在T2HDM模型中中性希格斯粒子对B→Xsl+l－衰变过程的影响

在T2HDM模型中计算了中性希格斯粒子圈图对稀有衰变过程B→X_sl⁺l^－的贡献. 通过计算发现: (a)中性希格斯粒子对衰变过程B→X_sl⁺l^－的修正能够增强其标准模型的预言, 但增幅很小; (b)在中性希格斯玻色子的质量大于100GeV和tanβ<40的情况下, 中性希格斯粒子对稀有衰变过程B→X_sl⁺l^－的分支比的贡献可忽略.     

e+e－湮没中L=1激发态重子的产生比例

用一个简化模型概括的低激发态重子主要衰变分支比和我们在文献[2]中给出的基本关系,得出L=1激发态重子对∑⁺(1385),∑⁺,Ξ⁰(1530)和Ξ⁰的衰变贡献,进而用γ共振能量下的实验值R₁=(1530)/Ξ,R₂=∑(1385)/∑和R₃=∧(1520)/∑(1385)作输入,估算了L=1的各激发态重子的产生比例.     

现实的一代ETC模型对Zbb、Zτ+τ－顶角的辐射修正

在一个现实的一代扩展人工色(ETC)模型中,计算了旁路(Sideways)及对角(diagonal)ETC规范玻色子交换对Zbb、Zτ⁺τ^－顶角的单圈辐射修正.结果表明Z→bb过程的衰变宽度Γ_b、分支比R_b以及τ的极化不对称参数A_τ都较标准模型的要大,与最近的实验数据相符.     

在J/ψ衰变与ρ→π+π–π0衰变中的ρ–ω干涉

通过分析J/ψ→π⁺π^-π^{0π0来研究ρω干涉.利用描述J/ψ衰变的一般的唯象模型对PDG-2002关于J/ψ衰变到PP和PV的实验数据做了拟合(P表示赝标介子,V表示矢量介子) ,得到ρ0→π+π-π0反常大的分支比～10-3—10-2.理论的分析结果也与这一反常大的分支比相符合.同时,得到了合理的ηη′混合角和组分夸克质量比:θ=-19.68°±1.49°,m_u/m_s≈0.6 .}     

稀有衰变B0(Bs)→γνν 分支比的计算

在标准模型中, 三体稀有衰变B⁰(B_s)→γνν只有通过箱图和企鹅图才可以发生.这个过程对于确定B介子的衰变常数及其波函数有着较重要的物理意义,由于这些衰变道的分支比较小, 因此也是探测新物理理论的比较好的场所.利用B介子强衰变确定的波函数, 得到 B⁰(B_s)→γνν的分支比的数量级是10^－9(10^－8), 这些结果可以在未来的实验上得到检验.     

a2(1320)→π+π+π－过程的三体振幅分析

对a₂(1320)→π⁺π⁺π^－过程的衰变振幅进行张量分析,展示了如何得到三体衰变振幅.     

用联合D0和D+单双标记测定分支比的方法

报道了用“联合D⁰和D⁺单双标记”测定衰变分支比的方法.基于北京谱仪(BES)在北京正负电子对撞机(BEPC)质心系能量s=4.03GeV处获取的数据,利用联合D⁰和D⁺单双标记的方法,可以测定D⁰和D⁺介子单举和遍举衰变分支比.作为该方法的应用举例,利用BES实验组发表的数据,在90%置信度的情况下,测得D⁺→e⁺ν衰变过程分支比的上限为Br(D+→e⁺ν)<1.6%.此上限值与BES曾发表的结果一致.     

强子衰变过程J/ψ→ωπ+π－中的多道耦合

讨论了强子衰变过程J/ψ→ωπ⁺π^－包含的三个不同中间过程J/ψ→ωf₂(1270),f₂→π⁺π^－和J/ψ→b₁^±(1235)π⁺,b₁^±→ωπ^±的耦合问题.这种耦合效应的考虑对于精确测定共振态f₂和b₁^±的参数以及这些反应道的螺旋度振幅比是十分重要的.     

关于D0→π－l+νl衰变过程的研究

用光锥QCD求和规则研究D⁰→π^－l⁺ν_l衰变过程, 首先计算D→π跃迁形状因子, 通过构造新的关联函数, 消除了twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响, 从而使计算结果更加精确. 计算得到的分支比与最近的实验数据相一致.     

K+介子的三体轻子衰变

本文利用色散关系方法,假设普适V-A弱相互作用和奇异矢量流不守恒,从而对形状因子f₀,f₁的色散关系进行一次减去,计算了K_μ3⁺、K_e3⁺衰变中的π⁰能谱,K_μ3⁺衰变中的μ⁺能谱和μ⁺的纵向极化。计算中只考虑了K₁^*(m_*=888MeV)中间态对色散积分的贡献。参数σ取为+2.1的结果和实验在误差范围内相符合。放弃奇异矢量流部分守恒假设与实验符合的程度比保持这一假设要好一些。     

23Al的β+延发质子测量

利用TOF-ΔE和0°注入探测器的方法,鉴别并测量了²³Al β⁺延发质子衰变能谱,通过精密脉冲发生器和计数器测得²³Al的半衰期T_1/2=(476±45)ms.实验中重现了能量为0.216,0.278,0.438,0.479MeV的低能衰变质子.另外,还观察到了一个新的β⁺延发衰变能级E_x=8.916MeV,并给出了它们的相对强度.     

