Cu─Zn─Al贝氏体及贝氏体／母相界面的精细结构

利用高分辨电镜考察了Ｃｕ－Ｚｎ－Ａｌ合金中不同生长时间的贝氏体及贝氏体／母相界面的精细结构；分析、讨论了贝氏体的有序性、贝氏体／母相界面点阵的共格性及贝氏体前沿母相中的微应变衬度。试验结果支持贝氏体相变的切变机制。     

Cu－Zn－Al合金预贝氏体相变与贝氏体形核研究

本文考察了Ｃｕ－Ｚｎ－Ａｌ合金的预贝氏体相变与贝氏体形核。内耗实验表明预贝氏体相变的主要过程为溶质原子扩散、偏聚；能谱分析揭示预贝氏体相变时存在溶质偏聚引起的溶质原子贫化区与富化区；原位观察证实贝氏体于溶质原子贫化区切变形核。     

Cu—Zn合金中贝氏体预相变的电镜研究

尽管对β黄铜中的贝氏体相变已经作了大量研究,但其相变机制仍不清楚,主要可分为扩散控制的台阶机制与切变机制这二种观点,而且其争论正越演越烈。最近有人认为在母相的晶界、夹杂等处存在着应力场,溶质原子在应力场中定向扩散,产生了溶质原子贫化区,     

Cu－Zn－Al合金中贝氏体的扫描隧道显微镜分析

本文用扫描隧道显微镜（ＳＴＭ）在天气中研究了Ｃｕ－２７．２ｗｔ．％Ｚｎ－４．７ｗｔ．％Ａｌ合金中的贝氏体的精细结构，并与透射电镜（ＴＥＭ）及扫描电镜（ＳＥＭ）下的形态进行了比较，发现Ｃｕ－Ｚｎ－Ａｌ合金中贝氏体是由亚片条或亚单元组成，亚单元由超亚单元构成，进而为贝氏体相变机制的再认识提供了重要的实验基础，并在此基础上提出Ｃｕ－Ｚｎ－Ａｌ合金中贝氏体的形成模型。     

关于Cu－Zn－Al贝氏体相变的阶段性──亚结构与体转变激活能

从Ｃｕ－Ｚｎ－Ａｌ合金相变产物的形貌与亚结构的特征着手分析了贝氏体相变的阶段性。测定了贝氏体相变阶段的体转变激活能并讨论了贝氏体相变的性质。     

关于Cu—Zn—Al贝氏体相变的阶段性—亚结构与体转变激活能

从Ｃｕ－Ｚｎ－Ａｌ合金相变产物的形貌与亚结构的特征着手分析了贝氏体相变的阶段性。测定了贝氏体相变阶段的体转变激活能并讨论了贝氏体相变的性质。     

Cu—Zn—Al合金中贝氏体的扫描隧道显微镜分析

本文用扫描隧道显微镜（ＳＴＭ）在大气中研究了Ｃｕ－２７．２ｗｔ．％Ｚｎ－４．７ｗｔ．％Ａｌ合金中的贝氏体的精细结构，并与透射电镜（ＴＥＭ）及扫描电镜（ＳＥＭ）下的形态进行了比较，发现Ｃｕ－Ｚｎ－Ａｌ合金中虫氏体是由亚片条或亚单元组成，亚单元由超亚单元构成，进而为贝氏相变机制的再认识提供了重要的实验基础，并在此基础上提出Ｃｕ－Ｚｎ－Ａｌ合金中贝氏体的形成模型。     

TiNi合金相变的原位观察

本文利用透射电镜原位观察研究ＴｉＮｉ合金中的相变。研究表明，ＴｉＮｉ合金中电子衍射谱上的漫散射条纹的出现是由于具有＜１１１＞极化的声子模软化，经张应有利于Ｒ相及马氏体相形核有关的软模。     

多晶NiTi形状记忆合金中原位应力诱发马氏体相变的研究

称为神奇金属的NiTi形状记忆合金由于具有超弹性和形状记忆效应两个优异的性质而广泛地应用于航空航天、工业、生物医学及日常生活当中。这两个优异性质的物理本质是NiTi形状记忆合金中发生的无扩散型可逆马氏体相变。现在被广泛应用的NiTi合金几乎全部具有多晶结构。其力学性能与NiTi的微观结构有着十分密切的联系。因此从微观角度来研究NiTi合金的马氏体相变行为，对于理解NiTi合金的宏观力学性能。提高其性能有着十分重要的意义。本文用扫描电子显微镜（SEM）上配备的背散射电子衍射（EBSD）仪，原位观测到了多晶NiTi形状记忆合金中的应力诱发马氏体相变，研究了在不同应力状态下NiTi记忆合金中应力诱发马氏体相变的行为，揭示了NiTi记忆合金中应力诱发马氏体相变的微观机制。     

Cu—Zn—Al合金贝氏体的三个生长阶段及其精细结构研究

利用透射镜研究了Ｃｕ－Ｚｎ－Ａｌ合金贝氏体α１相在相变过程中的精细结构变化，发现贝氏体的生长经历三个阶段：初生态、中间态和退化态。初生贝氏体内不含层错亚结构，α１依台阶机制长大到一定程度后，内部出现层错；随转变进一步进行，α１内的层错结构逐渐消失，发生“过退火”，最终向平衡相转变。     

