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数理化 | 152篇 |
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2022年 | 4篇 |
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2000年 | 5篇 |
1999年 | 1篇 |
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1984年 | 1篇 |
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1980年 | 2篇 |
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1963年 | 3篇 |
1962年 | 3篇 |
1961年 | 4篇 |
1959年 | 1篇 |
1958年 | 1篇 |
1955年 | 3篇 |
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采用二维编织技术将聚丙烯腈(PAN)长丝编织成中空纤维编织管作为增强体,分别以聚丙烯腈(PAN)和聚偏氟乙烯(PVDF)为成膜聚合物,N,N-二甲基乙酰胺(DMAc)为溶剂,聚乙烯吡咯烷酮(PVP)为添加剂,调制铸膜液,采用同心圆挤出-涂覆法制备了PAN纤维编织管同质增强型PAN中空纤维膜和异质增强型PVDF中空纤维膜.研究表明,所得PAN纤维编织管增强型中空纤维膜断裂强度最大可超过75 MPa,在伸长率10%范围内,表面分离层与增强体之间界面结合良好;表面分离层具有类似于非对称膜的结构,铸膜液可浸入纤维编织管纤维空隙中,铸膜液浸入部分固化后未影响膜的通透性能;随成膜聚合物浓度增加,膜纯水通量减小,牛血清白蛋白(BSA)截留率增大;随添加剂PVP浓度增加,膜的纯水通量先增大后减小,在8 wt%左右达最大值,BSA截留率随PVP浓度增加而单调增加;同质增强型中空纤维膜界面结合程度优于异质增强型. 相似文献
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原有的规模效率指数方法是基于投入导向的模型进行分析的,有悖于规模收益的定义,应该基于产出导向的模型.为此,把基于投入导向的方法转化为基于产出导向的方法.首先,通过理论证明原方法所提出的判定原则也适用于基于产出导向的方法,但由于使用的模型不同,两种方法存在本质的区别.第二,证明了投入导向和产出导向的BCC模型是不等价的,这直接说明两个方法是不等价的.第三,通过实例表明两种方法将产生不同的计算结果,并通过理论分析了其根本原因.上述结论表明,两种方法在投影方式和计算结果等两方面存在差别.因而,开展规模收益分析应该采用基于产出导向的方法. 相似文献
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这是一篇拖了两、三年的文章,因为《珠算与珠心算》杂志副总编曹彦民先生很早就约我写一篇关于洪莽的文章。说实话,我不是不想写,而是不敢写。其根本原因是我对洪莽的了解与一些珠算界老同志比起来实在太少,更加我反复看了杂志上发表的记述一些已故和仍健在的珠算界人士的文章,只怕因自己没有写好而影响洪莽的形象。另一个原因就是我实在太忙,写这样的东西是需要认真的。但彦民却一再来电话催促,不得已,我只好向最早与洪莽有联系且仍健在的珠算界老同志之一李新和对洪莽有些了解的朱永远先生求救。他们一方面表示对洪莽的了解更少,一方面鼓励我放开写,了解多少写多少。于是我才决定利用今年春节的假期,以回忆与他接触的有限范围的方式来写这篇文章。 相似文献
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用对向靶溅射法(FTS)在(110)NdGaO3基板上外延生长出La-Ca-Mn-O(LCMO)单晶薄膜,其三维晶体结构用高分辨率双晶X射线衍射技术(DCD)和掠面衍射技术(GID)分析,薄膜表面形貌用原子力显微镜(AFM)测量.结果表明,薄膜有c轴位于薄膜平面的类钙钛矿结构,所有已测量X射线衍射峰的摇摆曲线的半高宽度均约为0.01°,这是迄今报道过的陶瓷薄膜的最小结构参数.AFM图象清楚表明薄膜为单原子层状生长,表面原子层台阶高度为0.195nm.台阶宽度为360~400nm.台阶边缘沿(001)方向.原位生长的薄膜已具有较大的巨磁阻效应. 相似文献
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温稠密物质是惯性约束核聚变、重离子聚变、Z箍缩动作过程中物质发展和存在的重要阶段. 其热力学性质和辐射输运参数在聚变实验和内爆驱动力学模拟过程中有至关重要的作用. 本文通过建立非理想Saha方程, 结合线性混合规则的理论方法模拟了温稠密钛从10-5-10 g·cm-3, 104 K到3×104 K区间的粒子组分分布和电导率随温度密度的变化, 其中粒子组分分布由非理想Saha方程求解得到. 线性混合规则模型计算温稠密钛的电导率时考虑了包括电子、原子和离子之间的多种相互作用. 钛的电导率的计算结果与已有的爆炸丝实验数据相符. 通过电导率随温度密度变化趋势判断, 钛在整个温度区间, 密度0.56 g·cm-3时发生非金属相到金属相相变. 对于简并系数和耦合系数的计算分析, 钛等离子体在整个温度和密度区间逐渐从弱耦合、非简并状态过渡到强耦合部分简并态. 相似文献
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