原子核能谱的Staggering现象与四极相互作用

本文描述了质子-中子相互作用玻色子模型(IBM2)中原子核能谱的Staggering现象的改善方案,并利用这一方案对Ru和Pt同位素偶-偶核计算的结果,分析和讨论了原子核能谱的Staggering现象与四极-四极相互作用的关系.     

相互作用玻色子模型的Dyson表示与（满壳）50(d5/2g7/2s1/2d3/2h11/2)12中子组态集体能谱的微观计算

本文从包括对力、四极对力及四极力的核子-核子有效相互作用出发,按照相互作用玻色子模型（IBM）的Dyson表示,对于（满壳）⁵⁰(d_5/2g_7/2s_1/2d_3/2h_11/2¹²中子组态的集体能谱进行了微观计算.我们在有效作用强度较广的取值范围内确定IBM玻色子及IBM哈密顿量的微观结构,并把这样得出的IBM哈密顿量对角化,分析了各有效作用项对能谱结构的影响.结果表明:在适当选择的有效作用强度下计算的振动谱与Cd¹¹⁰的实验结果符合较好.而且,通过调节有效相互作用中各强度参量,能够体现从振动谱到转动谱的过渡趋势.     

生成坐标方法用于核四极激发及其与IBM的联系

由包含单极对力与四极力的原始哈密顿量出发, 采用生成坐标方法(GCM), 微观地推导了与截断四极声子模型(TQPM)形式相同的等效哈密顿量及电四极跃迁算符. 通过对应关系即可计算出唯象IBM哈密顿量及跃迁算符中所需的参量值. 文中对振动型核¹¹⁰Cd及¹⁵⁰Gd的实验数据进行了计算, 获得较好符合.     

基于壳模型对力加四极力研究sd和pf壳偶偶原子核

本文在原子核壳模型框架下基于唯象相互作用(对力加四极力)研究sd壳和pf壳的偶偶核低激发集体态。在提取了USDB和GXPF1相互作用的单粒子能量和单极相互作用的基础上，我们用一套统一参数计算重现了球形核和形变核的低激发谱；将对相互作用中的单极成分扣除后可以得到较好的结合能计算结果。同位旋标量的对相互作用对计算结果影响不大。单极相互作用在经验质子—中子相互作用、原子核对称能和Wigner能中产生重要贡献。     

s-d-g模型中的四极算符与形变核能谱

本文在U(15)框架内讨论了偏离SU(3)极限的形变偶偶核能谱结构的变化趋势, 表明能谱结构主要由g玻色子贡献大小决定, 而且在偏离SU(3)极限处g玻色子的贡献减小.     

磁偶极和电四极在磁各向异性介质中的辐射功率

在经典电动力学的框架下,研究了磁各向异性介质中的电磁辐射问题,得到了磁偶极和电四极在磁各向异性介质中的辐射功率表达式.进一步地,通过把各向同性介质中的μrii代入所得辐射功率表达式,得到了与文献相符合的结果,验证了所得结果的正确性.研究结果表明磁偶极和电四极在磁各向异性介质中的辐射功率大小与磁各向异性介质的μrii大小有关,对判断磁偶极和电四极在磁各向异性介质中的辐射效果有较大的帮助.     

超变形核中四极对力形式的探讨

用粒子数守恒方法分析了对力对于超变形(SD)带的转动惯量随角动量(角频率)变化的规律.计算中如包含了单极对力和Y₂₀四极对力,晕SD带¹⁹⁴Hg(1)和¹⁹²Hg(1)的转动惯量在观测的全部角动量范围中的变化规律,都可得到极好的重现,特别是ω≥0.40MeV时,¹⁹⁴Hg(1)的J⁽²⁾下弯和¹⁹²Hg(1)J⁽²⁾的变平.而考虑Y_2±1和Y_2±2四极对力的计算结果,都与实验不符.粒子数守恒计算中极清楚地展现了J⁽²⁾随ω变化的微观机制(可分别给出各大壳、各推转Nilsson能级上的粒子填布几率和对J⁽²⁾的贡献).J⁽²⁾随ω变化是粒子壳效应(变形场中单粒子运动)、对关联、Pauli堵塞效应以及Chriolis(反配对)作用相互竞争的结果.     

s玻色子与相互作用玻色子模型中的S-D截断

本文通过引入s′玻色子扩大集体态子空间,以考察相互作用玻色子模型——IBM中的S-D截断.s,d和s′玻色子的结构是通过IBM的一种微观研究方案确定的.s′玻色子体系的计算和分析表明,它的引入对2(MeV)以下激发态的sdIBM描述不会有明显的改进,但有可能拓宽IBM的适用范围.     

