微分中值定理教学的一点注记

注记指出了文献 [1 ]和 [2 ]在应用 Lagrange中值定理中出现的不当之处     

(IP)积分

(IP)积分(即区间值可测函数的泛积分)是利用I(R~+)(I(R~+):{[a、b]1 0≤a≤b,a,b∈R})上的一般代数运算,在可测空间(X,)上建立的一种泛积分。它包括了Lebesgue积分,Sugeno(F)积分,(N)Fuzzy积分。     

最佳扁圆参数的探讨

在机械加工中,常用四心扁圆代替椭圆。本文提出一个计算扁圆参数的新公式:R_s=a/7b(5a+2b)r_s=b/10a(3a+7b)式中:a,b 为椭圆的长半轴和短半轴;R_g—最佳扁圆的大弧半径;r_g—小弧半径。经数学分析证明,利用本式所作出的扁圆,比以往沿用的四心扁圆准确。     

最佳扁圆参数的探讨

在机械加工中,常用四心扁圆代替椭圆。本文提出一个计算扁圆参数的新公式:R_g=a/7b(5a+2b)r_g=b/10a(3a+7b)式中;a,b为椭圆的长半轴和短半轴;R_g-最佳扁圆的大弧半径;r_g-小弧半径。经数学分析证明,利用本式所作出的扁圆,比以往沿用的四心扁圆准确。     

不可微多目标规划的局部真有效性(为庆贺游兆永教授60寿辰而作)

一 定义及其注记 本文考虑多目标规划问题 (VP) 其中f:k~n→k~p,g:R~n→R~m,f(x)=f_1(x),…,f_p(x)),g(x)=(g_1(x),…,g_m(x)).记(VP)的可行集为D={x∈R~n:g(x)≦0}。 设a=(a_1,…,a_n)~T,b=(b_1,…,b_n)~T,文中a≧b表示a_i≥b_i(i=1,…,n);a≥b表示a≧b但a≠b;a>b表示a_i>b_i(i=1,…,n)。 定义1 称(VP)的局部有效解x~*为广义KT真有效解,如果下述不等式组无解     

第五部分定量包装商品管理和执法

50.(1)Apersonwhofailstoperformadutyimposedonoffences,etc.himbysection47,48or49aboveshallbeguiltyofanoffence.(2)Ifapersonpurportstocomplywithhisdutyunder——(a)sub-paragraph(ⅱ)ofsubsection(1)(b)ofsection49above,or(b)thatsub-paragraphasappliedbysubsection(2)(a)ofthatsection,bymakingarecordwhichheknowsisfalseinamaterialpar鄄ticular,heshallbeguiltyofanoffence.(3)Ifapersonpurportstocomplywithhisdutyundersection49(2)(b)abovebyreferencetoadocumentcontaininginformationwhichheknowsisfalseinamaterialpa…     

小零件平面对内孔垂直度的检测

在如图1(a)、(b)所示的小零件加工中,由于平面在零件内部,加之零件结构小,给平面对内孔垂直度的测最带来一定困难。各加工单位往往采用如图2(a)、(b)所示的方法测量。     

作图法差异对线性回归参数和不确定度评定的影响

在仪器分析过程中,人们常利用两个物理量之间的线性关系,通过建立线性回归校准曲线,实现目标物理量的间接测量。若物理量y和x存在线性关系,假设为y=a+bx(1)其中a和b分别为校准曲线的截距和斜率。为了提高测量结果的准确性,校准曲线取n个点(一般n≥3),     

改变氯化银结晶习性使之在乳剂中形成扁平颗粒的经验规律

引言晶体形态可分为两种典型的形式,即(a)稳定式(equilibrium)和(b)增长式.前者是受热动力学作用形成的,后者是由增长方式而决定的.在(a)情况下,稳定形式取决于每个晶体平面上表面能的各向异性;而在(b)的情况下,增长形式则是由每个晶体平面增长速度的各向异性而产生     

内径百分表楔形传动机构的调修

一、结构原理设活动测头移动量为a,传动杆移动量为b(见图1),则: b=a·tgα (1) 其中:α——V型斜面之倾角。正常情况下,α=45°,b=a·tg45°=a,即传动比为1。二、α偏离45°时示值误差的特点及其数据的处理方法因为b=a·tgα所以δ=Δb=a·tgα-a·tg45°=a(tgα-1) 即δ=a(tgα-1) (2) 其中:δ——α偏离45°引起的示值误差。从公式(2)可以看出,示值误差与工作行程(即活动测头的移动量a)成线性关系。但是,内径表除了上述误差外还可能有其它原因引起的示值误差(百分表已先检定,其它原因主要是传动机构轻度磨损或接触面轻度锈蚀)。这就引出了示值误差数据如何正确处理的问题。例检定示值误差时,得到一组数据如下表: 以测杆行程a为横坐标,示值误差δ为纵     

二次插值样条函数的积分性质

已知区间[a,b]的一个分划△:a=x_0相似文献   

一类 (E_2 )的三次曲线分界线环(英文)

得到了一类平面二次系统存在三次曲线分界线环的充分必要条件。这种类型的分界线环的方程为y2 (x +a) +x2 (x - b) =0　 (a >0 ,b >0 )。     

纳米二氧化钛的低温合成及表征

用硝酸对非晶氧化钛进行处理,制得了结晶良好的二氧化钛混晶产物,利用Rietveld方法对所得样品的结构进行了精修,结果发现样品中锐钛相含量为49.16%,其晶胞参数为a=b=3.782(A)、c=9.551(A),板钛矿相含量为43.25%,其晶胞参数为a=9.322(A)、b=5.448(A)、c=5.185(A),金红石相含量为7.59%,其晶胞参数为a=b=4.614(A)、c=2.969(A),此外粒度分布测试表明,所制得样品在醇水混合液中具有良好的自分散性.     

