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1.
贾兆平 《湖南师范大学自然科学学报》1980,(2)
一、稳定电流场的最小发热原理在导电率为σ的大块导体中,各点之电流密度j有不同大小和方向,这就构成了一个矢量场,即电流场。例如,在电阻法勘测中把电极A、B扦入地面,加上电压,由于地球本身是一个导体,因此在地表面下形成一定的电流场,如图1所示。稳定电流场指电流场是不随时间变化的,这就要求电场不随时间变化,也就是电荷分布不随时间变化。由于电荷分布不 相似文献
2.
对相依回归方程组yi=Xiβi+εi,E(εi)=0,Cov(εi,εj)=σij I n,i,j=1,2,提出了一种有偏估计,并研究了这种估计的容许性及其优越性,给出了2个充分且必要条件. 相似文献
3.
李平 《广西师范学院学报(自然科学版)》2001,18(2):23-24
该文对交变电场中是否存在电势差的问题进行了一些探讨,将一个导体环放置在一个均匀变化的磁场中,可以测到导体环上两点之间的电势差。它不是变化的电磁场所产生。 相似文献
4.
何楚宁 《湖南师范大学自然科学学报》2010,33(1)
给定A∈Cm×n,下列矩阵方程:(1)AGA=A,(2)GAG=G,(3)(AG)*=AG,(4)(GA)*=GA称为penrose方程.如果G满足上述方程(i),(j),…,则称G为A的(i,j,…)逆或penrose型广义型,简称广义逆,并记为A(ij…).其全体记为A{i,j,…}.设E∈Cp×n,F∈Cp×m.令S={X∈Cm×m|EX=F}.集合A{i,j,…}∩S中的元素,称为在限制条件S下的广义逆,其全体记为A{i,j,…,E,F}.首先讨论5类限制广义逆A{1,E,F},A{3,E,F},A{4,E,F},A{1,3,E,F}及A{1,4,E,F}存在的充分必要条件以及它们的通式,然后给出了限制广义逆A{1,2,E,F}存在的两个充分条件及其通式. 相似文献
5.
本文对n个相互独立,服从正态分布总体的X1,X2,…,Xn的均值统计假设H0:μ=…=μn的检验,进行了探讨,在方差σj^2(j=1,2,…,n)未知,用σ1^2=σ2^2…σn^2的条件下,构造了Tn,Tn统计量,给假设H0以快速检验提供了切实可行的方法。 相似文献
6.
7.
在域上,当特征数不为2时,以对称为生成系,Scherk.P在1950年给出:σ∈O_n(V)如果剩余空间中含非迷向量,那么它的最短生成长度l(σ)=resσ;如果剩余空间中不含非迷向量,那么它的最短生成长度l(σ)=resσ 2。 同样的结果,王仰贤在1966年用矩阵计算的方法,万哲先和任宏硕在1981年用几何的方法也都分别给出了证明。 相似文献
8.
表面波等离子体柱导电性及其激发系统方案 总被引:1,自引:0,他引:1
表面波等离子体柱可用于具有隐身性能的等离子体天线,而提高低频激励表面波等离子体柱的导电性能是一个难题. 该文通过分析等离子体密度与功率的平衡关系,导出了单极表面波激励弱电离等离子体柱电导率与激励功率和频率的关系,利用数字频率合成技术和功率增益自动控制技术稳定激励功率和频率,以达到提高等离子体柱导电性能的目的. 通过实验研究了等离子体柱电导率与等离子体密度和柱体长度的关系. 该方案可有效提高等离子体柱导电性及系统整体性能,对等离子体天线研究具有参考价值. 相似文献
9.
10.
二维电大尺寸导体群目标的电磁散射特性分析 总被引:1,自引:0,他引:1
提出用二维快速多极子算法(FMM)研究多个电大尺寸圆柱导体电磁散射的数值模拟,简明地讨论了由矩量法(MOM)发展演变成的FMM方法.这种快速数值解法,无论在计算速度以及对计算机的存储要求,远优于通常的MOM,而且FMM算法更能适用于求解电大尺寸目标群(目标个数≥4)的电磁散射问题.最后用FMM方法给出了四个导体群目标表面电流密度分布,以及远场的雷达散射截面(RCS)特性;讨论了群导体柱上表面电流密度与RCS随它们之间距离的变化规律. 相似文献
11.
根据无限长直导体电位分布及其边界条件的特点,建立一电位分布与其完全等效的无限长同轴线的理想模型,把此同轴线中电场的分布拓延到无限空间中,进一步从理论上论证了载有稳恒电流无限长直导体外无径向电场分量的正确性^[5],并指出这一结论满足能量守恒定律及其电磁场理论的边界条件。 相似文献
12.
从麦克斯韦方程组出发,推导了求解电磁场参量的普适变分方程,其特点是对试探函数没有边界条件的限制,便于求解非规则形状各向异性材料的电磁场边值问题,文中应用Rayleigh-Ritz法求解充等离子体金属腔的谐振特性,对矩形金属腔分析的结果与文献[3]矩量法分析结果吻合得较好;还给出了圆柱形谐振腔中准TE_(111)和准TM_(011)模式的谐振频率和品质因数随等离子体参数变化的曲线簇,它们在工业应用中具有重要的参考价值. 相似文献
13.
