喇曼散射与超喇曼散射中的压缩效应

本文重点讨论了喇曼散射与超喇曼散射非线性光学过程中的压缩效应(Squeezing Effects)。 首先写出喇曼散射与超喇曼散射非线性相互作用过程的哈密顿量,然后由海森堡方程建立场算符     

光子、激子、声子相互作用与红外激光作用下聚合物链间非线性输出过程的孤子理论

本文利用固体理论中的量子场论和量子孤子理论，研究了聚合物在红外激光作用下，由于光子、激子、声子间的相互作用，引起聚合物分子链间非线性输出效应，并用量子孤子理论研究了这一过程。本文的相互作用哈密顿量为：其中He对应于聚合物分子内的激发，Hi对应于激子声号相互作用，Hp为声子的哈密顿量；Hg为孤子的哈密顿量；ε为能量，B n和Bn分别为第n个分子的激发产生与湮没其符，D决定于范德瓦尔斯力，J决定于邻近两个分子的共振相互作用，x为激子声子耦合参量，M为分子质量，P为动量其符，ω为弹性系数，un为第n个分子的位移函数。再…     

大失谐情况下的V-型三能级原子与光场相互作用

本文研究了一个V-型三能级原子与光场的相互作用．在原子与场大失谐情况下,处于基态能级可绝热消除,即此模型可化为非简并Raman耦合模型;进而提出了其改进型有效哈密顿量;最后得到了简并Raman耦合模型的有效哈密顿量,并借助于矩阵求出了任意时刻波函数的解。     

多光子光学双稳性中的荧光辐射问题

假定一个光学环腔内充满由N个二能级原子组成的介质,二能级原子同共振的腔场模发生作用,忽略其间变化。n光子同诸原子的相互作用能够被一个等效的、考虑了诸中间态累加作用的哈密顿量所表示,原子和场模的衰减由同库的相互作用来表示。那么,在电偶极和旋波近似下的全部哈密顿量为:     

用线性量子变换对角化二次型哈密顿是

借助线性量子变换（LQT）理论,对n模玻色和费米子的二次型哈密顿量,我们给出了乘法的对角化形式。并且指出,对于n模玻色子耦合二次型哈密顿量,通过一个负弱幺正矩阵（它是复辛群SP（2n,c）的元素）可以把它对角化;对n模费米子耦合二次型哈密顿量,通过一个幺正矩阵（它是复费米群F（2n,c）的元素）可以把它对角化。     

用线性量子变换对角化二次型哈密顿量

借助线性量子变换(LQT)理论,对n模玻色和费米子的二次型哈密顿量,我们给出了简洁的对角化形式.并且指出,对于n模玻色子耦合二次型哈密顿量,通过一个负幺正矩阵(它是复辛群SP(2n,c)的元素)可以把它对角化;对n模费米子耦合二次型哈密顿量,通过一个幺正矩阵(它是复费米群F(2n,c)的元素)可以把它对角化.     

非谐振子的高阶压缩

随着高阶相关测量技术的发展,量子电磁场的高阶压缩的研究引起了人们的重视。1985年Hong和Mandel提出了量子场高阶压缩的概念,并计算了简并参量下转换、二次 谐波的产生等过程中场的高阶压缩。本文重点研究非谐振子的高阶压缩。 相干光通过非吸收的光学双稳非线性介质,光场与介质相互作用,其物理模型为非谐振子,此系统的哈密顿量为     

三能级原子J—C模型中的反聚束效应

本文采用Jaynes—Cummings模型,在相互作用表象中,研究了能级结构为共基极型的三能级原子与双模相干场相互作用过程的非经典特性。 (1)从共基极三能级原子与双模相干场相互作用J—C模型的哈密顿量(h=1)     

相干光与空间反演对称介质作用的压缩性质

分析研究了相干光与具有空间反演对称非线性介质作用的压缩性质。对于一种非线性介质 ,其势能具有空间反演对称性 ,在此情况下介质的偶次极化率为零 ,对介质极化起主导作用的是它的三次极化率。因此 ,单模光场与此介质相互作用的哈密顿量正比于光场的湮灭算符与产生算符和的四次方。也就是说在计算相干光通过这种具有空间反演对称介质时考虑到所有的能量非守恒项的作用。对于一单模光场 ,定义两个无量纲的正交振幅算符 ,它们分别与坐标和动量算符成正比。利用海森堡运动方程 ,得到这两个正交算符的方程 ,并算出其近似解 ,然后计算这两个量的量子涨落。结果表明 ,可通过调节耦合常数、入射平均光子数、入射光频率、相互作用时间等参数来控制光场振幅算符分量的压缩性质     

相干光与空问反演对称介质作用的压缩性质

分析研究了相干光与具有空间反演对称非线性介质作用的压缩性质。对于一种非线性介质，其势能具有空间反演对称性，在此情况下介质的偶次极化率为零，对介质极化起主导作用的是它的三次极化率。因此，单模光场与此介质相互作用的哈密顿量正比于光场的湮灭算符与产生算符和的四次方。也就是说在计算相干光通过这种具有空间反演对称介质时考虑到所有的能量非守恒项的作用。对于一单模光场，定义两个无量纲的正交振幅算符，它们分别与坐标和动量算符成正比。利用海森堡运动方程，得到这两个正交算符的方程，并算出其近似解，然后计算这两个量的量子涨落。结果表明，可通过调节耦合常数、入射平均光子数、入射光频率、相互作用时间等参数来控制光场振幅算符分量的压缩性质。     

