瞬态同步泵浦锁模腔长负失谐现象的观察

用主被动锁模Nd:YAG倍频脉冲序列作泵浦源,研究了仅有十二次调制的瞬态同步泵浦锁模若丹明6G染料激光器的腔长负失谐效应。发现腔长负失谐下激光脉冲呈双峰结构,当腔长至匹配后次峰消失,呈单脉冲。     

激光加热微管靶得到很高的粒子数反转

利用三体复合机制已相继实现了Al~(+11)、Mg~(+10)离子类氦能级1s3p与1s4p间的粒子数反转。采用的办法是高功率激光脉冲打A1或Mg的平面靶,使之加温并达到完全离化,然后自由膨胀或在自由膨胀的同时加冷阱使电子温度迅速下降,以增加三体复合几率。在自由膨胀的等离子体冕区,电子温度T_e(?)10～100eV,电子密度N_e≈10~(18)～10~(20)cm~(-3)。三体复合占主导地位,而辐射复合在其次。离靶面约60～200μm处观察到粒子数反转,但反转粒子数密度不高,相应的增益系数也低。这主要是由于自由膨胀使得等离子体密度下降造成的。一般的数据为,N_3与N_4的密度约在10~(12)～10~(14)cm~(-3)。增益0.2～1cm~(-1)。当激光功率密度较高时,粒子密度可达10~(15)cm~(-3),增益达10cm~(1)。还有,这些反转粒子还很难做到分布在同一轴向,起不到对自发辐射的行波放大作用。     

瞬态同步泵浦锁模若丹明染料激光的模拟分析及偏振特性的研究

用速率方程方法模拟计算了瞬态同步泵浦激光脉冲的形成过程,针对用脉冲运转主被动锁模Nd:YAG作泵浦源的情况,逐次分析了仅有十二次增益调制下同步泵浦光脉冲的时间发展过程。与稳态运转的理论处理不同,采用实时法逐次分析计算。着重分析了系统的瞬态运转特性。计算结果表明,初几次调制下脉冲逐渐变窄,达到一个最窄的脉宽,然后逐渐展宽趋于动态平衡。泵浦越强,脉宽越宽。在实验上得到定性一致的结论。     

强激光束在均匀光学材材中的空间分裂所引起的周期性破坏

本文报道了强激光束在激光介质中小尺寸自聚焦所引起的周期性破坏。这种破坏可用不稳定理论的推论来加以解释,并可用空间滤波器对它进行有效地抑制。     

瞬态同步泵浦锁模腔长负失谐现象的观察

用主被动锁模Nd:YAG倍频脉冲序列作泵浦源,研究了仅有十二次调制的瞬态同步泵浦锁模若丹明激光脉冲的时间特征,着重观察了瞬态同步泵浦锁模染料激光器的腔长负失谐情况,发现腔长负失谐下激光脉冲呈双峰结构,双峰间距和次峰大小均与失谐量成正比。当腔长     

单纵模固体激光器的物理设计和实验研究

分析了单纵模固体激光振荡器的物理特性,设计了预激光调Q、高重复率工作方式的振荡器,实验上获得了100%的长时间的高功率单纵模激光输出,具有广泛的应用前途。 固体器件要工作在单纵模状态,远比气体器件困难,所遇到的物理问题和技术问题十分复杂。固体器件的工作物质荧光线宽很宽,能级寿命长,腔内存在驻波烧孔效应,又没有稳定频率输出的参考点。我们对这些主要物理问题进行了分析,设计了合理的物理参数,采用了合适的元件,得到了长时间的100%单纵模激光输出。     

统一表述谐振腔共振条件的一个公式

引用流体模型方法,导出了光学谐振腔的谐振频率的统一表达式:v=qc/(2L_0) 1/(1-E_G)。并用几个实例进行了验证。     

大功率激光的发展

文中介绍了形成高功率密度(≥10~4瓦/厘米~2)的强激光技术的现状及其发展前景,描述了在强光与物质相互作用领域内有潜在意义的课题及与此有关的物理实验、测试技术的发展。     

激光辐照平面靶产生的二次谐波结构

一、实验布置 用六路钕玻璃激光器中的一路进行实验,激光输出能量为5～10焦耳,脉宽100微微秒,激光进入靶室之前由检偏器检偏,偏振度达98％以上,并使用旋光片产生在入射平面内的P偏振及垂直于入射平面内S偏振两种偏振光,以0°、10°、20°、30°、45°等不同入射角对平面铝靶及2微米、3.5微米铝箔进行辐照,用光栅光谱仪拍摄反激光二次谐波(5300(?))的光谱,从拍摄的大量的二次谐波照片中可观察到谱线的频移加宽、精细结构与空间细丝分裂现象。     

单纵模激光的再生放大

调Ｑ激光器的输出单纵模脉冲经衰减和削波后，被注入到一Ｎｄ∶ＹＬＦ调Ｑ副腔里，注入脉冲能量１．２ｎＪ，放大以后的脉冲能量１．５ｍＪ，增益达１０６；脉宽由６ｎｓ压缩到４．５ｎｓ。实验和理论分析均表明，当注入信号脉宽短于放大器腔来回一周的时间时，副腔对单纵模激光的放大是一种再生放大行为，单纵模激光的再生放大消除了注入锁定中苛刻的腔长匹配要求。