Grassmann流形■_(2,n)和G_(2,n)的非浸入定理

一、引言 我们知道,对实投影空间(特殊的Grassmannian)到欧氏空间的浸入问题,已经发展了许多种方法。自然,对Grassmann流形的同一问题,应当是非常有趣的。 没(?)_(m,n)(G_(m,n)为向量空间R~(m+n)中全体定向(未定向)的m维向量子空间组成的定向(未     

血卟啉衍生物(HPD)在静止态(G_0期)和增殖态(周期细胞)小儿包皮原代培养细胞中的摄取和潴留

血卟啉加光作为肿瘤诊断和治疗的方法近来受到更多的重视并在临床方面得到一定应用。但对HPD的作用机制了解甚少。给患者注入HPD 72小时后肿瘤组织比其周围正常组织保留了较多的HPD荧光,但作为正常增殖组织的皮肤也保留了HPD,甚至一个月后仍对强的日光敏感。至于静止态(G_0期)细胞即保持了增殖能力但不进行增殖的细胞,是否也潴留HPD而对光敏感?这方面的研究也很少见报道。     

经典Ramsey数R(5,9)和R(5,10)的下界

由于Ramsey数的确定十分困难,人们往往利用求Ramsey数上、下界的方法来逼近其精确值。表1中列出目前已知的R(5,l)的所有下界。 对较小的Ramsey数,确定下界的方法     

经典Ramsey数R(4,12),R(5,11)和R(5,12)的新下界

已知经典Ramsey数R(m,n)(m,n≥2)是一定存在的,但确定经典Ramsey数R(m,n)是组合数学和图论中著名的难题,至今在理论和方法上尚未见到取得突破的迹象,因此近年来各国学者主要用各种方法借助计算机对一些具体的Ramsey数给出估计。王清贤、谢继国等人沿用文献[4]的方法研究一般的循环图,得到一些Ramsey数的下界。这种方法在用字典排列法产生参数时,由于大量同构的图均要一一考察,占用大量计算机机时。因此我们作出新的尝试:利用素数阶循环图的平移和旋转等性质改进了产生参数的方法,提高了运算效率,得到3个Ramsey数的新下界。     

经典Ramsey数R(4,12),R(5,11)和R(5,12)的新下界

<正>已知经典Ramsey数R(m,n)(m,n≥2)是一定存在的,但确定经典Ramsey数R(m,n)是组合数学和图论中著名的难题,至今在理论和方法上尚未见到取得突破的迹象,因此近年来各国学者主要用各种方法借助计算机对一些具体的Ramsey数给出估计。王清贤、谢继国等人沿用文献[4]的方法研究一般的循环图,得到一些Ramsey数的下界。这种方法在用字典排列法产生参数时,由于大量同构的图均要一一考察,占用大量计算机机时。因此我们作出新的尝试:利用素数阶循环图的平移和旋转等性质改进了产生参数的方法,提高了运算效率,得到3个Ramsey数的新下界。     

经典Ramsey数R(6,12),R(6,14)和R(6,15)的新下界

确定Ｒａｍｓｅｙ数是组合数学和图论中非常著名的难题,经过好几代数学家的努力,再加上计算机的帮助,迄今为止计算出来的型如Ｒ(ｋ,ｌ)的不平凡的经典Ｒａｍｓｅｙ数总共只有9个[1].关于Ｒａｍｓｅｙ数Ｒ(6,ｌ),在Ｒ(6,3)=18[2]之后,进展极其缓慢.在文献[1]中,记录了迄今已知的最好的下界:Ｒ(6,4)≥35,Ｒ(6,5)≥58和Ｒ(6,6)≥102.当ｌ≥7时至今尚未有人探索得到较好的结果,人们仅能利用递推公式[3]Ｒ(ｋ,ｌ1)≥ｓ且Ｒ(ｋ,ｌ2)≥ｔＲ(ｋ,ｌ1 ｌ2-1)≥ｓ ｔ-1.　　根据上述已知结果和熟知的平凡的Ｒ(6,2)=6,得到一些平凡的下界:ｌ7891011Ｒ(6,…     

在x→∞时,{π(2x)-π(x)}÷x/(logx)的极限是1

华罗庚同志在《数论导引》一书中写道:“有所谓Bertrand假定者:必有一素数在n与2n之间,此乃一较易之事实,将于§7中证明之。”“Bertrand假设之证明乃所首先获得。”接着在同书§7中的定理1证明了:“对任一实数x≥1,在x及2x之间必有一素数。”     

P~n(R)P#~n(R)上的Riemann度量

1972年,Cheeger基于他的一个关于秩是1的对称空间的构造,提出了下列问题:设M_1和M_2真是正截面曲率的紧致Riemann流形,问M_1和M_2的连通和M_1#M_2,是否允许一个正截面曲率的Riemann度量。     

双π甲烷光重排中K_(isc)和K(ic)相关性

3-甲基-3-(9-菲基)-1-丁烯(Ⅰ)的光重排是双π甲烷系列中特别有趣的例子,1,1-二甲基-2-(9-菲基)环丙烷是它的光化产物,它只经激发三线态,~3I~*生成,虽然其激发单线态,~3I~*在本质上可能包括在整个反应机理之中。作者认为由于~3I~*的系间窜越量子产率较高,重排反应的双途径性倾向于三线态途径,这符合所观察到的结果,但是值得深入研究那些控制重排双途径性的一些重要因素。     