光子电子声子相互作用与聚合物电介质在光辐射条件下非线性电击穿过程的孤子理论

本文利用固体理论中的量子场论方法和孤子理论以及量子理论中的连续近似方法，研究了聚合物电介质在光辐射作用下，由于光子电子声子间的相互作用，导致聚合物电介质非线性电击穿，得到了非线性动力学过程的孤子理论解．近几年来，高聚物电介质在空间和核工业等具有光辐射的环境中，击穿电压远小于正常击穿电压．通常用线性热效应理论来研究此类问题，理论结果与实验测量相差甚远．本文采用的哈密顿量为：其中代表电子在点的产生与湮没算符，是平衡点。的分子纵向位移算符，M为分子质量，k2为纵向弹性系数，凡是分子。的动量算符，并与算符…     

极性半导体中表面激子的性质

本文研究极性半导体中表面激子的性质,采用微扰法导出表面激子的有效哈密顿量。在计及反冲效应中不同波矢的声子之间的相互作用时,讨论对电子、空穴间的相互作用的有效势、表面激子的自陷能和自陷条件的影响。     

单模激光场与N个原子相互作用理论

本文用玻色算符的三维型哈密顿量描述单模激光场与Ｎ个两能级原子的相互作用。在原子系统处于低能态、光子数很大的初始条件下得到了作用系统的动力学变化规律。     

光子的超导态

我们考虑由光场和非线性双原子离子晶体构成的一个耦合系统。入射光场是单模线偏振相干光场。入射频率被假设远低于电子跃迁频率但是远高于晶体的横光学声于频率ω_T。在离子系统的平衡态附近,第n个原胞中第l个离子的极化率α_(n1)能展开为α_(n1)=α_1(0)+δα_(n1)+α_1·S_(n1),其中δα_(n1)是温度和压力的变化所引起的涨落,而S_(n1)是离子位移。对于高强度的光场,场与晶体的相互作用哈密顿量H_I=H_f+H_v被给出为:     

Property comparison of polarons in zinc-blende and wurtzite GaN/AlN quantum wells

本文详细比较闪锌矿和纤锌矿GaN/AlN量子阱中Fr?hlich电声子相互作用哈密顿量及极化子性质。采用LLP变分方法计算由界面、局域和半空间声子模导致的基态极化子能移。结果表明,若忽略z方向和x-y平面之间异性的影响,闪锌矿和纤锌矿哈密顿量是一致的。各向异性在窄阱情形对界面声子能移的影响较为明显,而在略宽阱时对局域声子能移影响明显。此外,内建电场对各支光学声子引起的能移的影响较大。     

受激光辐照后DNA中激发的呼吸子的稳定性

用一维晶体点阵模型描述ＤＮＡ分子链，选取２－３指数势表示双螺旋互补碱基对间的相互作用得到一维离散型系统哈密顿量和运动方程。动用数值积分方法和点阵Ｇｒｅｅｎ函数方法讨论了激光辐照后激发的呼吸子的稳定性，用以说明生物实验结果。     

五阶非线性效应下飞秒光孤子间相互作用的数值研究

以包含五阶非线性效应的高阶非线性薛定谔方程为模型，数值研究了饱和非线性光纤中飞秒孤子间的相互作用。结果表明，五阶非线性效应影响下，飞秒孤子间的相互作用与皮秒孤子情况大不相同，其相互作用更为严重，这对光孤子通信系统是非常有害的。数值计算结果发现，同时采用不等振幅和不等位相法，选取合适的振幅比和相对相位可以对飞秒孤子间的相互作用进行有效的抑制。     

玻色—爱因斯坦凝聚物中的孤子

弱相互作用气体中玻色 -爱因斯坦凝聚( BEC)的最新观测已打开相干物质波光学领域的大门。当许多服从玻色统计的粒子占有单个量子态时便发生 BEC。这种在原子阱中基态的相干占据类似单模激光腔中的许多光子。然而 ,原子间的弱 (但不能忽略的 )相互作用改变了占据模的结构 ,并在系统中引入非线性。在用平均场近似处理多原子态时 ,非线性项出现在凝聚波函数的运动方程中。形成的非线性薛定谔方程形式上类似于描写光在非线性媒质中传播的方程。因为超冷气体最终在纳米技术 -精密计量和量子计算中会得到应用 ,理解这些系统所显示的非线性现象…     

CdTe半导体中弱耦合表面磁极化子的有效质量

本文研究了ＣｄＴｅ半导体中电子与我学（ＳＯ）声子及体纵光学（ＬＯ）声子一经耦合的表面磁极化子的性质。采用改进的线性组合逄符和微扰法计算了半导体中表面磁极化子的有效哈密顿量;当计及电子在反剖效应中,发射和吸收不同波矢的声子之间相互作用时,讨论其对ＣｄＴｅ半导体中弱耦合表面磁极化子有效质量的影响。     

正五阶非线性下啁啾超短脉冲相互作用的研究

基于包含五阶复系数的高阶Ginzburg—Landau方程为模型,采用分步傅立叶方法数值研究了正五阶非线性作用下啁啾超短脉冲间的相互作用,结果表明:正、负五阶非线性对啁啾超短脉冲的影响并不相同,正五阶非线性作用下其相互作用更为严重,这对光通信系统是非常有害的。利用不等振幅法对啁啾超短脉冲间的相互作用进行有效的抑制。当相邻孤子的初始间距为6.8,正五阶非线性参数为+0.001,振幅比为1.2:1时,可以实现2个孤子长距离的保型传输。最后讨论了正五阶非线性作用下多孤子之间的相互作用及抑制。