用离子注入法制备~(57)Fe穆斯堡尔样品

~(57)Fe是在常温下就能测量穆斯堡尔谱的最常用和方便的同位素之一。应用同位素分离器把~(57)Fe同位素注入待测样品,然后测量样品中~(57)Fe受激发后的内转换电子(或X,γ射线)的穆斯堡尔谱,这是近年来己发展起来的一种新的穆斯堡尔实验技术。由于它可以对不含有穆斯堡尔核素的样品进行所需穆斯堡尔核素的离子注入,并可对样品进行非破坏性测量,从而扩大了穆斯堡尔效应的应用范围。     

~(119)Sb穆斯堡尔源制备

一、引言离子注入穆斯堡尔谱学是新近发展起来的研究离子掺杂时引起的晶格微观结构变化的重要手段。用同位素分离器进行放射性离子注入是离子注入穆斯堡尔诺学中最为行之有效的方法,因为它的注入剂量与通常离子注入相比可大大降低。问题是希望能找到满足研究     

~(119m)Sn穆斯堡尔谱学

~(119m)Sn穆斯堡尔诺学从六十年代末期以来有了很大发展,它已深入到各个学科领域,在化学方面的应用尤为突出。1976年,我们首次利用~(119m)Sn穆斯堡尔谱研究新型高级脱氢Pt-Sn体系催化剂和性能优良的稀土钻永磁合金。本文扼要介绍了~(119m)Sn穆氏谱基本原理,重点讨论了应用于上述两个领域的研究成果和前景。 在新型铂-锡脱氢催化剂研究中,~(119m)Sn穆斯堡尔谱的研究不仅表明,铂存在促进了锡还原,(SnO_2)氧化 Pt→PtOx (sn)还原,而且在一定程度上证明非络合浸渍法催化剂中铂与锡的相互作用不及络合法中的强,     

Mg3129mTeO6穆斯堡尔源的研制

报道了放射源基体Ｍｇ３ＴｅＯ６的合成方法,Ｍｇ３ＴｅＯ６晶体的结构及其分析测试,放射源设计和实测结果。     

一个供NiTi形状记忆合金研究用的NiTi（^57Co）穆斯堡尔源

用核反应法成功地制备出ＮｉＴｉ（＾５７Ｃｏ）穆斯堡尔源，并测出很好的发穆斯堡尔谱，证实了用发射穆斯堡尔谱研究镍钛形状记忆合金是可行的，并为研究ＮｉＴｉ形状记忆合提供了新的途径。     

穆斯堡尔源研制的进展

穆斯堡尔效应是一种原子核无反冲γ射线的共振现象。二十多年来已发展形成一个重要的边缘领域,在许多科学领域和工业技术等方面发挥着引人注目的作用。穆斯堡尔谱学的发展,除了在广度上扩大应用范围外,重要的关键仍在方法上的提高。如何开发和使用更多的穆斯堡尔核素,获得更理想的穆斯堡尔源等仍是人们所关注的问题。制源技术是穆斯堡尔谱学在方法学方面的重要内容之一,它的发展是很快的。最初采用同位素放射源,而后引入     

利用压缩原子模型对~(57)Fe穆斯堡尔谱的理论研究

穆斯堡尔同质异能移的基本物理概念已经被知道很长时间了。然而具体的理论表示却一直是人们关心的课题。由于这种超精细相互作用始终涉及核因子和电子因子(或称固体因子)的乘积,给解释这些数据带来困难。近年来,随着大型计算机的使用,人们可以较好地计算核内电子浓度,再利用测量的同质异能移,找出定标常量α来代替核因子,从而大大推动了这方面的研究工作。但是目前关于电子浓度的理论计算,大部分是以自由原子模型为基础的,而当原子被携带在一起形成固体时,这种自由原子是根本不存在的。     

Fe~(3 )-Vc体系的穆斯堡尔研究

用穆斯堡尔方法研究了Fe3 Vc体系中铁离子的价态及冻干粉末中Fe2 与大颗粒晶体中Fe2 的差别。结果表明 :Fe3 Vc溶液结晶后 ,大颗粒晶体中还原得到的Fe2 未被空气氧化 ,但Fe2 有 2种配位环境 ,数量比为 2∶3;冻干粉末中Fe2 绝大部分未变成Fe3 ,自然升温冻干的粉末中以其中一种配位环境为主 ,而控温冻干则以另一种配位环境为主。     

含铁镍金属间键化合物的~(57)Fe穆斯堡尔谱

测定了9个未见报导的新化合物中~(57)Fe的穆斯堡尔谱,每个化合物都含有一个铁镍金属间键。第一组3个化合物的通式为[(C_6H_5)_2PR]_2NiFe(CO)_4(R=CH_3,n-C_3H_7,C_6H_5),其同质异能移在—0.220～—0.260,四极裂距在2.140～2.520。根据文献数据分析,这些化合物中的铁可能具有五配位三角双锥构型,镍基团以一定方式接受了铁的d-电子密度。第二组化合物是第一组化合物分别与外加膦配体反应的产物,通式为[(C_6H_5)_2-     

