高振动激发态KH(X1Σ+, V=14-21)与CO2碰撞中的振动-转动能量转移

利用泵浦-探测技术研究高振动激发态KH(V=14-21)分子与CO2的振动-转动碰撞转移过程。脉冲激光激发KH分子至高位振动态，与CO2发生振动-转动能量转移，使CO2高位转动态得到布居，通过测量CO2(0000，J)转动态分布，得到其平均转动能和平均转动能变化，发现振动量子数V从14增加至21时，CO2平均转动能变化增加了2.33倍；测量CO2转动能级的多普勒增宽吸收线，得到V=14和20时，其获得的平均平动能大体随J增大而线性增大；最后，在单一碰撞条件下，测量KH(V=14-21)与CO2(0000，J)的振动-转动碰撞能量转移速率系数，结果显示V=19的总碰撞速率系数是V=14的4.5倍，而V>19则呈下降趋势。     

Rb(5PJ)与Ne、N2碰撞诱导激发能量转移

在气体样品池条件下,研究了Rb(5PJ) (Ne、N2)碰撞能量转移过程.用调频半导体激光器激发Rb原子至Rb(5P3/2)态,在不同的Ne或N2气压下,测量了直接5P3/2→5S1/2荧光和转移5P1/2→5S1/2荧光.对于5PJ与Ne的碰撞,电子态能量仅能转移为Ne原子的平动能.在与N2的碰撞中,向分子振转态的转移是重要的.利用速率方程分析,可以得到碰撞转移速率系数,对于Ne,5P3/2→5S1/2转移速率系数为1.53×10-12cm3s-1.对于N2,测量5PJ Ne和5PJ N2二种情况下荧光的相对强度比,利用最小二乘法确定5P3/2→5S1/2转移速率系数为1.05×10-10cm3s-1,5PJ态猝灭速率系数为1.12×10-10cm3s-1.与其他实验结果进行了比较.     

Rb(5PJ)+(Ne、N2)碰撞能量转移

在气体样品池条件下,研究了Rb(5PJ) (Ne、N2)碰撞能量转移过程.对于5PJ与Ne的碰撞,电子态能量仅能转移为Ne原子的平动能.在与N2的碰撞中,向分子振转态的转移是重要的.调频半导体激光器稍微调离共振线,激发Rb原子至Rb(5P3/2)态,在不同的Ne或N2气压下,测量了5P1/2→5S1/2与5P3/2→5S1/2荧光强度比.利用速率方程分析,可以得到碰撞转移速率系数,对于Ne,5P3/2→5P1/2转移速率系数为1.53×10-12cm3s-1.对于N2,由5PJ Ne和5PJ N2二种情况下5P1/2与5P3/2荧光的相对强度比,利用最小二乘法确定5P3/2→5P1/2.转移速率系数为8.83×1011cm3s-1,5PJ态猝灭速率系数为1.25×10-10cm3s-1.对实验结果进行了定性的讨论.     

K(4P)原子与H2分子高转动态间的碰撞转移

研究了K(4P)与H2的电子-高转动态能级间的碰撞转移.利用CARS(相干反斯托克斯拉曼散射)探测H2的高转动态分布,扫描和激活CARS谱证实了在的H2(0.9),(0,10),(0,11)和(1,7)能级上有布居.由扫描和激活CARS谱的峰值得到转动态布居数之比.通过速率方程分析,由时间分辨CARS轮廊得到(0,9),(0,10),(1,7)的自弛豫速率及H2(0,11)→H2(1,7)的碰撞转移速率系数为(2.2±0.6)× 10-12cm3s-1.     

存在缓冲气体的Cs蒸气中的三体碰撞

研究了Cs(6P) Cs(6S) He→Cs(5D) Cs(6S) He的碰撞能量转移过程.单模半导体激光器共振激发Cs原子至6P3/2态,利用另一与泵浦激光束反向平行激光束作为吸收线探测6P3/2态原子密度及其空间分布.缓冲气体增大了6P3/2和6S1/2原子间的能量转移,这可从测量由Cs(6P)/Cs(5D)碰撞而被布居的7D态所发射的荧光得到证实.因5D→6P(3.0～3.6 μm)处于红外本实验不能探测,利用一个已经测量过的过程(即6P 5D→6S 7D)作相对测量.得到三体碰撞速率系数为(2.2±1.1)×10-28cm6s-1.     

Rb(5D-7S)-He,Ar,H2的碰撞能量转移

在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法,测最了Rb(5D)-He,Ar,H2碰撞中5D→7S的激发能量转移截面.获得的荧光包括出激发态产生的直接荧光部分和由十碰撞布居态而产生的敏化荧光部分.在不同的猝灭气体压强下,测量了相关的两部分荧光的相对荧光强度,得到了Rb(5D)与He,Ar和H2碰撞的5D→7S转移截面分别为(1.2±0.3)×10-17cm2,(1.3±0.3)×10-18cm2和(8.3±2.1)×10-17cm2.同时确定了Rb(7S)与He,Ar和H2的碰撞猝火速率系数.7S态与H2的碰撞猝火速率系数1.7×1010cm3·s1比Rb(7S)与He,Ar的大得多,它是反应与非反应速率系数之和,利用实验数据确定Rb(7S)与H2的反应截面为(1.0±0.4)X10-16cm2,Rb(5D)与H2反应截面为(7.1±2.9)×10-17cm2.Rb(78)与H2的反应活动性大于Rb(5D).     

