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黄德群 《激光与光电子学进展》1979,16(12):23
用热交换法(HEM)长出了直径7.62厘米重2180克纯的和掺Nd的Y3Al5O12(YAG和Nd:YAG)单晶。为了获得排除小晶面生长所需的平坦的固-液生长界面,需要改进炉型结构。在掺Nd浓度为0.6%~0.8%原子比的晶体中,无散射中心的体积超过在掺Nd浓度为1.1%原子比的晶体中,无散射中心的体积只占50%以上。这些散射中心里包含有空泡和YAlO3或Al2O3(决定于熔体组分)。掺Nd 0.6%~0.8%原子比的热交换法晶体,加工成3×30亳米的激光棒,它的焚光寿命是254±2.5微秒。 相似文献
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采用热交换法(The Heat Exchanger Method,简称HEM)已生长出重2180g,直径为7.62cm的纯的和掺Nd的Y3AlsO12(YAG和Nd:YAG)单晶。要达到所需的固液生长界面,必须改进炉子才能避免晶体小面生长。掺0.6~0.8原子%Nd时,晶体体积的90%以上无散射中心,当掺1.1原子%Nd时,晶体体积50%无散射中心,这些散射中心包括空隙和取决于熔体组分而定的YAIO3或AI2O3。由热交换法生长的按0.6~0.8原子%Nd的晶体所制得3×30mm的激光棒,其萤光寿命为254±2.5微秒。 相似文献
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为了求得低阈值能的最佳激光振荡条件,本文讨论了Nd:YAG激光器的阈值能性质与钕离子浓度的函数关系。实验用的晶体掺以给定的钕离子浓度,并用提拉法生长。原材料Al_2O_3,Y_2O_3和Nd_2O_3的纯度达99.99%。晶体在流速为1 相似文献
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文中指出,用直拉法拉制的Nd:YAG单晶的结晶完整性,与熔体成分和晶体旋转速度两者都密切有关。当晶体沿[001]和[111]轴拉制时,在晶核内呈现(211)小晶面及在外区内呈现(110)小晶面的一般晶体生长时,都有一个最佳旋转速度,并且,在钕含量给定时,有一个最佳的Al_2O_3/Y_2O_3之比。上述两个因素一达到最佳条件,掺1%钕含量的YAG单晶的生长速率就可高达1.25毫米/小时,而不损伤结晶完整性。 相似文献
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华北光电所研制的双掺(钕,铬)钇铝石榴石激光晶体,最近在进行性能测试时,获得165瓦的1.06微米连续激光输出。创造了国内的新水平。同时测试的掺钕钇铝石榴石激光晶体,也达到了151瓦。测试条件和结果如下:激光棒:Nd:Cr:YAG(编号G78-2-22②),尺寸φ6×10~4毫米。配料掺钕浓度3.5%(原子),掺铬浓度0.06%(原子)。消光比19~22分贝。单程损耗每厘米2.3%,棒一端有微量散射颗粒。两端镀增透膜。 相似文献
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研究并获得了用中频逆变,感应加热适合干YAG:Nd+Cr双掺晶体的温场和生长参数,长出的晶体光学质量优良,无散射颗粒,成品率达80%。 相似文献
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因为用提拉法,采用凸界面和中频感应加热生长大段(>100毫米)基本无散射颗粒的晶体已不成问题,目前的主要矛盾乃光学均匀性,它直接影响晶体质量。据观察,决定光学均匀性的最基本原因在于掺质Nd的分布,尤其是其径向分布。所以改进现行的工艺条件以改善Nd径向分布的均匀性是为第三代Nd:YAG晶体激光器提供合适的单模运转激光棒的重要步骤。经过对大量晶体样品的观察与实验,我们认为影响Nd径向 相似文献
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YAG(Y_3Al_5O_(12))中Nd~(3 )离子分凝系数的测定,证实了其数值并非为恒定,而是在0.12~0.25之间波动。显然,这种因素与不同的结晶条件有关。本文报道了关于生长速度对YAG晶体中Nd~(3 )离子的俘获和分布的影响实验数据。为了对比,还给出镥铝石榴石(Lu_3Al_5O_(12))晶体的相应数据。在氮气氛中按[110]生长方向用定向结晶法从熔体中生长出直径为11.6毫米的晶体。在所有实验中,熔体的Nd~(3 )离子浓度均为1%(原子)。晶体中Nd~(3 )的分凝系数由以 相似文献