Cu－Zn－Al合金贝氏体的三个生长阶段及其精细结构研究

利用透射镜研究了Ｃｕ－Ｚｎ－Ａｌ合金贝氏体ａ＿１相在相变过程中的精细结构变化，发现贝氏体的生长经历三个阶段：初生态、中间态和退化态。初生贝氏体内不含层错亚结构，ａ＿１依台阶机制长大到一定程度后，内部出现层错；随转变进一步进行，ａ＿１内的层错结构逐渐消失，发生“过退火”，最终向平衡相转变。     

应力作用下Ti2448合金单晶微观结构演变的透射电子显微学研究CSCD

利用透射电镜原位拉伸技术研究了Ti2448单晶合金微观结构的演变,观察到应力诱发β→α″马氏体相变与应力诱发β→ω相变。严重塑性变形后裂纹附近α″马氏体相晶粒尺寸为几～几十纳米,弥散地分布在β基体上。在应力加载状态下应力诱发的ω相呈现几个纳米大小的两个变体。原位塑性变形过程中观察到的纳米尺度moiré条纹区域是由均匀形核的位错所形成。     

奥-贝球铁显微组织的TEM观察

本文采用透射电镜观察分析非合金奥一贝球铁显微组织，结果发现：球铁中石墨形态为由中心向外辐射呈层状结构；非合金球铁经900℃奥氏体化、370℃等温1h后，基体组织为贝氏体铁素体和奥氏体，且有两种形貌：一种是贝氏体铁素体和奥氏体呈板务状相间分布，另一种是奥氏体呈块状分布在贝氏体铁素体中。     

Cu—Zn贝氏体α1及平衡相α的加厚动力学

利用透射电镜温台观察了Cu—Zn合金等温转变产物的加厚动力学。发现初期产物贝氏体α_1的加厚具有明显的层错面间扩展或层错切变性质。经长时间“过退火”后,α_1内部层错亚结构消失,“退化”为平衡相α。无层错约束的α的加厚表现为体扩散加厚特性。     

纳米尺寸NiTi多晶微带中马氏体相变的原位透射电子显微镜研究

纳米尺寸NiTi合金中的马氏体相变行为决定了其在微纳尺度的应用。利用透射电镜(TEM)对拉伸变形NiTi微带中的马氏体相变行为进行了原位研究。发现当应变达到0.9%时,马氏体首先在取向择优的晶粒内形核、长大和扩展。继续拉伸样品至断裂(应变为5.2%),相邻取向不择优的晶粒内没有观察到马氏体形核。由于NiTi微带包含不容易发生马氏体相变的晶粒,且发生相变的晶粒内应力集中,导致其断裂应变远小于块体样品的断裂应变。实验结果说明当将NiTi合金应用于微纳尺度时需充分考虑纳米尺寸材料中的马氏体相变行为及其力学性能的影响。     

Fe-30Mn-6Si合金中热诱发马氏体的高分辨电镜观察

对低层错能Ｆｅ－Ｍｎ－Ｓｉ合金中发生的ｆｃｃ（γ）→ｈｃｐ（ε）马氏体相变，目前主要有两种形核理论。Ｓａｔｏ等［１］认为由极轴机制形核，而李箭和Ｗａｙｍａｎ［２］则同意徐祖耀［３］提出的相变通过层错自发堆垛机制形核。而且这两种观点都有一定的理论依据和...     

CuZnAl合金中的贝氏体

本工作在JEOL-100CX和JEOL-4000EX上利用TEM和HREM技术,对Cu-30.4Zn-1.25Al(wt%)合金试样经850℃高温β相区(b.c.c.结构)固溶处理后,淬火到中温贝氏体转变温区(240～450℃)的转变产物及其与基体界面的关系进行观察和分析。TEM观察表明,该合金贝氏体片内具有高密度平行排列与基体(β相)及贝氏体界面相交的晶体缺陷,如图1(a)所示。其中,一些条纹的衬度在贯穿贝氏体片时发生变化,出现了全位错。根据电子衍射分析,贝氏体片结构与9R结构符合较好,表明贝氏体片具有长周期堆垛结构。图1(b)和图1(c)显示,在二个强斑点之间还有     

高锰钢切变型动态相变过程的EBSD分析

形变作用下的切变型相变(如TRIP过程)具有显著的取向依赖性、变体选择规律及织构效应.高锰钢中存在热致马氏体和应变诱导马氏体及γ→ε→α′顺序产生两种马氏体过程,使组织演变过程十分复杂.EBSD取向成像技术可十分便捷地定量揭示相变过程信息,为认识切变型动态相变提供重要数据.本文总结了利用EBSD技术揭示高锰钢单向拉伸、...     

Ni2FeGa Heusler合金的微结构与低温相变研究

具有体心有序结构的Ni2FeGa合金作为铁磁记忆材料在近期研究中得到了广泛关注。电子显微镜观察分析表明，在急冷条件下制成的带状材料有着丰富的微结构，如图1所示。在低温下，晶体发生马氏体相变，原位电子衍射观察直接显示出由立方结构向单斜结构的转变过程，并且有7倍或者5倍的超结的出现。     

TRIP钢微观组织的TEM观察

TRIP钢有着高强度与高延伸率组合的力学性能，因而成为一种优良的汽车用钢，其优异的力学性能源于独特的显微组织和各相之间的优化组合，传统低碳低合金TRIP钢主要由铁素体（F）、贝氏体（B）和残余奥氏体（Ar）等组成。其中Ar在变形过程中发生马氏体相变，由相变诱发塑性，一方面强化基体，另一方面提高均匀的伸长率，使钢在具有高强度的同时又有良好的塑性。因此，TRIP钢的组织结构鉴别，尤其是应变后钢中由残余奥氏体相变得到的马氏体（M）和其他组织的鉴别显得尤为重要。