液膜分离富集和测定锤液中的微量铅

用二环己基－１８－王冠－６（ＤＣ－１８－Ｃ－６）、表面活性剂ＳＰＡＮ８０、中性油ＳＩＯＯＮ－１和溶剂三氯甲烷乳状液膜体系，研究了Ｐｂ＾２＋的迁移行为。在适宜条件下，８ｍｉｎ内Ｐｂ＾２＋的迁移率达９９．４％以上，相同条件下，许多金属离子（如Ｎｉ＾２＋、Ｌｉ＾＋、Ｋ＾＋、Ｎａ＾＋、Ｃａ＾２＋、Ｍｇ＾２＋、Ｓｒ＾２＋、Ｂａ＾２＋、Ｆｅ＾３＋、ＡＬ＾３＋、Ｃｕ＾２＋、Ｚｎ＾２＋和Ｃｏ＾２＋等）均不被迁移，     

立方A^4＋M^5＋2O7型化合物与新型负热膨胀材料

概述了立方Ａ＾４＋Ｍ＾５＋２Ｏ７型化合物的结构特点，讨论了ＡＶ２－ｘＰｘＯ７型（Ａ＝Ｚｒ或Ｈｆ；ｘ＝０．１～１．２）及其部分取代的Ａ＾４＋１－ｙＢ＾４＋ｙＶ２－ｘＰｘＯ７型（Ｂ＝Ｔｉ，Ｃｅ，Ｔｈ，Ｕ，Ｍｏ，Ｐｔ，Ｐｂ，Ｓｎ，Ｇｅ或Ｓｉ；ｙ＝０．１～０．４）和Ａ＾４＋１－ｙＣ＾１＋ｙＤ＾３＋ｙＶ２－ｘＰｘＯ７型（Ｃ为碱金属元素，Ｄ为稀土金属元素）材料的负热膨胀性能。     

液膜分离富集金及其微量测定

在协同流体载体（ＴＯＡ和ＰＭＢＰ）、表面活性剂（ＳＰＡＮ８０）、膜增强剂（液体石蜡）、溶剂（煤油）和内相（ＴＵ－ＨＣｌ溶液）乳状液膜体系中，在迁移条件下，１５ｍｉｎ内Ａｕ迁移率达９９．５％以上，而许多常见的离子则不能通过液膜迁移，只有Ａｕ才能从含有ΣＲＥ＾３＋、Ａｇ＾＋、Ｐｄ＾２＋、Ｐｔ４＾＋、Ｒｈ＾３＋、Ｃｕ＾２＋、Ｆｅ＾３＋、Ａｌ＾３＋、Ｐｂ２＾＋、Ｚｎ＾２＋、Ｎｉ＾２＋、Ｍｏ＾６＋、Ｗ＾６＋     

高强度50SiMnVB钢的动态变形行为

在１０＾－５￣１０＾３ｓ＾－１应变速率范围内研究了５０ＳｉＭｎＶＢ钢的变形行为，应变速率增加，流变应力增大，塑性和应变硬化指数无显著改变，提出试验钢具有σ＝Ａ形式的本构方程。     

一种测量聚合物固体表面自由能酸碱成分的方法

Ｒ．Ｊ．Ｇｏｏｄ认为液体和固体的表面自由能可以表示为Ｌｉｆｓｈｉｔｚ－Ｖａｎ ｄｅｒ Ｗａａｌｓ成分γ＾ＬＷ和酸碱作用成分γ＾ＡＢ之和，并创造性地将酸碱作用成分γ＾ＡＢ表示为表面自由能酸性参数γ＾＋和表面自由能碱性参数γ＾－的几何平均关系（γ＾ＡＢ＝２√γ＾＋γ＾－）。文中提出一种用反相色相色谱技术测量聚合物固体表面自由能酸性参数的方法。根据方程ＲＴｌｎＶＮ＝２Ｎａ（√γｉ＾ＬＷγｊ＾ＬＷ＋√γｉ     

