离子束在反应靶上碳沉积的实验研究

碳沉积效应普遍存在于核物理实验中,对低能核反应实验有很大影响。本工作在反应靶前后加不同电压,利用~(12)C束流持续轰击~(13)C靶,研究了~(12) C有效厚度的变化。测量结果表明,碳沉积量与束流轰击时间呈正比。本文分析了碳沉积的成因,研究了降低碳沉积效应的有效实验方法,可为相关实验提供参考。     

利用(~7Li,~6Li)反应测量~(15)N(n,γ)~(16)N天体物理反应率

用Q3D磁谱仪测量了15N(7Li,6Li)16N布居16N基态和前三个激发态的角分布。通过对实验数据的扭曲波玻恩近似(Distorted wave Born approximation,DWBA)分析,导出这些态的谱因子和渐进归一化系数(Asymptotic normalization coefficient,ANC),进而用新的谱因子得到15N(n,γ)16N的天体物理反应率。结果表明,尽管15N为中子满壳核,但16N中转移中子处于2s1/2轨道的两个能级并不是很好的单粒子能级,与壳模型的理论预言结论相反。     

^56Znβ缓发质子衰变测量

在恒星爆发性热核燃烧过程中，核合成的反应流足在远离β稳定线的核区演进的，涉及稳定线两侧的大量放射性核素。实际的反应路径决定于热核反应与β衰变之间的竞争。     

一种UWB信号快速捕获算法的研究

超宽带通信系统采用极窄脉冲作为信息传递的载体,由此带来精细的时间分辨率和极低的功率谱密度,因而使得UWB信号的捕获是UWB系统设计所面临的一项重大挑战。论文提出的一种基于比特翻转和减小搜索空间的算法,在不增加系统复杂度的情况下,可以比较明显地提高捕获速度。     

天体物理感兴趣的^2H（^8Li，^9Li）^1H反应截面测量

大爆炸原初核合成的标准模型假定重子密度均匀分布,由于没有A =5和 8的稳定核,核合成的反应流在该处终止。在重子密度不均匀的非标准原初核合成模型 [1] 中,该稳定核空隙可通过4He(3H,?7Li(n,?8Li(幔琻)11B(n,?12B(e-n)12C...4He(3H,)7Li(n,?8Li(n,?9Li(e-n)9Be(n,?10Be(     

41 ^11C（p，g）^12N的核天体反应率以及^3He至CNO的转换

核合成链^3He（a，γ）^7Be（a，γ）^11C（p，γ）^12N到CNO循环可能是另外一条途径替代^3He经由3^4He→^12C到CNO。这一点在某些特定的天体环境中显得很重要，例如贫金属的大质量星。其作用的大小，决定于它所包含的核反应的反应率，其中重要的是^11C的质子俘获反应与其β衰变的竞争。^11C（p，γ）^12N的直接俘获的核天体S因子在我们以前的工作中用实验进行了测量。     

利用15N(d,p)16N反应研究16F低能级质子宽度

¹⁶F是质子滴线附近的奇特原子核,它的所有态均不稳定,会发生质子衰变。目前¹⁶F前4个态的自旋宇称及激发能已通过实验精确测定,但能级宽度仍存在较大分歧。本工作通过¹⁵N(d,p)¹⁶N反应角分布的高精度测量,确定了¹⁶N基态和前3个激发态的谱因子;进而根据镜像核的电荷对称性,用¹⁶N的中子谱因子导出了¹⁶F基态和前3个激发态的质子宽度分别为（29.9±4.1） keV、（108±13） keV、（5.04±0.48） keV和（14.5±1.4） keV。本工作通过一个独立的实验方法为¹⁶F的质子宽度提供了一个重要的交叉检验。     

HI—13串列加速器次级束流线的设计

利用已有的一个偏转磁铁和一对四极透镜，设计了一条用于分离和纯化＾６Ｈｅ，＾７Ｂｅ，＾８Ｌｉ，＾１１Ｃ，＾１２Ｂ，＾１３Ｎ，＾１５Ｏ和＾１７Ｆ等次级放射性离子束的传输系统。用ＴＲＡＮＳＰＯＲＴ程序分析了各种影响束流线性能的因素，进而对系统的各项参数作了优化计算。讨论了次级束的纯化。     

18－27MeV中子能区的有机闪烁体探测器的效率刻度

通过对Ｔ（ｄ，ｎ）￣４Ｈｅ反应的中子角分布测量，刻度了芪晶体的探测效率，能量范围为１８—２７ＭｅＶ。