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本文报导测定水热法生长的激光晶体NdP_5O_(14)和Nd_xLa_(1-x)P_5O_(14)的光谱特性。从所测结果得知,改变Nd_xLa_(1-x)P_5O_(14)晶体中组分x,对峰值位置没有影响。由吸收光谱计算了主要吸收峰的吸收截面和振子强度。红外光谱测试结果表明,我们生长的NdP_5O_(14)晶体中不含有OH和P-OH键。测定了晶体的荧光光谱,在改进实验装置的情况下,测出了荧光强度较弱的4~F_(3/2)→4~I_(13/2)跃迁。根据所测光谱数据,确定了NdP_5O_(14)晶体中Nd~(3 )离子室温实验能级。所得结果与文献报导相符。 相似文献
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前言以稀土类离子Nd~(3 )为激活离子的固体激光晶体,其代表性者有Nd:YAG。这是以石榴石型晶体Y_3Al_5O_(12)为基质并含Nd~(3 )杂质的一种晶体。它的荧光特性良好,有利激光振荡,而且它容易制成光学性能好的晶体。因而有应用价值。众所周知,它在1.064微米波长被用作连续振荡输出功率几瓦的实验用激光以及大功率激光加工用光源。由于Nd系激光的振荡波长,在玻璃纤维的低损耗传输带上,所以过去也曾研究过把Nd:YAG用作光传输用光源。为了小型 相似文献
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《激光与红外》1984,(1)
由中国光学学会和中国硅酸盐学会共同组织的第二届全国激光新晶体材料学术会议于1983年11月25~29日在泉州市华侨大学新落成的陈嘉庚纪念堂举行。通过46篇学术论文的交流和讨论,反映出我国近三年来激光与非线性光学新晶体研究工作蓬勃发展。激光晶体的研究重点是:1.终端声子跃迁的可调谐激光晶体。主要品种有Cr~(3 ):BeA1_2O_4和Ni~(2 ):MgF_2。还通过晶格动力学结构与晶格场理论相结合的规律发展新的基质晶体;2.稀土自激活小型激光晶体。积极开发跃迁通道丰富的Ho~(3 )、Er~(3 )离子晶体。对Tb_xD_(y(1-x))P_5O_(14),Er_x(Gd、Y)_(1-x)Al_3(BO_3)_4、LiNd_(0.5)La(0.2)P_4O_(12)以及同成分熔化的K_5Bi_(0.9)Er_(0.1)(MO_4)等进行了生长和性能研究;3.利用较成熟的基质晶体开拓新的功能效应和新波长。在YAG晶体中多掺杂,实现了自 相似文献
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研究了六方铝酸钕镁镧晶体的光谱与激光特性。首先获得了这种晶体室温下在1.06μm区的连续振荡。在量子电子学方面,人们很感兴趣的是寻找一种高钕浓度激活的激光材料,因它大部分可解决固体激光器的小型化问题。在这一方面,近几年来研究过一系列钕含量的化学计量晶体,例如具有很好荧光光谱及振荡特性的五磷酸钛[NdP_5O_(14)]和四磷酸钾钛[LiNdP_4O_(12))。这些自激活材料的不足之处是目前还没有 相似文献
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报导钕和铬离子激活Gd_3Ga_5O_(12)晶体中荧光光谱和振荡性能的研究。证实由铬离子向钕离子能量转移过程具有高的效率。例如,Gd_3Ga_5O_(12)晶体中Cr~(3 )-Nd~(3 )相互影响的基本作用几率较Y_3Al_5O_(12)。晶体高11倍。所得结论是,铬离子对钕离子的荧光敏化效应对连续或脉冲工作的钕激光器的能量特性均可提高几倍。对自由振荡参数的研究表明,在Gd_3Ga_5O_(12):Cr,Nd晶体中,钕的振荡极限微分效率较同样条件下的YAG:Nd~(3 )晶体高2.6倍。 相似文献
