理论α系数的计算及其应用

本文根据Lachance先生来华讲学的练习和Shiraiwa等推导的X射线荧光强度公式推出了计算几种α系数的公式,并把计算出的理论α系数用于硅酸盐的分析中,获得了较好的分析结果。一、理论α系数的计算利用原级X射线谱强度分布等参数计算理论α系数分为以下四步: 1.基本α系数(α_(?))的计算基本α系数,就是元素之间的影响系数。首先使用Shiraiwa等X射线荧光强度计算公式,根据设定一组二元组份含量计算出理论强度比R_(?),然后把它们代入L-T方程计算出基本α系数。     

NRLXRF程序:在X射线荧光光谱分析中计算理论α系数的应用

本文对NRLXRF程序进行了开发应用,利用该程序具有计算全部组分都已定义的任何样品的理论X射线相对强度的功能,使该程序在a NIVAC1100/10计算机上运行后,先计算出给定组分的理论相对强度(设定多组二元体系),然后利用Lachance数学校正模型推出的计算公式计算基本α系数、混合α和修正α系数。本文对地质岩石样品中硅酸盐系列的理论α系数作了计算,取得了较满意的结果。     

理论α系数的计算及其在X射线荧光分析中的应用

本文根据加拿大著名X光谱分析专家LACHANCE82年10月来华讲学报告,推出了混合α系数,修正α系数和烧失量对分析元素氧化物的α系数的计算公式。首先应用Shirawa等人推导的X射线荧光强度的理论公式,计算一组设定的二元组份含量的理论强度比Ri,将其代入L     

变化的理论α影响系数在校正Cr-Fe-Ni不锈钢基体效应中的应用

通过Spectra Plusx射线荧光光谱分析软件计算了7个不锈钢标准样品中的其它元素对Cr的理论α影响系数,发现对Cr有二次激发的增强元素的理论α影响系数随着元素含量的变化变动较大。采用随元素含量的变化而变化的理论α影响系数校正不锈钢中的基体效应,较好地校正了其他元素对Cr的增强效应,并使不锈钢和低合金钢中的Cr含量(0．3％～20．8％)可以通过一条校准曲线进行测量。变化的理论α影响系数可以校正含量变化较大的元素的基体效应,可以适当延伸校准曲线的含量分析范围。采用X射线荧光光谱法测定不锈钢中的Al,Si,P,S,Ti,Cr,Mn,Co,Ni,Cu,AS,Mo,Sn,W,Pb等15个元素的含量,用变化的理论α影响系数校正基体效应,测量结果与湿法化学分析结果相符。     

X射线荧光分析中吸收和增强效应的理论校正

本文以“初级光谱有效吸收系数μ(λ)的概念,重新整理基本参数方程,得出了与Rousseau算法相似的理论校正方程: 但式中α和β与Rousseau算法中的α和β的数学表达式不同。μ(λ)的引入使α和β的计算变得简便快速而又精确。这里,吸收校正小数α是常数,可予先计算,而增强校正系数β是基体的函数,应根据实际组分即时计算。     

理论α系数在X射线荧光光谱法分析钢铁成分中的应用

本文用ＤＲＡＬＰＨＡ程序计算了一套钢铁体系的理论α系数，对钢铁中１２种元素间的吸收－增强效应进行了数学校正，在较宽的浓度范围内对钢铁成分进行了分析。该方法具有通用性强，所需标准样品少以及校正结果准确等优点。     

惰性气体输运性质的理论计算

利用惰性气体原子间相互作用势,系统计算了5种惰性气体的输运系数,包括第二维里系数B、扩散系数D、热传导系数λ、黏滞系数η和热扩散因子αT的计算.从输运性质的计算证明了TangToennies势模型的准确性. 关键词： 惰性气体 TangToennies势模型 输运系数 计算     

Er~(3+)单掺与Er~(3+)/Pr~(3+)共掺碲酸盐玻璃的2.7μm光谱性质及能量转移过程

采用高温熔融法制备了不同浓度Er3+,Er3+/Pr3+共掺的60TeO2-30WO3-10La2O3玻璃。研究了玻璃的红外透过光谱,吸收光谱以及在980nm LD抽运下的荧光光谱和Er3+…4I13/2能级荧光寿命。根据红外光谱计算了玻璃中OH-的吸收系数α。应用Judd-Ofelt理论计算了J-O参量,自发辐射系数Arad,荧光分支比β;利用Fuchtbauer-Laderburg理论计算了2.7μm受激发射截面。分析了980nm抽运时Er3+/Pr3+共掺的能量转移过程。计算得到OH-吸收系数α为0.57cm-1,2.7μm自发辐射系数Arad为60.6s-1,荧光分支比β为16.3%,最大受激发射截面达到1.13×10-20 cm2。结果表明,这种碲酸盐玻璃适合作为获得2.7μm输出的激光材料。     

γ跃迁多极混合比和内转换系数计算

简要地描述了,由实验测量某些一壳层内转换系数计算其多极混合比δ和K、L、M、N、O壳内转换系数α_K、α_L、α_M、α_N+O及总内转换系数α的方法.     

折射率平面波导光栅耦合特性分析

利用波导系统等效网络分析法,分析了折射率平面波导光栅的耦合特性.计算了影响光栅输入输出耦合的重要参数——损耗系数α,并通过数值计算分析了平面波导光栅各参数对损耗系数的影响.     

YBa2Cu3O7—δ超导体的声子—激子联合超导机理模型

本文从声子-激子联合机理模型出发,用推广的 Numbu-Eliashberg 强耦合超导微观理论计算了 YB_2Cu_3O_(6.9)超导体的临界温度 T_c 和氧同位素应 T_c～M_0~(-α_0)的位移系数α_0,结果与实验符合较好.     