一类具有椭球误差的多元线性模型参数的Bayes估计

本文讨论下列线性模型Ｙｍ×ｎ＝βｍ×ｐＸｐ×ｎ＋βｍ×ｎ其中ε服从一类特殊的矩阵椭球分布，特征矩阵为Σ＾～ｍｎ×ｍｎ＝Σｎ×ｍ⊙Ｖｍ×ｍ。给出了在Σ＞０已知；Ｖ＞０，已知，Σ＝σ＾２Ｉｎ，σ＾２＞０未知；Ｖ＞０未知三种情形下参数矩阵β的Ｂａｙｅｓ估计。     

口子迁移方程连续解的存在性

本文对单能非均匀介质真空包围平板内的中子迁移方程首先证明了在通常的连续函数空间Ｃ上相应迁移算子Ａ的剩余谱非空（事实上，σ_ｒ（Ａ）充满整个右半平面，这点与Ｌ￣ｐ空间上σ_ｒ（Ａ）＝Φ的结论不同），然后构造新的连续函数空间Ｃ_０，证明Ａ在Ｃ_０上产生局部Ｌｉｐｓｃｈｉｔｚ连续积分半群，从而给出迁移方程连续解的存在性。     

一类Lazer—Mckenna吊桥型方程周期解的存在性

本文研究如下吊桥型方程的周期解问题ｕｔｔ＋ｕｘｘｘｘ＋εｕｉ＝ｆ（ｕ）＋ｈ（ｘ，ｌ）；ｕ（０，ｔ）＝ｕ（π，ｌ）＝ｕｘｘ（０，ｌ）＝ｕｘｘ（π，ｌ）＝０；ｕ（ｘ，ｌ＋２π）＝ｕ（ｘ，ｌ）。这个方程可以看成来自于Ａ．Ｃ．Ｌａｚｅｒ和Ｐ．Ｊ．Ｍｃｋｅｎｎａ在文［１］中提出的简单吊桥非线性振动模型ｕｔｔ＋ｕｘｘｘｘ＋δｕｉ＝－ｋｕ＾＋＋ｗ０＋εｈ（ｘ，ｌ）；ｕ（０，ｌ）＝ｕ（Ｌ，ｌ）＝ｕｘｘ（０，ｌ）＝     

结构陶瓷的高温疲劳强度衰减理论

提出了陶瓷材料疲劳强度衰减理论并由此导出了各种疲劳关系式。建立了疲劳基本方程ｄσ＿ｒ／ｄ＿ｉ＝一Ａσ（ｔ）￣ｎｔ￣（－ｍ），得出了疲劳寿命公式Ｔ＝Ｍ（σ＿０－σ）／Ａσ￣ｎ（静疲劳时Ｍ＝１，连续增载疲劳时Ｍ＝ｎ＋１，循环疲劳时Ｍ＝（ｎ＋１）／（１＋Ｒ＋Ｒ￣２＋……＋Ｒ￣ｎ），逐级加载时，并导出不同疲劳方式下疲劳寿命间的关系。同时，用多种Ｓｉ＿３Ｎ＿４材料在高温中作了论证试验，结果与理论一致。     

多元线性超结构关系模型参数估计的大样本性质

讨论了如下线性超结构关系模型βｘｋ＋α＝０，ζｋ＝ｘｋ＋εｋｋ＝１，２，．．．ｎ，（εｋ，ｋ＝１，２，．．．ｎ）ｉ，ｉ，ｄ，Ｅ（ε１）＝０，Ｖａｒ（ε１）＝σ＾Ｉｍ其中（ｘｋ，ｋ＝１，２，．．．．，ｎ）为相互独立的ｍ维ｒ．ｖ．列，且和随机误差（ε，ｋ＝１，２，．．．．，ｎ）相互独立，在一定条件下，证明了ＬＳ估计量β，α，σ＾２的强相合性，唯一性，并给出了估计量的一类ａ．ｓ．收敛速度０（ｎ＾－１／２     