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西安五所用山东大学晶体研究室研制的大块NdP_5O_(14)晶体和该所研制的微型脉冲氙灯,设计组装了一台微型脉冲NdP_5O_(14)(Nd_xLa_(1~x)P_5O_(14))激光器,并于1979年1月8日输出激光。 NdP_5O_(14)——Ndpp是一种光学增益高的新型激光晶体。晶体中的Nd不是作为掺杂物进入基质,它本身就是化合物中的一个组分,就是说,它既是激活离子又是基质。Ndpp晶体中Nd~(3+)的浓度(4×10~(21)厘米~(-3))约为掺钕1%的YAG:Nd~(3+)中的Nd~(3+)浓度 相似文献
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报道了孪生的五磷酸Y(10%)Nd(90%)(0.9Nd-0.1YP_5O_(14))晶体的激光特性,尺寸为4.5×3毫米菱形截面,厚2毫米。在用重复脉冲的氩激光器激励下,获得功率转换效率≈24%,输出峰值功率近似为240毫瓦。0.75Nd-0.25InP_5O_(14),0.1Nd-0.9YP_5O_(14),0.1Nd-0.9CeP_5O_(14)和0.1Nd-0.9GdP_5O_(14)样品也发出了激光。 相似文献
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资料[1,2]曾报道过MeO-Al_2O_3(Me为Ca,Sr和Ba)氧化物系统的激光晶体探索研究工作。本文是这一探索研究工作的继续,介绍掺Nd~(3 )的SrAl_(12)O_(19)(SrO·6Al_2O_3)晶体激光器的某些主要振荡光谱特性。SrAl_(12)O_(19)晶体结晶成六角晶系,熔点为1950±30℃。SrAl_(12)O_(19)的透光波段为0.2~5.8微米(晶片厚度≈1毫米时)。这种晶体在(0001)平面具有完美的解理面,其特点是系数N_g=1.702,N_p=1.694。与SrAl_4O_7比较,SrAl_(12)O_(19)晶体的钕分布 相似文献
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本文研究了调Q状态YAG:Er~(3 )晶体的振荡性能(~4I_(11/2)→~4I_(13/2))。获得TEM_(00)模输出能量100mj,脉宽65ns;在自由振荡状态下,效率为1.25%,辐射能量5j。研究结果表明,激光能级~4I_(11/2),~4I_(13/2)的斯塔克分裂严重影响辐射参数。 相似文献
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文献〔1〕报导,已在Ho:GGG晶体中实现了激光振荡,在低温时的输出波长为1.2085μm,1.4040μm和2.0885μm,在室温时输出为2.96μm。由于2.96μm的波长处于大气窗口,因而引起了人们的关注。我们在生长GGG晶体基础上,试长了Ho:GGG晶体,测了Ho在GGG晶体中的分凝系数、吸收光谱和荧光光谱。一、晶体生长生长Ho:GGG晶体所用的原料为Gd_2O_3(99.95%)和Ga_2O_3(99.999%),掺质原料为Ho_2O_3(99.95%)。按分子式Ho_xGd_(3-x)G_(a5)O_(12)配料,其中x=0.24,即Ho离子进入晶体后取代Gd离子,Ho离子与Gd离子的比为8:100,合成重量百分比为3.90%。用高频感应加热提拉法在铱坩埚中生长晶体,提拉速度为4mm/h,晶体转速为50转/min。生长成的晶体略带茶色。晶体的开始生长部份和结尾部份没有明显的颜色差别。为了确定晶体中Ho的实际含量和晶体中Ho含量的 相似文献
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近年来,寻找掺过渡金属离子的晶体做为终端声子可调谐激光器已引起人们很大的重视,已有不少文献报道了终端声子激光晶体的激光光谱特性。但是,关于终端声子激光晶体的光谱理论解释大多是根据晶体场理论,而很少从晶格弛豫和多声子跃迁理论方面来讨论。本文测量了BeAl_2O_4:Cr~(3 )晶体和BeAl_2O_4:Ni~(2 )晶体在5K、77K、300K温度下的吸收光谱和荧光光谱,从晶体场理论和晶格弛豫、多声子跃迁理论两个方面综合考虑,研究了 相似文献