CY5液压机构控制回路技术改进

针对生产实践中CY5液压机构“完全零压状态”下控制回路失效的状况,提出了技术改进方案,并对技改方案的优缺点进行了比较。     

动态潮流中两种不平衡功率分配方法的比较

当系统出现功率扰动过后,系统中所有的发电机都将感应该扰动并调整出力。在需要计算扰动后系统的稳态潮流时传统的所有不平衡功率完全由松弛节点(SlackBus)进行平衡的潮流计算方法对该问题不能很好地解决。动态潮流计算与普通的潮流计算方法相比最大的不同即在于对以上问题的处理,当前的动态潮流计算方法在进行不平衡功率分配时主要存在两种思路,即以发电机转动惯量为依据进行分配的方法和以发电机频率特性系数为依据进行分配的方法。但是研究发现不同的分配方法都存在一定的适用条件和适用范围,且不同的分配方法对计算出的系统稳态潮流将产生影响。在此,本文在对推导以上两种分配方法的分配原理的基础上,通过分析与比较,得到了两种分配方法的适用条件和适用范围。最后利用算例仿真验证了不同的分配方法对系统稳态潮流的影响情况。     

Cr,Nd:YAG晶体获得自调Q单纵模激光输出

用钛宝石激光器泵浦单块Cr4+,Nd3+:YAG晶体获得了1.064μm的自调Q激光输出。激光输出的模式是稳定的单纵模,泵浦的阈值功率为90mW,脉冲宽度(FWHM)为12ns,斜率效率高达22%。这种把激光增益介质和可饱和吸收体结合到一起的自调Q激光晶体的研究将有利于固体激光器的全固化、集成化和实用化。     

激光二极管抽运10%Yb∶YAG晶体微片获得5.2 W连续激光输出

本课题组于1996年首先在国内开始Yb∶YAG激光晶体研究;1997年于国内首次获得脉冲激光输出;1998年于国内首次获得连续波激光输出. 为了进一步提高Yb∶YAG激光晶体的品质,开展了以消除杂质离子和色心为目的的中频感应加热提拉法生长研究.生长中采用Al2O3、Y2O3和高纯Yb2O3粉料.已经能够生长掺杂浓度高达30at%的Yb∶YAG晶体毛坯,尺寸约为30 mm×(80～100) mm.同时通过高温氧化退火消除了色心. 在以色列本*古里安大学对本课题组生长的10at%掺杂Yb∶YAG晶体进行了高功率激光二极管抽运的激光实验,抽运波长为940 nm.实验中Yb∶YAG晶体的尺寸为Φ1.5×1 mm的微片,两平行端面抛光处理,一面镀940 nm波长的HT增透膜和1030 nm波长的HR高反膜作为激光腔的后腔镜,另一面镀1030 nm波长的AR增透膜.1030nm波长激光输出腔镜的透过率分别为1%、2%和5%,整个激光腔的长度为15 mm.在10°C低温条件下,激光二极管抽运功率为18 W和输出耦合镜的透过率为5%时, Yb∶YAG晶体微片获得的最大连续激光输出功率为5.2 W;对于三种不同的输出耦合率,分别得到高达33%的斜率效率,而且晶体的抽运阈值较低(为2.2 W).在实验过程中没有出现饱和现象.(OC9)     

