伽耳顿板的改进

伽耳顿板能够直观形象地演示个别事件的偶然性和大量偶然事件整体的统计规律以及涨落现象,是讲授统计规律不可缺少的演示仪器。原有的伽耳顿板体积大,笨重,在大教室里演示,效果不够理想;粒子(绿豆)由上口倒入,从下槽活门放出,操作不便,粒子撒得满地的现象时有发生。为了克服这些缺点,提高演示效果,我们对原有的伽耳顿板作了较大的改进,制成可投影的小型轻便的003型伽耳顿板。改进后的伽耳顿板结构合理、便于携带、操作方便,又可投影到屏幕上供大课堂使用。在教学实践中,     

弯曲振动对CS2分子1B2(1Σ)态预解离寿命的影响

在209．5～216nm，采用光解碎片激发(PHOFEX)谱技术，对CS2分子^1B2(^1∑u^+)态预解离寿命进行了考察．测量在超声射流中进行．信号来自解离碎片CS(A^1Ⅱ，υ’=0←X^1∑^+，υ”=0)Q支带头的激光诱导荧光(LIF)．预解离寿命是通过对谱带进行拟合来提取的．拟合中假定基态转动布居为Boltzmann分布，寿命加宽的转动谱线为Lorentz线形．通过拟合共获得^1B2(^1∑u^+)态13个跃迁所对应的预解离寿命，其中6个数据是新得到的．结果表明，基态振动角动量量子数l或激发态转动角量子数K(K=l)对预解离寿命有明显的影响．对于激发态的同一振动能级，较大的K对应于较短的预解离寿命．实验中采用可加热的射流喷嘴，用以提高热带激发的强度，以改善对较大转动角量子数K的影响的考察．     

化学工程与工艺应用型本科专业建设初探

提出了培养化学工程与工艺专业应用型人才的建设理念。针对建设应用型专业的目标,从人才培养方案,课程建设及教学方法,教学管理制度,师资队伍建设等方面设计了改革方案,并进行了初步探索。     

飞行时间质谱中的空间电荷效应研究

在分子多光子电离实验中, 发现母体离子的飞行时间(TOF)质谱峰随激光强度的提高而展宽, 此现象归因于离子团内离子间库仑排斥作用的空间电荷效应. 为从理论上解释此现象, 尝试了从一个简单的理论模型进行推演, 得到飞行时间质谱峰的半高全宽(FWHM)与激光能量、样品气体的分压比、电极板的总电压、离子质量及所采用的透镜聚焦焦距之间关系的解析表达式, 所得的结果能够很好地说明实验现象.     

双金属MOF-74-CoMn催化剂的制备及其CO选择性催化还原技术应用

采用水热法成功地合成了不同比例的双金属MOF-74-CoMn催化剂，并成功用于以CO为还原剂的选择性催化还原脱硝（CO-SCR）反应.实验结果表明，双金属MOF-74-CoMn催化剂的NO_x转化率普遍高于单金属MOF-74-Co催化剂，且反应温度窗口更宽，其中，MOF-74-Co1Mn2的NO_x转化率最高，在175~275 ℃的温度范围内接近100%.进而，通过X射线粉末衍射（XRD），热重分析（TGA），扫描电镜（SEM），N₂吸附/脱附，X-射线光电子光谱（XPS），氢气程序升温还原性能测试（H₂-TPR）和原位红外光谱（FTIR）技术对双金属MOF-74-CoMn催化剂进行了表征和分析，发现金属Co、Mn的协同作用可以促进不饱和金属位点和氧空位的形成，从而提高CO选择性催化还原反应（CO-SCR）的效率.     

