NO分子A^2∑（v’=1）→X^2∏（v”=1～11）跃迁的激光诱导荧光光谱

用Nd1YAG激光器泵浦光学参量发生放大器做激发源，利用激光诱导荧光光谱技术得到NO分子在200～370nm范围内的荧光光谱，谱线峰值归属于A^2∑(v’=1)→X^2∏(v”=1,3～11)跃迁，用最小二乘法拟合获得NO分子X^2∏态振动常数，计算出平衡位置的力常数k。通过测量NO分子在不同气压下A^2∑→X^2∏跃迁的时间分辨谱，得到A^2∑(v’=1)态的自然寿命为180ns。结果可为用激光诱导荧光光谱技术探测大气污染物NO分子提供理论及实验参考。     

NO分子A2∑(v′＝1)→X2∏(v＂＝1～11)跃迁的激光诱导荧光光谱

用Nd:YAG激光器泵浦光学参量发生放大器做激发源,利用激光诱导荧光光谱技术得到NO分子在200～370 nm范围内的荧光光谱,谱线峰值归属于A2∑(v′＝1)→X2∏(v＂＝1,3～11)跃迁,用最小二乘法拟合获得NO分子X2∏态振动常数,计算出平衡位置的力常数k.通过测量NO分子在不同气压下A2∑→X2∏跃迁的时间分辨谱,得到A2∑(v′＝1)态的自然寿命为180 ns.结果可为用激光诱导荧光光谱技术探测大气污染物NO分子提供理论及实验参考.     

UV泵浦Na_20.75～0.80μm受激发射的探讨

首次报道Na_2分子在UV单光子激励下获得0.75～0.80μm的受激发射。分析了单光子泵浦时的温度、压强及激励函数等有关参量特性,通过理论计算,认为此受激发射来自A~1∑_u~+- X~1∑_g~+跃迁。 在0.75～0.80μm受激发射出现的同时,近红外区出现的1.06～1.14μm谱区来自C~1∏_u-2~1∑_g~+跃迁。     

亚稳态惰性原子与SOCl_2传能反应产物SO(A)的发射光谱和强度分析

本文在流动余辉装置上,利用亚稳态惰性气体原子[He(2~3S)、Ne(~3P_(0,2))、Ar(~3P_(0,2))]与SOCl_2的专能反应,在(230-430nm)波段观察到了产物的发射谱,光谱归属为自由基SO(A~3∏_(2,1,0)→X~3∑~-)的跃迁。对光谱强度分析表明:SO(A→X)的偶极跃迁矩Re随核间距明显地变化。通过拟合,找出了这一变化的关系。另外,本文还计算了SO(A~3∏_0→X~3∑~-)跃迁的Franck-Condon因子。     

InCl分子B~3∏_1态时间分辨谱研究

采用激光诱导荧光技术对ＩｎＣｌ分子 Ｂ３∏１→Ｘ１∑＋荧光光谱进行了分析和归属,并对Ｂ３∏１（ｖ’＝０）→Ｘ１∑＋（ｖ＂＝０）的时间分辨谱进行了观测．首次得到ＩｎＣｌ分子Ｂ２∏１态（ｖ＇＝０）无碰撞辐射寿命 ０≈３５３ｎｓ;无辐射弛豫速率常数ｋＱ≈１．９８５×１０－１０ｃｍ３ｍｏｌｅｃ－１ｓ－１及电子跃迁矩｜Ｒｅ｜２＝ ０．４０Ｄ２．     

由分子和原子混合共振增强四波混频产生的宽范围可调谐相干辐射

本文报道了由Na_2-Na系统中不等频两步混合共振四波混频这一特殊过程产生紫外宽范围(319.2nm—354.2nm)可调谐相干辐射的新结果。 在实验过程中,用一YAG激光泵浦的脉冲染料激光激发钠分子,在激发波长550—670nm范围内,钠分子总能共振吸收入射光(设频率为ω_1)而跃迁到A~1∑_u~+态或B~1∏_u态,通过受激发分子与基态原子的碰转能量转移过程,分子的激发态能量可转移给原子而使钠原子3P_(1/2,3/2)态获得布居。将由同一YAG激光泵浦的染料激光调谐到3P_(1/2)→4D共     