X射线荧光光谱分析中基体效应的数学校正方法新探

用开发的ＴＢＨＸＲＦ基本参数法程序计算了复杂样品的基体效应。提出一个修正多元体系基体效应的校正数学模型和计算影响系数α及β，导出的校正模式及影响系数的物理意义清楚、明确。用该法分析了不锈钢样品获得良好的结果。还指出在某些情况中，三次荧光的影响不能忽略，从对比实验中得出结论，对Ｎｉ浓度高的钢铁样品在分析Ｃｒ时，必须考虑Ｎｉ、Ｆｅ对ＣｒＫα的三次荧光效应影响。     

α-α散射中α大小变化的影响

本文给出一种顾及核的大小变化对散射影响的计算方案,并对α-α散射进行了计算,即从双中心壳模型微观多体理论出发,先用变分法计算出α大小随某种生成坐标(二α的平均间距)的变化,然后选取一种试探相对运动波函数,利用生成坐标方法和共振群方法的联系,计算α-α的散射相移,计算结果说明,α大小变化对散射有明显影响,并对理论计算值有所改进。     

毛细管探针法测定液体表面张力系数的进一步研究

采用较大直径的毛细管对探针法测量液体表面张力系数做了进一步研究.文中引用了Prokhorov提出的改进的瑞利公式,介绍了表面张力系数α的各相关公式的适用范围.实验中利用毛细管探针法测量了几个不同温度下蒸馏水在一直径为5.744.nm的毛细管中的上升高度,用Prokhorov公式计算α.实验测得的蒸馏水的表面张力系数与公认值的百分误差约小于0.13%.最后对实验结果的误差原因进行了分析.     

α元分割及其应用

本文给出了α元分割的递推公式,并应用于计算单角动量费米子、玻色子体系总角动量的重复度,对简化母分系数的计算有着重要的意义.     

微穿孔板吸声结构仿真计算方法研究

本文提出将马氏微穿孔板理论与传递导纳法相结合,建立简化的微穿孔板吸声结构的有限元仿真计算方法。基于阻抗管法材料吸声系数测试原理建立了吸声系数仿真实验模型,对微穿孔板结构的吸声系数进行了仿真计算,并与理论计算结果做了对比,说明了该简化方法的合理可行。同时,对金属和非金属材料的微穿孔板计算时温度传导系数的影响做了比较说明。     

稀土离子间反斯托克斯能量传递计算的改进 2.数值模拟计算和分析

对稀土离子能级的动力学过程进行了数值计算,并对各个能级的布居概率改变进行了分析。发现如果不考虑斯托克斯过程和反斯托克斯过程之间的区别而采用原有声子辅助能量传递理论中相同的计算公式对待两种过程的话,得到的理论计算结果就与我们实验得到的校准的结果不一致,为了能够准确描述反斯托克斯能量传递过程,众所周知的量子喇曼理论相对于经典拉曼理论在斯托克斯与反斯托克斯过程的强度比上所增加的比值系数exp{ΔE/kT}被首次成功地引入来描述反斯托克斯能量传递。在能量传递计算理论中引入该比值系数之后,理论计算结果与实验结果符合的非常好,并且发现该比值系数在对纳米尺度材料的光子学研究探索中会发挥至关重要的作用。     

纯稀有气体宏观性质的物理力学计算

在用Tang-Toennies势模型计算了稀有气体原子间相互作用势［1～3］的基础上,系统计算了五种纯稀有气体的宏观性质,包括第二维里系数B,扩散系数D,热传导系数λ,粘滞系数η和热扩散因子αT的计算。并与J.Kestin等人所计算的最佳值进行了比较,结果符合得较好,这就进一步从宏观性质的计算证明了TT势的准确性。     

干涉法测量非球面顶点半径和二次常数

非球面顶点半径和二次常数干涉测量是对二次曲面离轴子孔径在弧矢、子午和中间焦点位置直接干涉测量,拟合得到初级像差系数,并结合化置差计算出顶点曲率半径和二次常数.详细介绍了该方法的基本原理,在此基础上将子孔径中心法线与光轴夹角分解为两个倾角分量α和β引入,改进了现有模型.提出在子孔径对称情况下,可通过调整、控制特定项的泽尼克系数值,消除β分量.进而对新的模型进行了简化,只考虑α分量的影响,给出了仅存在该分量时的非球面顶点半径和二次常数的计算公式,编写了仿真程序.在α=0.03 °,β=0时.直径100 mm,F数为3的抛物面反射镜离轴子孔径的初级像差系数的理论计算和数值仿真结果最大偏差仅为0.0002 λ.研究表明:在子孔径中心法线与光轴的调整存在一定误差时,在弧矢、子午和中间焦点处的初级像差系数特征关系仍然成立.     

Na_2MoO_4·2H_2O晶体及其熔体结构的温致变化

利用原位高温拉曼光谱技术并结合理论计算对Na_2MoO_4·2H_2O(NMHO)晶体的脱水、相变以及熔融过程中的振动特性以及微结构变化进行了系统研究。结果显示在373K,正交NMHO晶体脱水形成对称性更高的立方α-Na_2MoO_4(NMO);随着温度升高,α-NMO经历了如下相变:α→β→γ→δ;对已知晶型的NMHO、α-、γ-NMO晶体及熔体拉曼光谱分别进行了密度泛函理论和量子化学从头计算模拟并根据计算结果对振动模式进行了归属。