类O(6)原子核三轴形变的解析描述

在相互作用玻色子模型(IBM)的内禀态下,用自治Q算符框架(CQF),引入L=3的三体势,建立用IBM解析描述原子核三轴形变参数β、γ的理论方案. 计算了Xe、Ba和Ce偶偶核素的三轴形变参数,与硬三轴转子模型(RTRM)的结果进行比较,较精确地描述了原子核的三轴形变性质.     

铂同位素的研究——费米子动力学对称模型和相互作用玻色子模型的比较

利用费米子动力学对称性模型(FDSM)系统研究了偶偶核铂的同位素,其跃迁可以很好地由对相互作用+四极相互作用来描述,计算了铂(^190—196Pt)同位素的能级、电四极矩、旋磁比、同质异能移和同位素移动,结果表明理论值与实验值符合的很好.计算结果还与相互作用玻色子模型(IBM)的结果进行了比较.计算结果表明即使在FDSM中质子–中子耦合系统(SO^π(8)×SP^ν(6))形式上不包括SO(6)动力学对称性,但¹⁹⁶Pt附近确实存在精确的等效SO(6)动力学对称性     

利用高频四极场对质子同步加速器中空间电荷力的补偿

本文对同步加速器中由于空间电荷力引起的束团频移的补偿问题作了定量的探讨,指出不论束团沿纵向为抛物线分布或高斯分布,除直流分量外,只要引入与高频加速场频率相等的基波(或至多再加上二次谐波)的四极场,就能有效地将大部分粒子的线性频移抵消到足够小的程度,从而使非线性频移确定的空间电荷限比通常无补偿时提高到一倍多。     

三体势对O(6)极限能谱的修正

本文在IBM哈密顿的基础上,考虑d玻色子之间的三体相互作用,引入了一种简单的等效三体势,探讨它对O(6)对称性的破缺.并实际计算了¹⁹⁶Pt、¹³⁴Ba、¹⁹²Os、^72—76Ge和^124—130Xe等偶偶核的能谱,得到了与实验更加符合的结果.     

相互作用玻色子之间的有效作用

在最初的相互作用玻色子模型(IBM)中,假定只存在和两个质子相应的以及和两个中子相应的玻色子。后来Elliott在此以外,还讨论了和p-n相应的玻色子,并引进了玻色子的同位旋。上述三类玻色子,成为一个同位旋三重态。他认为原子核作为玻色子的系统时的有效哈密尔顿量是同位旋SU(2)不变的。本文认为有关哈密顿量除有上述对称性的相互作用部分以外,还有不具备这种对称性的相互作用部分。根据原子核的低激发能谱实验和理论的比较,纯用p-p玻色子和n-n玻色子的IBM是成功的,从这一点来探索上述两种相互作用的形状以及数量的关系。并指出原来的IBM和Elliott理论都是本文所讨论的结果的极限情形。如果IBM也能够应用于奇奇核,则在所确定的相互作用的特征的基础上能够预言角动量J为1,2,3,……的次序的能谱,实验中确实发现有一些奇奇核的能谱有这样的特征。     

含G对费米子动力学对称SP(10)模型的Dyson玻色子实现

将费米子动力学对称模型包含G费米子对能够构造出SP(10)或SO(12)动力学对称群.本文用GeneralizedDyson玻色子映射方法求出SP(10)对称群精确的玻色子映像,其子群SU(5)生成元的玻色子映像与sdg相互作用玻色子模型(IBM)SU(5)生成元相同,唯象sdgIBMSU(5)极限能谱公式可由费米子动力学对称模型的微观参数描述.     

