全文获取类型
收费全文 | 114篇 |
免费 | 10篇 |
国内免费 | 48篇 |
学科分类
工业技术 | 172篇 |
出版年
2011年 | 1篇 |
2008年 | 2篇 |
2007年 | 7篇 |
2005年 | 3篇 |
2004年 | 7篇 |
2003年 | 2篇 |
2002年 | 2篇 |
2001年 | 7篇 |
2000年 | 5篇 |
1999年 | 12篇 |
1998年 | 5篇 |
1997年 | 7篇 |
1996年 | 3篇 |
1995年 | 9篇 |
1994年 | 4篇 |
1993年 | 13篇 |
1992年 | 4篇 |
1991年 | 5篇 |
1990年 | 8篇 |
1989年 | 6篇 |
1988年 | 11篇 |
1987年 | 7篇 |
1986年 | 7篇 |
1985年 | 2篇 |
1984年 | 12篇 |
1983年 | 3篇 |
1982年 | 6篇 |
1981年 | 3篇 |
1980年 | 2篇 |
1979年 | 2篇 |
1978年 | 1篇 |
1977年 | 4篇 |
排序方式: 共有172条查询结果,搜索用时 12 毫秒
1.
2.
麻省理工学院的研究人员最近利用光纤非线性耦合在Ti:Al_2O_3,激光器中得到了飞秒(fs)激光脉冲。Ti:Al_2O3激光器具有宽的调谐范围(670nm-1100nm)和高的输出功率。非线性耦合腔Ti:Al_2O_3激光器是一种多用途的激光器,它比一般的短脉冲染料激光器造价低和装置简单.主激光腔由四个反射镜组成,腔内有增益介质Ti:Al_2O_3,第二个腔中包含有光 相似文献
3.
4.
一、引言 P.A.Augustov等人用激光束照射LiNbO_3:Fe晶体薄片时曾观察到了一种近90°的光散射。他们还发现,在这种情况下将所有散射光、透射光、反射光及吸收光的全部能量从入射光能量中减去后,结果仍有相当一部分剩余能量(占入射光能量的27%)不知耗散去向。他们定性地把上述现象归为与晶体缺陷引起的噪音位相栅的记录有关,但没有给出确切的解释。我们用氦-氖激光束照射LiNbO_3:Fe晶体薄片时,除了观察到上述近90°的光散射外,还观察到在晶体薄片内沿晶体光轴方向爬行的光散射。本文分析了这种光散射形成的原因与条件,并证明了这种爬行光散射正是上述剩余能量的耗散去向;散射光在爬行过程中从晶体薄片不断泄漏出去乃是近90°光散射的来源。 相似文献
5.
用简单的超高灵敏度光热光偏转方法研究GaAs、NaCl、N型单晶Ge和Si等材料在10.6/μm的吸收特性,测得以上几种材料的吸收系数。实验结果与国内外报道符合得较好。 相似文献
6.
通过红外光谱、差示热分析谱和核磁共振谱研究了K_2ZnCl_4晶体中OH~-的存在形态.在实验中观察到存在两种不同形态的OH~-,并就其对晶体物理性质的影响作了讨论. 相似文献
7.
周期极化掺镁铌酸锂光参量振荡器的输出光谱特性 总被引:2,自引:0,他引:2
实验研究了基于多周期的掺镁铌酸锂晶体光参量振荡器(OPO),分析了光学参量振荡器的输出光谱特性.实验中,采用激光二极管(LD)端面抽运的声光调Q Nd:YVO4激光器作为光参量振荡器的抽运源,谐振腔采用双凹腔结构.在调Q开关重复频率为10 kHz,周期极化掺镁铌酸锂(PPMgLN)晶体的温度为25.4℃的条件下,实验测得光学参量振荡器的振荡阈值为110 mW.当输入的抽运光的平均功率为325 mW时,获得了平均功率为84 mW的信号光输出,其光-光转换效率为25.8%.通过改变周期极化掺镁铌酸锂晶体的温度(25.4~120℃)和极化周期(28.5~30.5 μm),实现了信号光在1449.6~1635 nm范围内的可调谐输出.在室温25.4℃时,观测到了抽运光与信号光的和频光的光谱.实验结果表明.光参量振荡器输出光谱的半峰全宽(FWHM)小于0.5 nm. 相似文献
8.
固体激光腔中的热聚焦透镜的屈光度1/f作为腔的动力学因子,对腔的运行特性具有关键的影响作用.本文运用变换图解分析方法,对固体激光腔的稳定性、输出功率特性与模式特性从动力学角度作了详细的分析.考虑了激光棒的有限孔径的限模作用对稳定区的变窄影响,首次引入了有效动力学稳定区的概念,并求得了两个对称的有效动力学稳定区的边界状态所对的动力学因子,1/f对腔结构参数及激光棒的有限孔径的依赖关系.同时,也求得了有效动力学稳定区内基模光斑尺寸对动力学因子,1/f,及腔结构参数的依赖关系. 相似文献
9.
测量了由全息干板得到的明胶-银颗粒复合物样品的远红外吸收光谱,用EMA理论计算的结果与测量结果一致. 相似文献
10.