全文获取类型
收费全文 | 6663篇 |
免费 | 1682篇 |
国内免费 | 2397篇 |
学科分类
数理化 | 10742篇 |
出版年
2024年 | 65篇 |
2023年 | 200篇 |
2022年 | 271篇 |
2021年 | 198篇 |
2020年 | 190篇 |
2019年 | 291篇 |
2018年 | 309篇 |
2017年 | 276篇 |
2016年 | 255篇 |
2015年 | 242篇 |
2014年 | 542篇 |
2013年 | 333篇 |
2012年 | 337篇 |
2011年 | 364篇 |
2010年 | 353篇 |
2009年 | 408篇 |
2008年 | 477篇 |
2007年 | 392篇 |
2006年 | 411篇 |
2005年 | 406篇 |
2004年 | 371篇 |
2003年 | 330篇 |
2002年 | 264篇 |
2001年 | 217篇 |
2000年 | 255篇 |
1999年 | 248篇 |
1998年 | 241篇 |
1997年 | 255篇 |
1996年 | 243篇 |
1995年 | 241篇 |
1994年 | 231篇 |
1993年 | 205篇 |
1992年 | 180篇 |
1991年 | 166篇 |
1990年 | 164篇 |
1989年 | 137篇 |
1988年 | 84篇 |
1987年 | 84篇 |
1986年 | 70篇 |
1985年 | 85篇 |
1984年 | 59篇 |
1983年 | 56篇 |
1982年 | 48篇 |
1981年 | 25篇 |
1980年 | 15篇 |
1979年 | 17篇 |
1976年 | 10篇 |
1965年 | 14篇 |
1963年 | 11篇 |
1955年 | 11篇 |
排序方式: 共有10000条查询结果,搜索用时 19 毫秒
11.
设Δ_2是平面区域Ω=[a,b,c,d]的四方向剖分,S_3~2(Δ_2)是在Δ_2分划下的光滑度1和次数3的二元样条函数空间。利用B-网方法,我们构造了由七片多项式组成的B样条基,并证明了给B样条基具有最小支集。最后,附带给出了基函数的若干简单性质。 相似文献
12.
采用顶部籽晶提拉法(TSSG)生长出Yb:KY(WO4)2(Yb:KYW)激光晶体.对预烧后的原料及晶体进行了XRD分析,结果表明,分别在920℃和600℃预烧8h后的熔质和助熔剂基本上形成一相,抑止了实验中的挥发问题;所生长的晶体为β-Yb:KYW,计算其晶格常数为a=1.063nm,b=1.034nm,c=0.755nm,β=130.75°.测得不同厚度样品的吸收光谱,结果表明样品在933nm和981nm有较强的吸收峰,计算出主峰981nm的吸收截面σ关键词:
Yb:KYW
TSSG法
晶体结构
光谱参数 相似文献
13.
以ZnO和HGaO2为原料,用不同配比合成出系列ZnGa2O4,并对其晶体结构和发光性能进行了研究。用荧光分光光度计检测了ZnGa2O4的激发和发射光谱,用X射线衍射仪检测了ZnGa2O4的衍射图谱,用热重差热仪绘制了TGA-DAT曲线。对检测结果分析认为:1.ZnGa2O4属于尖晶石结构,稍过量的Zn或Ga能进入ZnGa2O4结构中,并对ZnGa2O4的晶格常数产生一定影响。2.ZnGa2O4存在两个自激发光中心,当Ga稍过量时,自激发光中心是四面体镓氧键[Td(Ga-O)],最大激发波长约248nm,最大发射波长约367nm;当Zn稍过量时,自激发光中心是八面体镓氧键[Oh(Ga-O)],最大激发波长约270nm,最大发射波长约441nm。当n(Zn):n(Ga)在理论值附近,激发和发射光强度最大,而且光谱峰位发生了红移。3.ZnGa2O4的热稳定性能非常好。上述结论对研究ZnGa2O4基质或掺杂的发光材料具有一定意义。 相似文献
14.
15.
李银兴 《纯粹数学与应用数学》2006,22(3):294-299
引近了一种新的K-泛函,由此建立了积分型Hermite-Feéjr和Lagrange插值逼近的Steckin-M archaud不等式. 相似文献
16.
17.
1.若M={x|sin|x|=1},N={x||sinx|=1},则M和N的关系是( )。 (A)M=N (B)MN (C)mV (D)M∩N=φ 2.己知f(x)为偶函数,且x>0时f(x)=x (1-x)则x<0时的表达式为( )。 相似文献
18.
19.
李建立 《数学的实践与认识》1989,(4)
当样本较小时,列联表分析需作精确概率检验.本文着重就三维列联表讨论多维列联表的精确概率检验方法,并讨论了可用观察频数直接算得概率值的条件. 相似文献
20.
利用直流电沉积法在多孔阳极氧化铝模板中制备出了一系列Fe100-xPdx磁性纳米线阵列. Pd的增加使纳米线的总体磁性降低,各向异性和矫顽力也发生了较大的变化. 当Pd含量高达x=30时,纳米线仍有相当高的矫顽力(7.48 kA/m)和较明显的各向异性,但当Pd的含量增加到50%时,纳米线的易磁化方向由平行线的方向反转到垂直线的方向. 实验证明,这是由于在Fe80Pd20 和Fe70Pd30中连续的磁性相在Fe50Pd50纳米线中变成了与非磁性相相互间隔的非连续片状结构. 片状磁性相的形状各向异性使易磁化方向转变到垂直纳米线轴的方向. 从生长动力学的角度对Fe50Pd50纳米线中这种片状的形成进行了解释. 相似文献