从回旋加速器上照过的镍靶中分离~(57)Co

制作穆斯堡尔源~(57)Co的纯度要求很高,杂质含量应小于0.12μg/mCi~(57)Co。稳定性钴含量的增加,使源的线宽加宽甚至发生劈裂现象。降低稳定性钴含量的办法,即可在照射前对靶材料进行纯化,也可在照射后利用核衰变特性和放化分离法相结合,进行钴的同位素分离。本文报导了采用α-粒子轰击镍试制~(57)Co的实验结果。 1.照射靶的制作 天然镍有五种同位素,其中~(58)Ni的丰度最高(67.88％)。α轰击天然镍除得到~(57)Co外,还可生成十多种其     

毫居里级~(60)Co标准源的制备

本文详细介绍一种制备 mCi 级钴标准源的方法。将一根约13mCi 的钴丝分成三段,并用高压电离室精确测定其相对强度;取其放射性最弱的一段为参考样;溶于盐酸,经定量稀释制成~(60)Co参考样溶液,绝对测量参考样溶液的比活度;结合稀释比和相对强度,分别测定参考样和另二段钴丝的绝对活度,得到二个标准钴源的活度为7.747_3±0.055mCi 和3.056_2±0.022mCi(参考日期1983.11.3)。参考样溶液比活度的绝对测量,采用4πβ-γ符合法和液体闪烁法两种方法,两者在0.3%范围内一致。     

~(192)Ir γ照相源的研制

本文描述了~(192)Irγ照相源的生产原理、生产工艺、质量控制和产品性能。~(192)Irγ照相源用金属铱粒或铱片作为靶材料,在高通量反应堆照射,通过~(191)Ir(n,γ)~(192)Ir核反应,生成高比活度~(192)Ir。照射过的铱靶经过在热室内加工处理后制成~(192)Irγ照相源。源的质量达到了规定的要求。     

海洋环境样品中^60Co和^65Zn的联合测定

利用一份样品同时测定~(60)Co和~(65)Zn,一般可用仪器分析法和放化分离法。前者由于所用仪器昂贵且受灵敏度限制,故目前仍常用放化分离法。本文通过实验研究,建立了海水、海洋生物和沉积物中~(60)Co和~(65)Zn的放化联合分析法。     

~(60)Coγ射线辐射对淋巴细胞化学发光的生物效应(英文)

用淋巴细胞化学发光(Ly-CL)技术,研究了离体状况下~(60)Coγ射线辐射对PHA或ConA激发的Ly-CL的生物效应。结果表明:(1)0.25Gy~(60)Coγ射线辐射对PHA(200μg/mL)激发的Ly-CL峰值有增强趋势(P>0.05),0.5Gy有明显增强效应(P<0.05),1～16Gy引起显著或非常显著性抑制(P<0.05或P<0.01)。(2)2～16Gy~(60)Coγ射线辐射对ConA(50、100μg/mL)激发的Ly-CL峰值产生显著或非常显著性抑制作用(P<0.05或 P<0.01)。回归分析表明,峰值下降幅度和辐射剂量间有显著线性关系(P<0.0005)。2～16Gy~(60)Coγ射线辐射对PHA或ConA引起的Ly-CL峰时无影响(P>0.05)。     

萃取色层法制备无载体钍-234

钍-234常用作钍元素的示踪原子。制备钍-234的方法有许多报道,例如:阳离子交换、吸附共沉淀和溶剂萃取三者相结合的分离方法;6 mol/lHCl中阴离子交换法;纸上沉淀带载留法以及乙醚溶剂萃取法。我们采用CL-TBP苹淋树脂为固定相的萃取色层法从铀中分离了无载体~(234)Th。方法简便,原料铀可重复使用,在硝酸体系中操作,废液单一,易于处理。     

动力堆乏燃料中^146Pm与^147Pm比值的测定

一、序言~(147)Pm是一种具有2.62 a半衰期,发射粒子最大能量为224.5 keV的软β幅射源(γ发射很弱),有广泛的用途。~(147)Pm虽有~(146)Nd(n,γ)~(147)Nd→Pm的生产方法,但其产量有限,成本高。而核裂变产物~(147)Pm——核动力堆的副产物,来源是非常丰富的。但是,在裂变产物~(147)Pm中除存在~(148)Pm(T_(1/2)=5.4 d)和~(148)Pm之外,还存在一种伴有     

从回旋加速器上照过的铁靶中分离~(57)Co

穆斯堡尔效应在许多方面得到广泛应用后,~(57)Co的生产引起了人们的重视。本文报导了从回旋加速器上照过的铁靶中分离出~(57)Co的实验结果。     

1—20MeV中子与^59Co核的相互作用：全套核数据的理论计算

对1—20MeV中子与~(59)Co核相互作用各反应道的反应截面用光学模型和统计理论进行了计算。统计理论包括带宽度涨落修正的豪斯-费许巴哈理论和予平衡发射理论。计算结果与评价过的实验数据进行了比较,除~(59)Co(n,p)反应道的高能段稍偏低外,其他计算结果均与实验值符合很好。最后给出了最佳拟合的光学模型参数。     

利用回旋加速器制备放射性核素的研究

以在北京、上海和兰州的1.2 m和1.5 m迴旋加速器上研制~(56)Co、~(57)Co、~(88)Y、~(109)Cd和~(208)Po等放射性核素为例,综合研究了加速器制备放射性核素的有关核反应选择、靶子制备、辐照发热、厚靶产额及化学分离等几个问题。