本文研究了非紧致度量空间上连续映射f:X→X,g:X→X的双重逆极限空间lim←(X,fog)上移位映射lim←(X,fog)→lim←(X,fog)的一些性质:移位映射σfoσg是拓扑弱混合(极小的)当且仅当fog是拓扑弱混合的(极小的);如果移位映射σjoσg为等度连续的,那么fog为等度连续的;如果移位映射σfoσ是有限型混沌的,那么fog是有限型混沌的. 相似文献
14.
具有正负系数中立型差分方程的振动性 总被引:1,自引:0,他引:1
罗治国 《湖南师范大学自然科学学报》2001,24(1):1-4
研究具有正负系数中立型差分方程△(xn-R(n)xn-r) ∑i=1^mPi(n)xn-ri-∑j=1^lQj(n)xn-σj=0,n=0,1,2,…的振动性,得到了一些新的振动条件。 相似文献
15.
文献中指出:设f:X→Y是空间X到空间Y上的完备映射,如果X1在X中Lindelof,则f(X3)在Y中Lindelof缸,如果Y1在Y中Lindelof,则f^-1(Y1)在X中Lindelof.本文主要讨论了1-σ仿紧,2-σ仿紧,3-σ仿紧,α-仿紧,Aull-仿紧,强亚紧,亚紧,cp-仿紧,弱cp-仿紧,它们也有这样的性质. 相似文献
16.
胡道秋 《湘潭大学自然科学学报》1989,(3)
本文将圆盘式振动上料器简化为一个单自度系统,根据拉格兰日方程可求得广义坐标为q的自由振动的运动方程式,即m(ρ~2 R_n~2tg~2ψ)q k_2R_n~2 g~2ψq=0 m(1 ρ~2/R_n~2tg~2ψ)q k_zq=0其中:q——广义坐标; ρ——惯性半径; R_n——弹簧分布圆半径; ψ——弹簧侧斜角。对于往复振动,其振动运动方程式为: 对于扭转振动,其振动运动方程式为: 其中:等效质量m_(eq)=m(1 ρ~2/R_n~2tan~2ψ)=m j/R_n~2tan~2ψ; 等效惯性矩j_(eq)=m(1 ρ~2/R_n~2tan~2ψ)=m j/R_n~2tan~2ψ; 等效弹性系数k_(eq)=k_z=k_ψ。板簧的等效刚度及其最佳长度为: 其中: 圆杆弹簧的等效刚度及其最佳长度为: 其中:ε=R_n/L=0.65~0.75;η=b/h =6~8; Z_(max)——最大单振幅,一般Z_(max)=0.05~0.1cm;f——激振频率; E——弹性模数,钢的E=2×10~6(kgf/cm~2); [σ_(-1)]——许用应力,一般[σ_(-1)]=2 ×10~3(kgf/cm~2);根据建立的精确数学模型,用计算机进行辅助设计,发挥人和机的优点,从而优化结构参数。 相似文献
17.
神经网络关于滞量上界的一个估计 总被引:1,自引:0,他引:1
通过构造适当的Lyapunov泛函和一些分析技巧研究了BAM网络:{dxi/dt=-aixi(t) ∑ρ j=1 ωjifj(yj(t-τji)) li,i=1,2…,n dyj/dt=-bjxj(t) ∑n i=1 vijfi(xi(t-σij)) lj,j=1,2,…,n 提供了该网络的平衡点的全局渐近稳定性关于滞量的一个上界。 相似文献
18.
设{Xi,i≥1}是一严平稳零均量LPQD随机变量序列,0〈EX1^2〈∞,σ^2=EX1^2+∑j=2^∞E(X1Xj),并且0〈σ^2〈∞,令Sn=∑i=1^nXi,利用部分和Sn的弱收敛定理,证明了当ε→0时,∑n≥1n^r/p-2 P(|Sn|≥εn^1/p),∑n≥11/nP(|Sn|≥εn^1/p),∑n≥1(ln n)^δ/nP(|Sn|≥ε√n ln n)的精确渐近性. 相似文献
19.
李立 《黑龙江大学自然科学学报》2008,25(2)
给出了扭量子环面李代数(g)A[σ]=g(×)t0 1/2 0 t11/2…CQ [t0±1,…,tv±1]( )v∑i=0 Cci,取(g)A[σ]的由Eij(×)Ekl(×)t01/2 α0(m'-1) l-kt1/2 α,1≤i,j≤m,1≤k,l≤m'生成的李子代数L(c)Q[σ],讨论了L(c)Q[σ]的代数结构:L(c)Q[σ](≌)(Mm(C)(×)Mm'(C))(c)Q*[σ],进而给出了扭量子环面李代数(g)A[σ]的形式幂级数方式描述的代数结构. 相似文献