用高反射率型半导体可饱和吸收镜实现半导体端面泵浦Yb:YAB激光器被动锁模(英文)

利用金属有机气相淀积方法生长了一种新型吸收体 :高反射率半导体可饱和吸收镜 .用这种吸收体兼作端镜 ,实现了 1 0 4 4 μm半导体端面泵浦Yb∶YAB激光器被动锁模 ,脉冲宽度为 3 0 5 ps ,重复率为 375MHz ,输出功率为 4 5mW .     

国外文摘选(试版)

本专利叙述了一种产生短脉冲光能的锁模激光器,其中包括:一种可饱和吸收体,被安置在共同的空间区域内,以便吸收第一光频的电磁波,此吸收体通过在第二光频的激光作用发射电磁波到第二光学谐振腔。     

半导体激光器端面泵浦Nd:YAG激光器用In0.25Ga0.75As吸收体被动锁模兼做输出镜

用金属有机气相淀积方法生长了一种新型的吸收体--低温InGaAs (LT-In0.25 Ga0.75 As).用这种吸收体兼做输出镜,实现了1.06μm半导体端面泵浦Nd∶YAG激光器被动锁模,脉冲宽度为皮秒量级,重复率为150MHz.     

半导体激光器端面泵浦Nd:YAG激光器用In0.25Ga0.75As吸收体被动锁模兼做输出镜

用金属有机气相淀积方法生长了一种新型的吸收体--低温InGaAs (LT-In0.25 Ga0.75 As).用这种吸收体兼做输出镜,实现了1.06μm半导体端面泵浦Nd∶YAG激光器被动锁模,脉冲宽度为皮秒量级,重复率为150MHz.     

雷达截面减缩(Ⅱ)

<正> 五、RCSR 的一种方法—整形在减小物体反射回波的四种基本方法中,使用整形和吸收体是最有效的。RCSR方法的改进主要只涉及到吸收体,因为目标的基本形状很少能被改变以达到整形的优点。但是,在新式武器系统的研究过程中,这两种方法可以互相补充并从中得益。如前面提到的那些 RCSR 方法表示了结构和电磁要求的折衷。在不牺牲飞行器其它重要性能的情况下,我们很少有实现一个“完善”处     

一种波长可调的近红外波段完美吸收体

一般将电磁波完美吸收体简称为完美吸收体,它可用于很多行业。用有限时域差分法研究了一种可以在近红外波段工作的完美吸收体。模拟结果表明,这种完美吸收体可以实现98%的单峰1400 nm左右宽谱吸收,或者可以实现90%以上的1320 nm和1640 nm波长的双峰吸收效率。通过调节共振腔结构的大小可以调节吸收波长和吸收宽度。电磁波完美吸收体是一种背靠背双共振腔模式的完美吸收体,有非常广泛的应用前景。     

用离子注入GaAs晶片实现闪光灯泵浦Nd:YAG激光器中的被动调Q(英文)

对半绝缘Ga As晶片进行As+ 注入,注入能量为4 0 0 ke V ,剂量为10 1 6 cm- 2 .用这种注入条件下的Ga As晶片作为吸收体和输出镜,在被动调Q闪光灯泵浦的Nd∶YAG激光器上获得了6 2 ns的单脉冲宽度.这是迄今为止国内最好的报道结果.     

基于碳纳米管的被动锁模超快光纤激光器(上)

作为超快光纤激光器核心部件的可饱和吸收体近年来在纳米科学发展的带动下取得了很多突破性的进展,尤其是以碳纳米管材料为代表的光纤型可饱和吸收体受到了国际上的广泛关注。超快光纤激光器的应用不断扩展,包括精细加工、光谱特性探测、无损成像、光频率梳产生、材料的超快动力学研究等。针对近年来基于碳纳米管的超快光纤激光器的工作做一部分综述工作。对碳纳米管的原理、制备、非线性光学特性,尤其是在超快光纤激光器中的应用做出总结。     

用高反射率型半导体可饱和吸收镜实现半导体端面泵浦Yb∶YAB激光器被动锁模

利用金属有机气相淀积方法生长了一种新型吸收体:高反射率半导体可饱和吸收镜.用这种吸收体兼作端镜,实现了1.044μm半导体端面泵浦Yb∶YAB激光器被动锁模,脉冲宽度为3.05ps,重复率为375MHz,输出功率为45mW.     

用高反射率型半导体可饱和吸收镜实现半导体端面泵浦Yb∶YAB激光器被动锁模

利用金属有机气相淀积方法生长了一种新型吸收体:高反射率半导体可饱和吸收镜.用这种吸收体兼作端镜,实现了1.044μm半导体端面泵浦Yb∶YAB激光器被动锁模,脉冲宽度为3.05ps,重复率为375MHz,输出功率为45mW.     

用可饱和布喇格反射器对固体激光器锁模

用可饱和布喇格反射器对固体激光器锁模半导体可饱和吸收体已成功地用於被动锁模固体激光器，产生了稳定的超短光脉冲。其方法包括用单片反共振法－珀可饱和吸收体或内腔多量子阱器件以及用共振可饱和吸收体进行共振被动锁模。某些损耗与所用具体方法有关。由于固体激光器...     