钠分子里德堡三重态激发途径的研究

在理论方面,本文从分子能级自旋-轨道耦合原理出发,首次提出了寻求从基态出发的许可跃迁X~1∑_g~+→A~1∑_u~+与具有相同转动量子数J值时的禁戒跃迁又X~1∑_g~+→b~3∏_u为等频谱线的方法,去寻求里德堡三重态等频双光子有效激发时起中间增强作用的单重-三重态混合能级,并用计算机对所有泛频谱带进行了数值计算。在实验方面,用窄带脉冲可调谐染料激光器及四端不锈钢热管炉样品池,分别以430nm和360nm荧光波段记录钠蒸气约400℃时双光     

火焰中OH基激光激发的荧光光谱

给出了火焰中OH基A~2∑~+-X~2∏紫外跃迁激光激发荧光光谱。对得到的0-0,1-0,2-1带可分辨的线逐一进行了标定。对乙炔/空气火焰中OH相对浓度在不同燃烧区的分布进行了测量。     

直流辉光放电HgX(X=Cl,Br,I)B~2∑~+→X~2∑~+发射光谱的研究

蓝绿色激光由于在水下通讯等方面的应用近年来颇受重视,溴化汞激光就是其中的一种,连同氯化汞、碘化汞激光,统称为HgX(X=Cl,Br,Il)激光,其波长在可见波段一定范围内可调(HgCl:552～559nm,HgBr:495～505nm,HgI:443～445nm).激光跃迁B~2∑~+→X~2∑~+的上能态激发可由HgX_2蒸气在紫外光或快放电作用下分解实现:HgX_2→HgX_2(b~1∑_u~+)→HgX(B~2∑~+)+X(~2P).用后一种方式可制成小型、封闭、长寿命器件,但至今只能得到短脉冲(几+ns)输出.本文目的是通过研     

多光子Buck—Sukumar模型中原子反转的量子崩溃和再生

为了反映原子与光场的多光子相互作用对光场强度的依赖性,我们最近将Buck—Sukumar模型推广到多光子跃迁过程: H=ωa~+a+ω_oS_z+ε(S+a~K(a~+a)~(1/2)+(a~+a)~(1/2)a~(+K)S_-)(1)式中a~+和a是频率为ω的光场的产生和消灭算符,S_z和S±是二能级原子的反转和跃迁算符,其跃迁频率为ω,ε是原子和场的耦合系数,k是原子每跃迁一次吸收或发射的光     

Na_2蒸气中高激发态(F~1∑_g~+→B~1Ⅱ_u)受激发射研究及新的级联辐射探讨

本文首次报道由双光子激励Na_2得到近红外0.75～0.81μm谱区的受激发射。在较宽的泵浦波长范围(570～614.5nm)内,研究了该谱区的双光子激励特性、受激发射带随热管炉温度和缓冲气压变化的特性。对该谱区的来源进行了鉴别。理论计算与实验结果极好吻合。对观察到的其它谱区产生途径的分析,认为:双光子将基态分子Na_2由X~1∑_g~+经中间能级A~1∑_u~+泵浦到高激发态F~1∑_g~+,然后由F~1∑_g~+→B~1∏_u跃迁产生0.75～0.81μm谱区的受激发射。     

锂双原子分子的~3∑_g~+—~3∑_u~+准分子跃迁与紫外吸收谱

首次报道了锂双原子分子中峰值波长位于1.154μm的3∑_g~+-3∑_u~+跃迁的吸收谱及紫外区以395nm为中心波长的吸收带,前者与Konowalow等人的理论预言结果基本吻合。文中还估算了3∑_g~+-3∑_u~+跃迁的吸收系数,分析了可能的动力学过程,并探讨了其作为近红外区连     

Li_2分子A~1Σ_u~+→X~1Σ_g~+LIF和b~3Ⅱ_u→X~1Σ_g~+CIF发射光谱研究

用632.8nm CW激光获得了Li_2分子A~1∑_u~+(v′=15,J′=2)→X~1∑_g~+(v″=1～13,J″=1,3)R、P支双线LIF光谱。同时用光谱分析及碰撞动力学研究识别出另一支单线序列光谱来自b~3Ⅱ_u(v_b=21,N_b=1)→X~1∑_g~+(v″=3～6,J″=1)CIF发射。     