新型含氟8-羟基喹啉锌配合物的合成及光学性能研究

设计合成了3种新型含单氟8-羟基喹啉衍生物配体:(E)-2-[2-(2-氟代苯基)乙烯基]-8-羟基喹啉(4a)、(E)-2-[2-(3-氟代苯基)乙烯基]-8-羟基喹啉(4b)、(E)-2-[2-(4-氟代苯基)乙烯基]-8-羟基喹啉(4c)及其相应的锌配合物(5a)、(5b)、(5c),利用1 H-NMR、IR、MS、元素分析确认了其结构。测定了它们在DMF溶液中的荧光性质;荧光光谱显示化合物4a、4b、4c在DMF溶液中的λmax分别是505nm、487nm、513nm;5a、5b、5c的λmax分别是559nm、598nm、588nm,荧光光谱显示氟基位置的改变可以调控8-羟基喹啉锌配合物的发光性质。     

一类高阶非线性微分方程的振荡定理

给出了判定高阶非线性微分方程（a (t）φ(x^(n)x^1))′-m(t)φ^1/2(x^(n))x′ Q(l,x,x′)=0,的解为振荡的几个充分性定理．     

印度包装材料消费情况

(单位:吨)称1 974/19751 978/1979 (估计)黄麻 (a)打包麻布 (b)麻袋布纸和纸板 (a)纸板盒 (b)瓦楞纸板 (c)大、中纸袋 (d)标签.包装纸、小纸袋 (e)书皮纸板、纸箱、纸盒黑铁皮和镀锌铁皮马口铁木箱和条板箱(1000立方公尺)塑料 (a)低密度聚乙烯薄膜、层压材料、模制品 (b)高密度聚乙烯薄膜、袋、啤酒缸,其他模制品 (c)聚氯乙烯一一硬质薄膜,模制品 (d)聚苯乙烯一一模制品 (e)聚丙烯一一双轴取向薄膜,吹塑薄膜和模制品791,100342,400448,7001 5 193,000 379一000 8145000498,500131一500107,500 64,000142一500 43,000730,000235,000150,00010…     

关于Lehmer D H问题的一般化

设p为奇素数。对任意固定正整数k|p-1及l|p-1，设A（k)及A(l)分别表示在区间[1，p-1]中k次剩余之集及l次剩余之集，N（k,l,p)表示所有满足a∈A(k),b∈A(l),a和b具有相反的奇偶性且ab≡1(modp)的（a,b)的个数。本文的主要目的是利用三角和估计及广义Kloostermann和估计研究了N（k,l,p)的渐近性质，并得到一个较精确的渐近公式。     

高层钢结构设计的一些问题(上)

<正> 一、高层钢结构结构体系1.框架结构框架结构是高层钢结构的常用形式,纯框架(图1(a))用于层数较少时的结构,因此带支撑钢框架(图1(b)和带剪力墙钢框架图1(c))更为常用。在一般工程设计中,常用单向支撑、X 形支撑和 K 形支撑(图2(a)、(b)、(c))。     

温敏聚氨酯膜开关温度阀值及其调控途径

合成了三种温敏聚氨酯TSPU(a)、TSPU(b)和TSPU(c),并对其软段相的转变温度(即开关温度)进行了表征,同时研究了不同种类聚氨酯的相容性对共混体系开关温度阀值的影响。DSC分析表明:TSPU(a)、TSPU(b)和TSPU(c)为典型嵌段结构,其开关温度阀值分别为50.6℃,55.7℃和3.5℃。软段相结构相似的TSPU(a)与TSPU(b)的共混物仅具有一个开关温度,其阀值决定于共混体系中两聚合物的相对含量;而软段相结构不同的TSPU(a)与TSPU(c)共混物具有两个独立的开关温度,但其阀值相互靠拢。采用不同熔点和不同有序性的聚醚(酯)二元醇作为软段以及将组成和结构相似或不相似的温敏聚氨酯共混,是调节温敏聚氨酯开关温度阀值的有效途径。     

光学玻璃的均匀性

讨论了玻璃内可能出现的各种类型的不均匀性。玻璃的不均匀性取决于:(a)熔炼过程;(b)由热力学不平衡造成的密度差异;(c)在退火区内由温度梯度造成的永久应变。假如想要达到玻璃所允许的最高级光学均匀性,则需要知道(a)、(b)和(c)的影响。消除由(b)和(c)所造成的不均匀性,就可测得由熔炼过程中所造成的不均匀性。为了得到某种特殊玻璃的不均匀性的可靠测试数据,必须用两种不同的测量方法。对于一块直径400mm、