶. 测定了单晶体从420 nm至500 nm的激发光谱. 在446 nm光激发下,观察到单晶体480 nm(³P₀→³H₄)蓝色发射带、522 nm(³P₁→³H₅)绿色发射及605 nm(¹D₂→³H₄)的红色发射,其对应的平均寿命分别为38.5、37.3和36.8 μs. 其荧光寿命明显大于Pr³⁺掺杂的氧化物单晶. 同时研究了激发波长和掺杂浓度对发射强度以及色度坐标的影响. 获得最佳的Pr³⁺浓度为∽0.5 mol%,并分析了环境温度从298 K 到443 K变化对荧光强度的影响. 结果表明随着温度的增加,荧光强度逐步变弱,其中³P₀→³H₄(480 nm)能级跃迁受温度影响最大,其次是³P₁→³H₅和¹D₂→³H₄.     

DIRECT UPCONVERSION SENSITIZATION LUMINESCENCE OF Ho(0.1)Yb(5):OXYFLUORIDE VITROCERAMICS

This paper studies the upconversion luminescence phenomenon of the Ho,Yb co-doped oxyfluoride vitroceramics. There is one group of strong upconversion luminescence lines positioned at 536.5nm, 18639cm^-1; 540.5nm, 18501cm^-1; 544.0nm, 18399cm^-1, which is easily identified as the transitions of ⁵S₂→⁵I₈. There are other splendid upconversion luminescence lines, which are ⁵S₂→⁵I₇,⁵F₅→⁵I₈,⁵G₆→⁵I₈, (⁵G³G)₅ →⁵I₈,(³F³H⁵G)₄→⁵I₇,⁵G₄→⁵I₈ and (⁵G³H)₅→⁵I₈. It is also found that an interesting kind of upconversion cooperative radiation fluorescence comes from a kind of coupling state of clusters consisting of two Yb³⁺ ions.     

部分U(6) SU(3)的约化标量因子的代数表达式

利用不可约张量基方法和相互作用玻色子模型的解析波函数,计算得到了U(6) SU(3)简单的约化标量因子.通过应用递推关系,得到了U(6) SU(3)的[N_π×[N_p][N₁N₂]的部分约化标量因子的代数表达式.     

A=147—153核的Gamow—Teller跃迁

在壳模型的基础上系统研究了¹⁴⁶Gd区A=147-153核的Gamow-Teller跃迁.这些相对¹⁴⁶Gd核心为粒子态的核唯一的β允许衰变道为π1h_11/2→v1h_9/2的Gamow-Teller跃迁.计算结果表明,实验的约化几率B(GT)与计算的B(GT)比较,存在一个阻塞因子γ²,即γ²=B_exp(GT)/B_cal(GT)=0.17±0.05.