弯曲振动对CS_2分子~1B_2(~1Σ_u~+)态预解离寿命的影响

在209.5～216nm,采用光解碎片激发(PHOFEX)谱技术,对CS2分子1B2(1Σ+u)态预解离寿命进行了 考察.测量在超声射流中进行.信号来自解离碎片CS(A1Π,v′=0←X1Σ+,v″=0)Q支带头的激光诱导荧光 (LIF).预解离寿命是通过对谱带进行拟合来提取的.拟合中假定基态转动布居为Boltzmann分布,寿命加宽的转 动谱线为Lorentz线形.通过拟合共获得1B2(1Σ+u)态13个跃迁所对应的预解离寿命,其中6个数据是新得到的. 结果表明,基态振动角动量量子数l或激发态转动角量子数K(K=l)对预解离寿命有明显的影响.对于激发态的 同一振动能级,较大的K对应于较短的预解离寿命.实验中采用可加热的射流喷嘴,用以提高热带激发的强度, 以改善对较大转动角量子数K的影响的考察.     

CS2 分子 1 B2(1 Σ+u )态预解离动力学研究

研究了CS2 分子1B2 (1Σ+u )预离解态线形势垒下的g振动能级光解动力学,包括预解离寿命、产物振转布居、平动振动转动能量分配和解离通道分支比.在实验过程中,一束可调谐激光激发超声射流冷却的CS2 分子到1B2 (1Σ+u )电子态,光解产物CS用另一束可调谐激光通过激光诱导荧光(LIF)方法检测.通过拟合光解碎片激发谱的谱峰轮廓,获得了源于不同跃迁初始态的1B2 (1Σ+u )态g振动能级的预解离寿命.通过分析CS的LIF光谱,则获得了不同光解波长下CS碎片的v=0~8振动态布居、v=1、4 ~8振动态的转动布居、能量分配以及两个预解离通道CS(X1Σ+ ) +S(3PJ)和CS(X1Σ+ ) +S(1D2 )的分支比.实验还考察了初始态弯曲振动量子数v2″、振动角动量量子数l对解离动力学的影响.发现v2″的影响不大,而l的影响却是明显的.较大的l(=K)对应于较短的寿命和较小的通道分支比S(3PJ) /S(1D2 ),即大的l(=K)有利于预解离的发生,同时更有利于产生S(1D2 ).     

小议门捷列夫“大胆”的原因

小议门捷列夫“大胆”的原因石勇（北京２５１厂１０２１０１）化学元素周期律几乎同时并且完全独立地为德国的迈尔和俄国的门捷列夫所提出￣［１］。而人们在比较门捷列夫和迈尔时，一般都认为门捷列夫要“大胆”得多￣［２，３］。如果总结一下，门捷列夫的大胆之处，似...     

双光子共振四波差频产生的真空紫外激光特性研究

介绍以惰性气体Xe为非线性介质、利用双光子共振四波混频差频方法产生的可调谐真空紫外激光(VUV)的特性研究 .实验中 ,传播方向和空间均相互重合的两束脉冲染料激光经透镜聚焦于Xe气混频池内 ,其中一束激光的波长 (2 4 9.6 2 6nm)对应于Xe原子 6P[1/2 ,0 ]←← 5P的双光子共振跃迁 ,通过调谐另一束激光的波长 ,产生在 15 1～ 171nm可连续调谐的VUV激光 .经估算 ,产生的VUV激光的强度约为每脉冲约 0 .2 μJ ,转换效率约为 0 .1% .通过测量超声射流冷却下CO分子的A1Π←X1Σ+ (0 ,0 )带的转动分辨激光诱导荧光 (LIF)光谱 ,确定出VUV激光的线宽为 0 .3cm-1.此外 ,还对VUV激光强度与惰性气体压力、染料激光强度等依赖关系进行了研究 .     

由飞行时间质谱峰形获取光解碎片平动能分布

由于在魔角条件下测量的飞行时间（TOF）质谱峰形与光解碎片的角分布无关，因而便于用含待定参数的平动能分布函数去拟合质谱峰形来获取光解碎片的平动能分布.与通常的拟合法不同，提出一种峰形参量法，只需通过测量TOF峰形的半高宽(t^1/2)、四 分之一高宽(t^1/4)和四分之三高宽(t^3/4)，便可借助文中提供 的曲线图或 解析式得出碎片平均平动能，平动能分布特征宽度以及描述实验装置本身的特征峰宽等.处 理过程中，平动能分布及实验装置峰形均采用相应的高斯分布函数描述. 关键词： 魔角 TOF质谱 平动能分布