BES上J/ψ→γπ0π0的实验研究

基于北京谱仪收集的7.0×10⁶有中性触发的J/ψ事例,分析了J/ψ→γπ⁰π⁰衰变道.除了在π⁰π⁰不变质量谱中看到了众所周知的f₂(1270)外,还证实了f_J(1710)和ξ(2230)的存在,同时给出了它们的质量以及相应的衰变分支比.     

相对论重离子碰撞中的K+产生及集体流

用自洽的相对论BUU模型研究了相对论重离子碰撞的K⁺产生及流,研究结果表明K⁺集体流在相对论重离子碰撞中对核态方程(EOS)和K–N标量吸引项(∑_KN)是敏感的,在对K⁺流中心度依赖的研究中发现在大碰撞参数时有反向流出现,可为确定∑_KN值提供更为有效的信息.对K⁺产生的总产额及各个不同道的贡献与EOS和∑_KN关系进行了细致分析,表明N△道对K⁺产生的贡献和影响都是最显著的; 不同道的贡献对∑_KN的灵敏程度不同,其中∑_KN对N△道的影响要比对πB道的大.     

J/ψ衰变中f0(975)的实验研究

本文基于北京正负电子对撞机(BEPC)上北京谱仪(BES)所收集到的国家自然科学基金资助.7.8×10⁶J/ψ事例,系统研究了J/ψ→φπ⁺π^－和J/ψ→ωπ⁺π^－两个衰变道,给出了过程的分支比以及f₀的位置和宽度参数,并对J/ψ→φf₀,f₀→π⁺π^－过程的角分布进行了拟合,首次确定出该过程的螺旋度振幅比.     

s=29─35GeV e+e－湮没中D±介子的平均多重数

分析了TASSO等5个实验组的数据,并采用最新衰变分支比,得到了s=29-35GeV e⁺e^－湮没中D^*±介子的平均多重数〈D^*++D^*－〉为0.24±0.02.这个结果同在Review of Particle Physics中公布的〈D^*++D^*－〉为0.43±0.07严重不符. 我们认为,我们的结果是可信的.     

20Na的β+延发α粒子测量

利用兰州放射性次级束流线提供的²⁰Na束流,通过²⁰Naβ^{+ 20}Ne→¹⁶O+α过程,测量了²⁰Na的衰变半衰期T_1/2及衰变α粒子能谱.结果表明,除了E_d≥2.688MeV的9条较高激发能级的衰变α粒子外,实验中还观察到衰变能量E_d为0.890和1.054MeV,1.991MeV,2.424和2.457MeV的²⁰Ne低激发能级的3条α谱线.     

首次建立缺中子核素209Fr的分支比很弱的(EC+β+)衰变纲图

用¹⁶O束轰击¹⁹⁷Au靶,通过熔合蒸发4n反应产生了²⁰⁹Fr,借助于氦喷嘴带传输系统对其衰变性质进行了研究.由γ-t,X-γ-t,γ-γ-t符合及γ-γ延迟符合测量得到的结果,首次建立了²⁰⁹Fr的(EC+β⁺)衰变纲图.它包含了20条γ射线.²⁰⁹Rn的5个低位态的成员可以用[(²¹⁰Rn2⁺)(νf_5/2)^－1]多重态结构来解释.实验估计²⁰⁹Fr(EC+β⁺)衰变的分支比为(3.0±1.5)%.     

τ±→π±+nπ0+ντ(n=0,1,2)衰变分支比测量

基于北京谱仪收集的4.03GeV质心系能量下e⁺e^－对撞数据,分析τ^±τ^±→e^±+π^±+nπ⁰+ν's(n=0,1,2)事例,给出分支比值Br(τ^±→π^±ν_τ)=(11.64±0.49^+0.76_－0.73%,Br(τ^±→π^±π⁰ν_τ)=(24.00±1.34^+1.36_－1.30%,Br(τ^±→π^±2π⁰ν_τ)=(9.39±1.68^+1.69_－1.66%.     

e+e－→τ+τ－,τ－→a1υτ,a1→ρπ过程的角分布和a1介子的性质

给出了过程e⁺e^－→τ⁺τ^－,τ^－→a₁υ_τ,a₁→ρπ的密度矩阵和角分布的螺旋度形式.通过分段拟合把相应于W-a₁跃迁和强作用顶点a₁ρπ形状因子的螺旋度振幅比确定下来,给出了一个确定宽共振态a₁质量和宽度而与模型无关的方法.     

π+介子辐射衰变分枝比

本文应用标准微扰方法计算π介子衰变过程中π⁺→e⁺+v+r对π⁺→μ⁺+v的分枝比。文中应用了V-A型普适费米弱作用及沙拉姆提出的强作用,计算结果与目前实验结果没有矛盾。