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研究了由Gd_3Sc_2Al_3O_(12)(GADSCAG)组成的一致熔融稀土铝石榴石。对不掺杂材料沿<111>方向的理想晶体生长参数为转速20转/分,生长速率4.6毫米/小时。掺钕晶体的线性生长速率为2毫米/小时。测定了Nd:GADSCAG与激光作用有关的光学特性。室温下Nd~(3 )的1.06微米受激发射跃迁横截面为(3.2±0.3)×10~(-19)厘米~2,晶体中Nd~(3 )离子密度为1(原子)%时的荧光寿命为256±8微秒。最强泵浦带(0.81微米)的积分峰值吸收横截面为3.8×10~(-19)厘米~。对相同的Nd∶YAG和Nd∶GADSCAG棒的连续激光性能做了比较。 相似文献
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高掺杂浓度Nd∶YAG微片激光器获得高效激光输出 总被引:1,自引:0,他引:1
用温度梯度法成功地生长了高掺Nd∶YAG晶体(Nd掺杂浓度高达3at.%).采用脉冲和连续的钛宝石激光器作为抽运源,对掺杂浓度分别为2at.%和3at.%的Nd∶YAG晶体微片进行了激光实验,获得了高效的激光输出. 相似文献
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一、晶体特性与激光器件 Nd:MgO:LiNbO_3(NMLN)晶体采用熔体提拉法沿(?)轴生长,Nd的浓度为3.45×10~(19)/cm~3。实验测得对σ-偏振光,在809nm处有一吸收峰,除去表面反射后,吸收系数为1.03cm~(-1);π-偏振光的吸收峰位于815nm,吸收系数为1.14cm~(-1)。使用19.5mm长的样品,测得在激光波长处的损耗系数为0.6%cm~(-1)(1.085μm),0.5%cm~(-1)(1.093μm),与较好质量的Nd:YAG相当。 相似文献
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1986年1月14日,来自全国各地的20多位专家对中国科学院上海光机所生长的大尺寸优质Nd:YAG晶体进行了技术鉴定。 目前国际上一般采用感应加热铱坩埚引上法生长Nd:YAG晶体。上海光机所在多年生长Nd:YAG晶体的基础上,承担了1983~1986年的攻关任务,采用感应加热,电阻加热引上法及温梯法三种工艺生长晶体,研究了晶体的生长习性,注重晶体棒的精细选取,并进行了RAP(反应气氛法)处理原料和激光棒的实验,提高了激光棒的光学均匀性与激光效率。 相似文献
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本文叙逮了Nd∶YAG晶体激活物质Nd_2O_3粉料的杂质分析及晶体的吸收光谱测定。实验表明,Nd_2O_3纯度对Nd∶YAG晶体质量有影响,应引起注意。 相似文献
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为解决脉冲激光二极管端面泵浦Nd:YAG晶体产生瞬态热效应的问题,对激光晶体内的温场分布进行了解析分析与定量计算。通过对脉冲激光二极管端面泵浦激光晶体工作特点分析,建立了端面绝热、周边恒温的晶体热模型,考虑到Nd:YAG晶体导热系数与其温度的函数关系,引入弦截法求解含时热传导方程,得出了变热传导系数方形Nd:YAG晶体时变温度场的一般解析表达式。定量分析了变热传导系数方形Nd:YAG晶体在不同超高斯阶次和光斑半径下内部温度场时变情况。计算结果表明:使用平均输出功率为60 W 的脉冲激光二极管端面泵浦掺钕离子质量分数1.0%的Nd:YAG 晶体,若入射的3阶超高斯光束泵浦光光斑半径为400 m,则晶体尺寸为4 mm4 mm8 mm的Nd:YAG晶体在达到准热平衡状态时的最高和最低温升分别为364 K和337 K。研究结果为正确计算Nd:YAG晶体温度场分布提供了方法,并对解决激光晶体热效应问题提供了理论依据。 相似文献
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一、晶体生长GSGG:Cr,Nd激光晶体问世后,尽管发现它的损耗比YAG:Nd高,但以φ6.3×76mm标准棒测得的激光效率却比同尺寸最好的YAG:Nd棒高约一倍,因此在高平均功率激光器上的应用得到普遍重视。同时,降低损耗的晶体生长工艺研究已成为当前的工作重点。利弗莫尔实验室(LLNL)采用提拉法平界面生长工艺成功地生长出直径为62mm无核心的GSGG:Cr,Nd单晶。根据已报导的杂质分凝系数(在晶体中Cr和Nd的分凝系数分别为1.00±0.05和0.65±0.05),由熔体公式C_i/C_f=(1-g)~(1-k)可算出起始掺杂浓度C_i和最后熔体杂质浓度C_f。式中k为分凝系数;g为熔体结晶的分数。从而可估算出,在本文研究的晶体长度内,晶体中钕浓度差约在10~20%之间。晶体生长的熔体组成与生长条件变化参数见表1。 相似文献