自调Q激光晶体Cr4+,Yb3+∶YAG光谱及其激光特性研究

报道了自调Q激光晶体Cr,Yb∶YAG的生长及其在室温的吸收和荧光光谱特性,用钛宝石激光器作为抽运源,获得了1.03 μm、脉宽为400ns、平均输出功率为75 mW的自调Q激光.在Cr,Yb∶YAG晶体的室温吸收光谱中存在着五个吸收带:在440 nm 和605 nm 存在着Cr3+离子的两个吸收带,而且退火使其发生了明显的"红移";在937 nm 和968 nm处存在着Yb3+离子的两个吸收带,能与InGaAs 激光二极管(LD)有效耦合,适合激光二极管抽运;而且在1.03 μm处有一Cr4+离子吸收峰,可用作可饱和吸收体.Cr,Yb∶YAG晶体的荧光光谱与Yb∶YAG晶体一样,发光中心也是位于1029 nm,但其强度比Yb∶YAG晶体的要低4倍.Cr,Yb∶YAG晶体和Yb∶YAG晶体的荧光寿命分别为0.3 ms和1.4 ms.造成Cr,Yb∶YAG晶体发光强度比Yb∶YAG晶体低的原因可能是由于存在Cr4+和Cr3+离子的吸收使得Yb离子发生浓度淬灭,但如果用高功率的二极管来抽运,使得Yb离子能发生粒子反转,可以实现Cr4+对Yb3+的自调Q激光输出.在室温下用钛宝石激光器抽运Cr,Yb∶YAG晶体获得自调Q激光输出也证明了双掺Cr和Yb的YAG晶体是一种新型的自调Q激光晶体,进一步可以实现固体激光器的小型化、全固化、集成化.(OH3)     

LD抽运Cr,Nd:YAG倍频输出532 nm绿光

我们用本所生长的掺 0 .0 2 5 at.- % Cr和 0 .5 at.- % Nd的 Cr,Nd:YAG晶体作为激光增益介质 ,在室温下获得了 5 32 nm的绿光输出。实验中所用的 Cr,Nd:YAG晶体的尺寸为 8mm× 8mm× 1 .8mm,Cr4 在 1 .0 6 4μm的吸收系数为 0 .1 44 cm- 1 ,Nd3 在 80 8nm处的吸收系数为 2 .6 cm- 1 。用脉冲 LD作抽运源 ,抽运光波长为 80 8nm,脉冲宽度为 2 ms,重复率为 2 0 0 Hz,输出的最大功率为 2 W,占空比为 5 :1。采用端面抽运方式 ,抽运光直接入射到晶体上。Cr,Nd:YAG晶体的两个面作为激光谐振腔 ,设计为平 -平腔 ,晶体的输入面镀 80 8nm增…     

太阳电池直流模型的计算机仿真

太阳电池特性由材料、设计和工艺决定，太阳电池直流模型则可描述其电特性。现有的测试方法不能直接测出模型参数，但容易获得太阳电池片实测Ｉ—Ｖ数据，采用最小二乘法拟合出模型参数，就可以建立模型参数与制造工艺的直观联系。本文对提高模型拟合的速度及精度的实现方法进行讨论，在计算机上实现快速拟合。     

太赫兹雷达直升机旋翼目标微动特性研究

直升机旋翼微动形成的微多普勒特征对于战场环境下直升机目标探测识别具有重要意义,掌握直升机旋翼的微动特性是雷达目标辨识的前提。太赫兹雷达波长短,多普勒效应显著,迫切需要掌握太赫兹频段旋翼目标微动特性。首先对偶数叶片和奇数叶片的螺旋桨目标进行建模,分别使用微波波段(3 GHz)与太赫兹波段(120 GHz,220 GHz)雷达对目标进行仿真分析,并从目标的回波信号特征出发提取多普勒频移信息,利用短时傅里叶变换进行时频分析,对比分析目标与雷达参数对其多普勒效应的影响及调制关系。仿真结果表明：在转速、视角以及直升机叶片长度均相同的情况下,太赫兹频段下的微多普勒效应比微波频段显著增强,多普勒曲线也更加清晰,叶片细节更加丰富。应用太赫兹雷达提取微多普勒信息能够为直升机目标识别提供重要特征。     

光学非简并参量放大过程中的SU(1,1)相干态与光场压缩

本文讨论光学非简并参量放大过程中由光场真空态演化成的SU(1,1)相干态里光场的压缩。结果表明,虽然信号模和闲置模并不独立地显示压缩现象,但它们的迭加模的正交分量将会出现压缩,     

固定式光伏方阵计算机辅助设计

本文介绍了用于地面固定式光伏方阵的计算机辅助设计软件。采用量化的判据计算最佳倾角，将斜面最佳辐射系数Ｋｏｐ引入功率计算公式，克服以往修正斜面辐射的人为性和经验性，蓄电池容量由最大连续放电期的需求而定。