利用CARS研究Li2（A^1∑u^＋）-H2碰撞中电子一振转能量转移

利用相干反斯托克斯拉曼谱（CArtS）分析了H2与Li2（A^1∑u^＋）-H2碰撞的振转态布居分布。扫描cARS谱表明了在能量转移过程中H2的v=1,2,3振转能级上得到布居,由CARS峰值得到两个可能的布居数比值,通过解速率方程组并通过时间分辨CARS轮廓模拟,确定了实际的布居数之比。得到了H2在V=1,2,3能级...     

InCl分子B3П1态时间分辨谱研究

采用激光诱导荧光技术对InCl分子B3П1→X1∑+荧光光谱进行了分析和归属,并对 B3П1(v′=0)→X1∑+(v″=0)的时间分辨谱进行了观测．首次得到InCl分子B3П1态(v′= 0)无碰撞辐射寿命т0≈353 ns,无辐射弛豫速率常数kQ≈1．985×10-10cm3molec-1s-1及 电子跃迁矩｜Re｜2=0．40D2．     

磁约束放电CO激光模型的研究

建立了磁约束放电 CO激光的模型。在该模型下分析、计算了 CO气体放电系统电子的能量分布函数 ;CO分子的电子碰撞激发速率 ,CO分子各振动态的布居数分布和对应的小信号激光增益系数。研究表明 ,由于磁场的加入 ,在对应 CO分子振动态电子碰撞激发截面的能量范围内电子数有较大的增加。CO分子的电子碰撞激发速率提高。CO分子各振动能级均获得更大的布居数和激光小信号增益。     

InCl分子B^3Ⅱ1态时间分辨谱研究

采用激光诱导荧光技术对InCl分子B3П1→X1∑+荧光光谱进行了分析和归属,并对 B3П1(v′=0)→X1∑+(v″=0)的时间分辨谱进行了观测．首次得到InCl分子B3П1态(v′= 0)无碰撞辐射寿命т0≈353ns,无辐射弛豫速率常数kQ≈1．985×10-10cm3molec-1s-1及 电子跃迁矩｜Re｜2=0．40D2．     

高位钾分子态之间的碰撞转移

脉冲激光710 nm线双光子激发K2基态到高位1Λg态,研究了K2(1Λg)+K碰撞转移过程.K密度由光学吸收法测量.记录不同K密度下1Λg态发射的时间分辨荧光强度,得到1Λg的有效寿命,从描绘出的有效寿命的倒数与K密度关系直线的斜率得出1Λg态总的碰撞猝灭截面为(2.5±0.3)×10-14cm2,从截距得到其辐射寿命为(20±2)ns.测量了K2的3Λg→13Σ+u在不同K密度下的时间分辨和时间积分荧光强度,得到了K2(1Λg)+K→K2(3Λg)+K碰撞转移截面为(1.1±0.3)×10-14cm2.     

铯分子亚稳电子态中高位振动态的产生和弛豫

研究了Cs2[13Πu(v)]和Cs原子间的振动能量转移.利用激光感生荧光(LIF)探测Cs2[13Πu(v)]的弛豫过程,由时间分辨LIF的对数描绘得到振动态的有效寿命,从不同Cs原子密度下的有效寿命利用Stern-Volmer公式得到振动能级的弛豫率,速率系数随v的增加而增大.从相邻二振动能级的布居密度之比得到振动...     

时间分辨热透镜法研究多原子分子的振动弛豫

本文用时间分辨热透镜技术研究多原子分子的 V-T/R 弛豫过程。选频的脉冲 TEA CO_2激光器用作激发光源,单模稳频 He—Ne 激光器用作探测光源,实验得到以下结果:1.测得 C_2H_4在高振动激发时的总包 V—T/R 弛豫速率和低振动激发时的弛豫速率在误差范围内无差异。表明高振动激发的 C_2H_4分子对总包 V—T/R 弛豫影响不大。2.激发 C-2H_4(v_7,949cm~(-1)),CCl_2F_2(v_6,922cm~(-1)),C_2Cl_3F_3(v_(16),1046cm~(-1),CH_3OH(v_4,1034cm~(-1))分子,测出它们的 V—T/R 弛豫速率分别为7.9ms~(-1)·torr~(-1)(±15%),21.4ms~(-1)·torr~(-1)(±15%),196ms~(-1)·torr~(-1)(±25%)和206ms~(-1)·torr~(-1)(±25%)。弛豫速率间的     