准分子Xe_2Cl的增益观测

引论众所周知,三原子稀有气体卤化物准分子激光是由电子跃迁产生的。它的光学跃迁属于“束缚-自由”型跃迁,从束缚的离子激发态跃迁到排斥的基态。由于它们的激光跃迁下能级(例如Xe_2Cl的X(1/2),A(3/2),A(1/2)态)和双原子稀有气体卤化物的A态(例如XeCl的A~2∏_(1/2,3/2)态)相类似,有着陡峭变化的结构,所以这种准分子具有宽带发射特性。其带宽的典型值是50nm到120nm。它们在230nm(Ar_2Cl)到670nm(Xe_2F)的宽阔频谱范围内存在着制成可调谐准分子激光器的潜在可能     

钠分子微扰能级研究

分子里德堡三重态是可调谐紫外激光感兴趣的上能级。我们的实验证明(另文),高位三重态的各种布居途径中,分子等频双光子跃迁行之有效。然而,热平衡情况下,钠分子仅布居于单重基态X~1∑_g~+,由此到高位三重态的直接吸收被自旋量子数选择定则所禁戒;三重基态a~3∑_u~+在10000cm~(-1)以上,通常为空能级。幸好单重第一激发态A~1∑_u~+与三重第一激发态     

CaOH自由基B~2Σ~+-Χ~2Σ~+(000)-(000)跃迁的激光光谱研究

本文报告CaOH自由基B~2∑~+-X~2∑~+(000)-(000)跃迁的激光激发荧光光谱研究。我们观测了P_1、P_2、R_1和R_2四个转动支的共179条谱线,进行了归属并由最小二乘方拟合得出了B~2∑~+(000)态的分子常数B′=0.339469(11),D′=0.400(5)×10~(-6),γ′=-0.04336(1)     

钠分子LIF光谱测量与计算

本文获得并测量了Ar~+激光488nm线诱导Na_2分子产生B~1Π_u→X~1∑_k~+跃迁荧光谱,详细分析其激光诱导荧光(LIF)的跃迁机制。计算分析表明它们是分属于不同Q、P、R支系列的较高转动能级的B~1Π_u→X~1∑_g~+电     

连续波激光器的双原子分子钠的振荡

首次在双原子分子钠B~1∏_u→X~1∑_g~ 跃迁时观察到连续波激光器以低于一mW 的阈值进行的振荡,双原子分子钠用波长范围为454—488nm的氩激光器各种谱线来激励。在泵浦功率为0.5W 时获得了3mW 输出功率和0.1cm~(-1)叫单程增益,讨论了热管式激光系统的某些特性。     

~(39)K_2分子C~1Ⅱ_u→X~1∑_g~+跃迁的碰撞诱导光谱

用441.56nm CW He-Cd~+激光获得了~(39)K_2分子C~1Ⅱ_u→X~1∑_g~+跃迁的碰撞诱导(CI)光谱。光谱分析表明:来自C~1Ⅱ_u(u′=0,J′=53)的碰撞诱导跃迁是P(△J=±2)、R(△J=±2)、Q(△J=±1)。碰撞诱导谱的波数计算值和实验值之间有令人满意的符合。研究了碰撞诱导(CI)伴线和激光诱导荧光(LIF)光谱主线的强度比ρ与缓冲气体压强、样品池温度的关系,给出了物理解释。     

^39K2分子C^1Ⅱu→X^1Σg^＋跃迁的碰掸诱导光谱

用441.56nm CW He-Cd+激光获得了39K2分子C1Ⅱu→X1∑g+跃迁的碰撞诱导(CI)光谱。光谱分析表明:来自C1Ⅱu(u′=0,J′=53)的碰撞诱导跃迁是P(△J=±2)、R(△J=±2)、Q(△J=±1)。碰撞诱导谱的波数计算值和实验值之间有令人满意的符合。研究了碰撞诱导(CI)伴线和激光诱导荧光(LIF)光谱主线的强度比ρ与缓冲气体压强、样品池温度的关系,给出了物理解释。