钙钛矿型复合氧化物催化剂中过渡金属离子的状态及其间的相互作用

讨论了Ｂ位二元复下钛矿型复合氧化物ＬａＭｙＭ＇１－ｙＯ３（Ｍ，Ｍ＇＝Ｍｎ，Ｆｅ，Ｃｏ；ｙ＝０．０￣１．０）中过渡金属离子的状态及其间的相互作用。在Ｍｎ－Ｃｏ复合体系中，富锰区（ｙ〉０．５）Ｍｎ＾３＋－Ｏ＾２－－Ｍｎ＾４＋的铁磁超交换作用对样品的磁性起决定作用。富钴区（ｙ〉０．５）Ｃｏ＾２＋和Ｃｏ＾ＩＩＩ离子的存在及其浓度是影响磁性和电导性的主要因素。ｙ＝０．５时样品的结构决定了样品的强铁磁性质。在     

一类拟线性椭圆方程的可解性

讨论了如下拟线性椭圆方程－Δｐｕ－ａ／ｘＮ│△↓ｕ│＾ｐ－２δｕ／δｘＮ＋│ｕ│＾ｐ－２ｕ＝│ｕ│＾ｓ＝１ｕ ｘＮ≠０的可解性,在一定条件下证明了它有非平凡弱解。     

溴氧镧铽镝的发光特性及能量传递机理

使用高温常压方法合成了稀土发光材料ＬａＯＢｒ２Ｄｙ＾３＋，Ｔｂ＾３＋，研究了其结构，紫外４主阴极射线激发下的激发与发射光谱，Ｄｙ＾３＋的掺杂可将Ｔｂ＾３＋的＾５Ｄ３能级激光能有地弛豫到＾５Ｄ４能级，从而使５Ｄ４－Ｆ（Ｊ＝０，１）的发射，尤其是＾５Ｄ４－＾７Ｆ５的发射增强，发光亮度提高。     

R^n中半线性椭圆方程Δu＋k（│x│）u^p=0注记

讨论了Ｒ＾ｎ（ｎ〉２）中半线性椭圆方程Δｕ＋ｋ（│ｘ│）ｕ＾ｐ＝０的正径向解的存在性与渐近性,２个定理分别改进了推广了前人相应的结果。     

弯曲时空中相对弦方程方初边值问题

本文对弯曲时空中相对弦方程：ｕｔｔ－ｕｘｘ＝１／２ｅ＾－２（ｕ＋ｖ）－１／２ｅ＾２（ｕ－ｖ）；ｕｔｔ－ｕｘｘ＝－１／２ｅ＾２ｖ＋１／２ｅ＾－２（ｕ＋ｖ）＋１／２ｅ＾２（ｕ－ｖ）的初边值问题进行研究，在适当的函数空间证明了该方程解的存在性和唯一性。     

高电导有机金属聚合物的制备及性能研究

利用ＴＴＦＴＴ为矫合成一系列的有机金属聚合物（ＭＴＴＦＴＴ＾２－）ａ（Ｍ＝Ｎｉ,Ｃｕ,Ｆｅ）研究了它们的电性质,结果表明,在室温下,它们的电导出现在１０＾０５－０．０４Ω＾－１．ｃｍ＾－１范围内。（ＴＥＡＸＮｉＴＴＦＴＴ）ｎ是室温下聚合物中导电最高的,我们测定了它的电阻对温度的依赖关系,呈半导性质,同时对该样品还采用了ＶＳＣ的测量方法,结果表明该聚合物的电阻对温度的依赖关系在２８３～１５０Ｋ区间内     