CH_3F与~(12)CO_2和~(13)CO_2分子之间的振动能量转移

我们采用Q开关的CO_2激光9.6μmP(20)支泵浦CH_3F分子的v_3振动模,以此作为能源来激发~(12)CO_2和~(13)CO_2分子的弯曲振动模v_2,研究其在非弹性碰撞过程中分子能量转移过程。我们用一种比红外荧光法(LIF)分辩率高一万倍的新方法——二极管激光探测法来得到~(12)CO_2、~(13)CO_2能级粒子数的演变过程。实验测得在1CO_2:1CH_3F气体比例下,从CH_3F的v_8振动模至CO_2的v_2振动模的V-V转移速率为3.3ms~(-1)Tcrr~(-1)。     

磁约束放电的CO激光激发系数

采用磁约束放电CO激光模型研究在外磁场作用下:(1)放电系统电子的能量分布变化;(2)电子对振动态CO分子的碰撞激发几率;(3)CO分子振动平动,振动转动激发系数与磁场、温度的关系.研究表明,外磁场使原电场在电场方向上对电子作用变小,电子能量减小,并导致电子对CO分子的碰撞激发几率系数下降,而对V-V,V-T激发系数影响不大.     

Rb-Cs混合蒸气中Rb(5P)+Cs(5D)碰撞能量合并

测量了Rb-Cs混合蒸气中碰撞能量合并过程Rb(5P)+Cs(5D)→Rb(5S)+Cs(8D)速率系数,测量利用了已知速率系数的过程[即Cs(6P)+Cs(5D)→Cs(6S)+Cs(7D J)].利用激光光解Rb2和CS2分子,得到Cs(6P5D)和Rb(5P)态原子,探测由光解离产生的激发态原子与由碰撞转移产生的激发态原子的荧光的相对强度,结合Cs(6P)和Rb(5P)态的有效寿命,得到异核碰撞能量合并速率系数为54×1O-10 cm3/s.讨论了其它过程对速率系数的影响.     

通过激发转移和碰撞能量合并研究Rb 52P精细结构混合

利用单模半导体激光器激发Rb原子到5P3/2态,将Rb空心阴极灯发射的6D5/2→5P3/2的629.8 nm线作为吸收线.测量5P3/2态原子密度,由测得的激发态原子密度结合荧光强度比,得到能量合并过程Rb(5P3/2) Rb(5P3/2)→Rb(5D) Rb(5S)的碰撞截面为(5.0士1.9)×10-14cm2.利用荧光法测量了Rb52P精细结构碰撞转移截面.直接荧光是由5P3/2态发射的,敏化荧光是由精细结构碰撞转移和碰撞能量合并产生的.由相对荧光强度得到了转移截面σ(5P3/2→5P1/2)=(3.0土0.9)×10-15cm2.碰撞能量合并速率系数比精细结构混合率大一个数量级,与其它实验结果进行了比较.     

Rb(5D,7S)+H2→RbH+H光化学反应截面的测定

研究了在Rb-H2混合样品池中产生的Rb(5D,7S) H2→RbH H光化学过程,RbH分子是由Rb(5D,7S)原子与H2间的三体碰撞反应产生的。利用双光子吸收将Rb(5S)基态原子激发到5D或7S态,荧光中除由泵浦能级发射的直接荧光外,还包含有由于碰撞转移而产生的敏化荧光,相对荧光强度给出了能级布居数之比。解速率方程组,得到5D→7S和7S→5D碰撞转移截面分别为(6.9±1.4)×10-17和(2.1±0.4)×10-16cm2,Rb(5D) H2→RbH H和Rb(7S) H2→RbH H的反应截面分别为(4.3±1.1)×10-17和(5.8±1.5)×10-17cm2。7S与H2反应活动性大于5D与H2反应的活动性。     

Yb3+/Tm3+双掺硫卤玻璃1.8μm中红外发光特性研究

用熔融淬冷法制备了系列不同组分和Tm3+/Yb3+掺杂浓度的Ge-Ga-Se-CsI硫卤玻璃样品,测试了样品的拉曼光谱、折射率、吸收光谱、红外荧光光谱。研究了975nm激光泵浦下样品的1.23μm和1.8μm荧光特性。分析了Tm3+/Yb3+之间声子辅助的共振能量转移,结果表明两个离子间有效的能量转移途径为Yb3+∶2F5/2→Tm3+∶3 H5。计算得到常温下Tm3+∶3 H5→3F4和Tm3+∶3F4→3 H6跃迁的多声子弛豫速率分别为303s-1和0.30s-1。     

441.6nm激光激发Cs蒸汽的荧光光谱研究

利用He -Cd激光器的 44 1.6nm线光解Cs2 分子 ,使Cs(7P ,6D)得到布居 ,在Cs原子密度 1～ 9× 10 1 5cm- 3范围内 ,测量原子荧光对分子荧光的强度比 ,得到了碰撞转移速率系数与预解离率之比。精细结构碰撞转移 [即过程Cs(7P1 2 ) Cs(6S)Cs(7P3 2 ) Cs(6S) ]截面为 3 .5× 10 - 1 4cm2 。