J~π=0~+双Λ超核(A=4)稳定性

_(∧∧)~(10)Be的发现,曾引起人们研究双∧超核的兴趣。一般是从势模型出发,用变分法处理三体_(∧∧)~6He(α-∧-∧)或四体_(∧∧)~(10)Be(α-α-∧-∧)问题,结果与实验上仅有的双以超核_(∧∧)~6He和_(∧∧)~(10)Be一致。实验尚未发现_(∧∧)~(10)H,Tang等人认为_(∧∧)~4H不象有束缚态,而Nakumura认为所取的模型不同结论也就不同,这种不确定性与人们对强相互作用的认识以及唯象势模型的可调性等有关,那么,_(∧∧)~4H、_(∧∧)~4He存在吗?本文试图用对称性理论来回答这一问题。     

关于可能存在的3π共振态(625Mev)与(1000Mev)及4π共振态(1050Mev)

除了η(548)与ω(782)以外,实验显示3π系中还可能存在两个共振态。即质量为 m=(625±25)Mev 宽度为Γ=100Mev 的α共振及质量为m=(1,000±10)Mev 宽度为Γ=(120±40)Mev的共振,暂且称之为β共振。α共振的荷电态( -)及中性态( -0)同时被观察到,而β只在3π组合(0 0-)中发现,在(-- )与( -)组合中也有存在的迹象。没有在带双重电荷的3π系中观察到相应的峰,因此我们可以认为它们都是同位旋 T=1的粒子,记为α_1及β_1。如果这两个粒子确实存在,它们分别至少属于SU_3群的八维表示。此时必有其他相伴随的共振态     

锕系元素单键半径R(1)计算的普遍公式

一、引言 锕系元素处于周期表最后一个周期——第七周期。对于第七周期的原子来说,由于其电子结构的复杂性,导致价态变化的复杂性,同种元素在不同化合物中的价电子结构是完全不同的。因此,研究锕系元素及其化合物的电子结构是具有重要的理论意义的。锕系元素是原子能工业的重要原料,对锕系元素,特别是对其价电子结构的研究,有利于促进对锕系元素的开发     

二次系统(Ⅲ)_(m=0)(0

孙建华 《科学通报》1992,37(4):382-382

I(L)与R(L)的连通性

本文沿用文[1]的术语和记号,证明:(1)对一般的L,LF单位区间I(L)连通;(2)若L存在元素m,使m∨m′=1,则LF实直线R(L)连通。     

噻■派(thiotepa)诱发正常人淋巴细胞姊妹染色单体互换(SCE)和染色体畸变

在化学致突变-致癌物中某些烷化剂对人淋巴细胞染色体的损伤是非随机的(nonrandom)。诸如丝裂霉素C(Mitomycin C)和马丽兰(Busnlphan)可选择性地引起第1、9、16号染色体次缢痕区和y染色体断裂;表氯醇(Epichlorohydrin)和噻(口替)派则优先损伤第9号染色体的16q 12区,而第1号和y染色体对该两种化学剂似乎有较高的耐受性。说明用人淋巴细     

在 L~p(0

周颂平 《自然杂志》1986,(5)

L_p(R)中一个光滑函数类在L(R)尺度下的无穷维宽度和最优恢复

1 引言设 r 为一自然数,P_r(t)=(t-t_j),t_j 为实数,j=1,2,…,n.P,(D)(D=d/dt)表示 P_r(t)的导出微分算子.对1≤p,q,s≤∞,W_(pqs)(P_r)表示定义在全实轴 R 上所有具有 r—1次局部绝对连续且满足约束条件‖P_r(D)f‖_(pq)≤1的光滑函数 f∈L_s(R)构成的集合.这里范数‖·‖_(pq)按文献[1]定义如下:     

F_4~((1))和G_2~((1))的水平1的弦函数

我们知道,表示理论是Kac-Moody代数最重要的研究课题之一,而要构造Kac-Moody代数的表示模,首先得了解其权空间的维数,即权重数。引进弦函数的目的,就是为了计算权重数。文献[1]中已算出了除了     

推荐《科学育儿纪念手册》(0～1岁)

科学普及出版社编辑出版《科学育儿纪念手册》得到了国家教委和卫生部的支持和指导,并分别派了有关负责同志参加了编委会。本手册编委会成员及作者,来自北京市家庭教育研究会,中央教育科学研究所、北京市教育局、北京市儿童保健所、中国医学科学院营养与食品研究所、北京师范大学等单拉,他们大都是幼教工作者及有关专家和科研工作者,本手册是他们多年实践的总结;是他们长期调研和科研的成果。因此,本手册不仅具有较强的科学性,而且实用性很强。     

关于sum from i=1 to n(x_i/d_i)≡0(mod 1)的最小值

设p是一个奇素数,q=p~l,l≥1,F_q是一个q元有限域,c_i(i=1,2,…,n)是F_q的非零元。设d_1,…,d_n是给定的n个大于1的正整数,d_i|q-1,i=1,2,…,n,N代表F_q上对角方程的解的个数,即N=|H_f(F_q)|,H_f(F_q)={a∈A~n(F_q)|f(a)=0}是由f=c_1x_1~(d_1)+…+c_nx_n~(d_n)在A~n(F_q)中所定义的超曲面,A~n(F_q)表有限域F_q上的n维仿射空间。熟知这里I(d_1,…,d_n)代表方程