碘化亚铜微晶掺杂硼硅酸盐玻璃的制备及其电致二阶非线性光学效应

采用可分相的Ｎａ２－Ａｌ２Ｏ３－Ｂ２Ｏ３－ＳｉＯ２系为基础玻璃，以ＣｕＯ／ＳｎＯ、ＮａＩ为原料，分别引入Ｃｕ＾＋、Ｉ＾－，成功地制备出ＣｕＩ微晶掺杂硼硅酸盐玻璃。通过Ｘ射线粉末衍射（ＸＲＤ）和高分辨透射电镜（ＨＲＴＥＭ）分析观察到了玻璃中的晶相及其分布；由玻璃的室温透射光谱研究了玻璃的热处理条件下光吸收性的关系。首次报道了该半导体微昌掺杂玻璃中的电致二次谱波发生，并讨论了该效应的机理。     

K_2NbOF_5－MF_3系玻璃的结构及电性质

研制了Ｋ＿２ＮｂＯＦ＿５－ＭＦ＿３（Ｍ＝Ａｌ、Ｇａ）新体系氟化物玻璃，测定了玻璃的特征温度、Ｒａｍａｎ光谱和电导率，玻璃中Ｎｂ￣（５＋）、Ａｌ￣（３＋）、Ｇａ￣（５＋）分别以ＮｂＯＦ、ＡＩＦ、ＧａＦ八面体形式存在，玻璃的电导率随ＡｌＦ＿３含量的增加而增加，ＡｌＦ＿３含量达到３０ｍｏｌ％时，Ａｌ￣（３＋）除ＡＩＦ八面体外，还有ＡｌＦ四面体结构出现，同时电导率降低，Ｆ￣－阴离子是主要的导电离子，７５Ｋ＿２ＮｂＯＦ＿５·２５ＡｌＦ＿３玻璃的电导率在１９６℃时，σ＝１．０２×１０￣（－２）Ｓ·ｃｍ￣（－１）。     

M－矩阵的行列式不等式

我们首先把文献［２］的结果：ｄｅｔＡｄｅｔＢ≤ｄｅｔｍ（Ａ＊Ｂ）改进为（ｂ１１…ｂｎｎ）ｄｅｔＡ＋（ａ１１…ａｎｎ）ｄｅｔＢ－（ｄｅｔＡ）（ｄｅｔＢ）≤ｄｅｔｍ（Ａ＊Ｂ），其中Ａ，Ｂ为ｎ阶Ｍ－矩阵，“＊”记Ｈａｄａｍａｒｄ积，“ｍ”记比较矩阵。其次，把关于Ｍ－矩阵的Ｈａｄａｍａｒｄ不等式改进为ｄｅｔＡ≤ａ１１…ａｎｎ－｜ａ１σ（１）…ａｎσ（ｎ）｜，其中σ是１，２…ｎ的任一个置换，当ｎ为奇数时，它为偶置换，否则为奇置换。最后，对Ｂ为非奇异的情形给出下列估计式：ｄｅｔＡ≤ｄｅｔ（Ａ＊Ｂ－１）／（β１１…βｎｎ）≤ａ１１…ａｎｎ，和ｄｅｔＡ／ｄｅｔＢ≤ｄｅｔ（Ａ＊Ｂ－１），其中，βｉｉ为Ｂ－１的主对角元     

P2O3—B2O3—Al2O3—SrO—BaO玻璃中的Yb^3＋非辐射能量转移下E …

本文研究了共掺Ｅｒ＾３＋／Ｙｂ＾３Ｐ２Ｏ３－Ｂ２Ｏ３－Ａｌ２Ｏ３－ＳｒＯ－ＢａＯ玻璃的能量转移过程。实验中制备了高掺杂Ｂｂ＾３＋离子的双掺Ｅｒ＾＃＋／Ｙｂ＆＾３＋的磷酸盐玻璃样品。在Ｅｒ＾３＋／Ｙｂ＾３＋掺杂比率〉１：１８（ｍｏｌ％）时,观测到了基于Ｙｂ＾３＋离子至Ｅｒ＾３＋离子能量转移下Ｅｒ＾３＋（＾３Ｉ１３／２→＾４Ｉ１５／２）的增强发射和ｂ＾３＋（＾２Ｆ７１／→＾２Ｆ５／２）发射的减弱,当Ｂ