有效玻色子数及其应用

本文用半经验方法给出了A≥70的偶偶核的有效玻色子数,收集了玻色子数饱和的有关证据,并采用有效玻色子数概念,处理了内禀电四极矩Q₀与N_πN_v(A≥70的偶偶核)系统关系,得到了Q₀的经验公式.本文采用所给的有效玻色子数对¹⁴²Ce和¹⁴⁴Nd进行了数值计算,结果较好.     

Dyson玻色子展开与原子核的相互作用玻色子模型

根据修正的Jancovici-Schiff (MJS)代换关于玻色子描述可以用作原子核的费米子描述的中间步骤的观点, 本文把相互作用玻色模型(IBM)看作在这种中间步骤引用的一种近似. 文中针对同类价核子的"多-j"组态以及包含两体有效相互作用的费米子哈密顿量, 按照通常的玻色子展开选择出结构上比较简单的玻色子哈密顿量; 借此通过一个么正变换建立了从微观途径确定s, d玻色子及IBM哈密顿量的方法; 根据MJS代换给出了把IBM态矢量变换为费米子态矢量的一般公式.     

相互作用玻色子模型的非厄米Dyson玻色子展开途径

通过Dyson玻色子展开及修正的Jancovici和Schiff代换,得到费米子集体S,D对态空间与相互作用玻色子模型s,d空间之间的一一对应.费米子算符的玻色子像被唯一确定,IBM哈密顿量具有非厄米形式.费米子矩阵元能够在玻色子空间内直接计算,并且,当需要清除伪态时,相应的投影计算也能在玻色子空间进行.     

基于微观IBM对电子-核散射及核电磁性质的研究(Ⅱ) ME理论方案

从一种微观作用玻色子模型（IBM）玻色子集体态子空间映射出费米子集体态子空间,通过假定玻色子算符形式以及使物理算符在两集体态子空间中对应归一化基矢间矩阵元相等,给出了从费米子单体算符导出玻色子单体算符的一种微观理论方法（ME方法）,文中以获取玻色子结构函数亦即确定玻色子形式核跃迁电荷／电流密度算符为例对此作出了详细介绍,利用微观IBM提供的波函数可在玻色子态空间中求出核跃迁电荷／电流密度,结合电子－核散射以及核电磁跃迁的形式理论,可建立研究电子－核散射各种形状因子与微分散射截面以及核约化跃迁几率,电磁多极矩,核态g因子等物理量的理论方案,在微观sdgIBM-1下利用该方案初步计算了146Nd核21^ 态到o 1^ 态的跃迁电荷密度以及约化跃迁几率,理论结果与实验值符合较好。     

基于微观IBM对电子–核散射及核电磁性质的研究(Ⅱ)ME理论方案

从一种微观相互作用玻色子模型(IBM)玻色子集体态子空间映射出费米子集体态子空间,通过假定玻色子算符形式以及使物理算符在两集体态子空间中对应归一化基矢间矩阵元相等,给出了从费米子单体算符导出玻色子单体算符的一种微观理论方法(ME方法).文中以获取玻色子结构函数亦即确定玻色子形式核跃迁电荷/电流密度算符为例对此作出了详细介绍.利用微观IBM提供的波函数可在玻色子态空间中求出核跃迁电荷/电流密度,结合电子–核散射以及核电磁跃迁的形式理论,可建立研究电子–核散射各种形状因子与微分散射截面以及核约化跃迁几率、电磁多极矩、核态g因子等物理量的理论方案.在微观sdgIBM-1下利用该方案初步计算了¹⁴⁶Nd核2+1态到0+1态的跃迁电荷密度以及约化跃迁几率,理论结果与实验值符合较好.     

IBM-Ⅱ中的有效玻色子数

通过简单的半经验方法,本文给出在Z=40、64子壳附近的有效质子玻色子数,提出在SU(3)极限下存在质子玻色子和中子玻色子的饱和.用此可解释稀土区偶偶核中B(E2)、B(M1)的强饱和性和关联性.并把本文的结果与微观计算的有效玻色子数作了比较,两者是一致的.