1973年美国激光工程与应用会议报道(三)技术报告摘要

2.1 Nd:YAG激光器的被动Q开关与电光开关的比较被动可饱和吸收体是一种既简单又最经济的Q开关。尽管它有这些优点,但在1.06微米钕波长上缺乏稳定的可饱和吸收体,因而妨碍了它在实际器件上的应用。最近研制成一种极为稳定的过渡金属络合物,即双二     

LiF:F_2~-色心晶体在Nd~(3+):YAG激光器中的锁模特性研究

研究了用LiF:F_2~-色心晶体作为可饱和吸收体的Nd:YAG激光器的锁模特性。     

物理光学法在吸收体散射特性研究中的运用

针对渐变微波吸收体因电尺寸大、结构复杂、锥齿间电磁耦合强而难于直接用数值方法直接计算其散射场的难题,提出用物理光学法和天线阵列相结合的技术计算其散射场.在入射波频率给定的条件下,给出涂覆有耗介质导体二面角和一维导体二面角阵列的雷达散射截面RCS(Radar Cross Section)随散射角变化计算例子,以及由涂覆有耗介质导体二面角阵组成的渐变微波吸收体的后向RCS随涂覆介质厚度变化的计算实例.表明本方法计算速度快,效率高,解决了渐变微波吸收体因电尺寸大而无法直接计算其散射场的难题,为电大尺寸渐变微波吸收体的设计提供了一种有效可行的计算方法.     

基于石墨烯的可调谐高吸收率太赫兹超材料

提出一种基于石墨烯的双波段太赫兹超材料吸收体,它由金属-电介质-石墨烯3层超材料结构单元在水平方向上进行周期性拓展而成。仿真结果显示,其在太赫兹波段6.62 THz和 9.36 THz分别产生99.9%和98.9%的高吸收率;通过改变石墨烯的费米能级,可以灵活地控制吸收体的谐振频率和吸收强度,而吸收体的吸收强度也可以利用石墨烯的弛豫时间进行单独控制。另外,研究了吸收体中间介质层厚度和介质损耗对吸收率的影响,这为吸收体初始加工工艺参数的确定提供了依据。研究结果表明,提出的基于石墨烯的太赫兹超材料吸收体结构简单,易于加工,可通过偏置电压或者化学掺杂,简单地实现吸收体的可调谐性,为双波段高吸收率太赫兹超材料吸收体的设计提供了重要参考。     

采用Cr~(4 ):YAG为可饱和吸收体实现脉冲Nd:YAG激光器锁模运转

采用Ｃｒ４＋ＹＡＧ为可饱和吸收体实现脉冲ＮｄＹＡＧ激光器锁模运转Ｃｒ４＋ＹＡＧ晶体既可作为激光增益介质，在１．３４～１．５８μｍ波长范围内实现宽调谐激光运转；又可作为０．９～１．２μｍ波段的可饱和吸收体，用作ＣＷ或脉冲运转ＮｄＹＡＧ激光器被动Ｑ开关。...     

沉没在高散射介质中的吸收体和散射体的 扩散光子密度波取象

我们使用扩散光子密度波法研究了沉没在高散射介质中的吸收体和散射体的取象,并对含有吸收体和加入不同颜色染料的散射体的取象实验结果进行了比较和分析。从实验结果可以得出用扩散光子密度波法可以探测强散射介质中吸收体或散射体的存在、大小和形状;以及在强散射介质中的散射体内加入不同颜色的颜料时,散射信号会发生不同的变化。     

石墨锥型高能激光全吸收能量计设计

在高能激光能量计吸收体上很长时间内均存在较大的温度梯度,这导致吸收体真实温度的测量非常困难,材料的比热、传感器的响应度和吸收体的热损失对测量准确度的影响较显著,模拟了吸收体上温度场特性,提出了一种利用多个分立的热电偶传感器测量吸收体的温升的方法,通过对热电偶的间距以及在吸收体中的深度加以控制,可以准确地反映吸收体上每一小部分的平均温度,从而达到对比热和传感器响应度修正的目的;采取措施大幅降低热损失比例,并结合实际温度场分布和系统热平衡时间对热损失可以获得热损失占比;利用光线追迹方法可以大幅简化吸收体吸收率研究,以实际光束和吸收腔参数为模拟对象计算了吸收腔的吸收率,并对测量结果进行修正。在分析了系统各个环节的测量不确定度的基础上估算出设计的激光能量计的测量不确定度约为5.8%(k=2),采用现场比对方法验证该测量不确定度的合理性。     

基于有图案石墨烯的超薄宽带太赫兹超材料吸收体的设计

设计了一种基于有图案石墨烯的超薄宽带太赫兹超材料吸收体,该吸收体的厚度为33.254μm(即入射波波长的1/7),吸收率在80%以上的吸收带宽达到1.422THz。仿真及分析结果表明,该吸收体的吸收特性呈偏振无关,并对入射角的变化不敏感;通过改变石墨烯的化学电势能够有效地调控吸收体的吸收能量,增加聚酰亚胺中间层厚度可提高吸收体的吸收性能。     

对撞脉冲锁模(CPM)染料激光器产生75fs光脉冲

实验研究了CPM染料激光器的工作特性,获得了宽度为75fs的激光脉冲。实验结果表明可饱和吸收体DODCI的厚度是影响输出脉冲宽度的重要因素;泵浦功率对CPM染料激光器的稳定性有较大的影响,观察到泵浦功率变化时,脉冲宽度、输出波长出现变化的现象,并进