双光子共振增强的简并四波混频

我们采用如图1所示的实验装置.Nd:YAG的1.06微米激光辐射经KDP晶体倍频,倍频效率约10%,即在激光束总能量中,1.06微米的激光占     

几种激光防护镜

目前,报导得较多的是关于红宝石(λ=0.69微米)和钕玻璃(λ=1.06微米)激光对眼晴辐射作用时的阈值及最大容许能量密度的实验和计算数据。这些数据彼此有些差别。对于经常操作激光并长时间受λ=0.69微米激光辐照的实验人员来说,可参考     

激光辐射通过大气传输的衰减

激光辐射通过大气传输的衰减是许多激光应用工程首先必须考虑的重要问题。近年来我们已对这一课题开展了一系列的研究工作,其中包括1.06微米钕玻璃激光、10.6微米CO_2激光和DF/HF化学激光若干谱线在不同大气条件下水平光程传输衰减的实验研究,0.53微米、0.63微米、0.9微米、1.06微米和10.6微米激光透雾性能的比较测量,如何利用水平传输衰减资料换算斜程传输衰减的理论研究,1.06微米激光的斜程衰减实验测量,大气中CO_2气体对CO_2激光各发射谱线吸收的理论计算和实验测量,以及水气对10.6微米CO_2激光连续吸收的实验室模拟测量等等。     

钕玻璃1.36微米激光特性

根据钕玻璃中Nd~(3 )离子的能级结构,~4F_(3/2)→~4I(13/2)的跃迁在室温下可以发射波长在1.36微米附近的辐射。但跃迁几率仅为~4F_(3/2)—~4I(11/2)跃迁的1/5左右。我们采用对1.06微米为低反射率,对1.36微米为高反射率的介质膜作腔片,抑制1.06微米激光振荡,从而获得了1.36微米激光输出。所用的工作     

固体激光工艺

采用1.06或1.33微米运转的Nd:YAG振荡放大器装置可达到激光系统有不同波长和每个脉冲有高的能量的要求。本文提出了1.06微米的抑制振荡而取得1.33微米振荡方法。加热问题的解决就能提高激光振荡器的每个脉冲的能量。实现此目的一种方法是对闪光灯输出进行光谱滤光。本文提出了1.33微米运转的Nd:YAG振荡器所采用的各种滤光片所取得的实验结果。而使用激光放大器则能进一步提高每个脉冲的能量。对圆形和高斯形截面光束都作了放大器对激光脉冲影响的研究。这种研究包括了放大器的饱和、输出脉冲形状变形和输出强度分布变形的各种影响。把分析结果与1.06微米运转的实验Nd:YAG放大器作了比较。     

用激光合金化在n型GaAs上制作欧姆接触

我们采用了脉冲Q开关红宝石激光以(λ=0.6943微米)、脉冲Q开关石榴石激光(λ=1.06微米)和倍频的脉冲石榴石激光(λ=0.53微米)产生n型GaAs表面的欧姆接触;测量了n型GaAs上AuGaNi合金的比接触电阻.实验表明用激光合金化形成了均匀的欧姆接触,这种接触具有比通常的体加热合金化更优越的电学性质和表面状况.     

国外研制的几种1.06微米红外探测器

遵照伟大领袖毛主席关于“洋为中用”的教导,最近我们搜集了一些国外发表的有关1.06微米波长用的红外探测器的资料。现就几种具有代表性的器件的主要性能等问题作一简单介绍,以供参考。近十年来,激光技术的发展对快速、灵敏的光电器件,尤其是对探测1.06微米的辐射,即对探测掺钕激光的辐射提出了许多要求,如量子效率高、响应时间快、噪声低、面积较大及工作电压较低等。现扼要叙述一下可供1.06微米用的光电倍增管、光电二极管、雪崩光电二极管及磷砷铟光电器件等。     

波长1.06微米处激光通讯所用的高灵敏度光学接收器

国际罗克韦尔科学中心已研制成一种高灵敏度的光学接收器，它能用于1.06微米波长处的激光通讯,并以1.4千兆位/秒之速率运转。这项研制是响应美囯空军需要适于空中应用的激光通讯系统而制定的。这种光学接收器采用了一种新的倒置的同质结构GaAs-Pb雪崩型光电二极管,该二极管在1.06微米波长处的量子效率为96%。     

2800～4100埃连续可调紫外激光器

报导了Nd:YAG脉冲激光器基波(1.06微米)与它的四次谐波泵浦的参量放大器输出(0.42～0.7微米连续可调)在KDP晶体中进行和频,产生0.3～0.41微米连续可调的紫外激光.以及Nd:YAG脉冲激光器的二次谐波(0.53微米)泵浦的若丹明6G染料激光在ADP晶体中倍频,产生0.28～0.3微米连续可调的紫外激光的实验结果.     

氟化物和氧化物薄膜对0.26～1.06微米的脉冲激光损伤阈值

测量了CaF2,MgF2,ThF4,MgO,Al2O3,TiO2,SiO2,HfO2和ZrO2薄膜的脉冲式激光引发损伤阈值。测量是在波长1.06微米、0.53微米和0.26微米进行的,脉冲宽度约为5毫微秒和15毫微秒(对1.06微米)。每一种材料的不同厚度的薄膜,都对每种激光波长和脉冲宽度,进行了损伤实验。薄膜厚度为1λ,1/2λ,1/4λ,1/6λ和1/8λ,其中λ=1.06微米。实验发现,对于大多数膜料,击穿与脉冲宽度的关系符合[脉宽]1/2曲线。也发现了一些例外:某些氧化物薄膜对于1.06微米的激光,其击穿能量密度实际与脉宽无关。氟化物薄膜和SiO2薄膜,其损伤阈值随膜厚增加而减小,这与膜层内部的电场变化并无关联(氧化物薄膜并不展现如此明显的厚度关系)。     

用于可见光到1.06微米的一种高效率低噪声雪崩光电二极管

前言近几年来激光技术的发展,对快速而灵敏的光电二极管提出了许多新的要求,尤其对在用于1.06微米的掺钕激光波长。本文描述的是硅雪崩光电二极管。这种管子在1.06微米范围中的量子效率大约有30%,同时这种管子也适用于可见光和近红外光的其他波长。     

二氧化碳激光器获得巨大发展

当前,在宇航/防御方面大部分运用1.06微米的YAG激光器 采用这种波长,可使激光器获得适当的效率。但是,人们普遍认为它存在着一些严重缺点。首先,1.06微米激光束在穿透水水气（雨、雪、雾）或烟雾时衰减很厉害。因此,在这些条件下,特别是假设在欧洲地区发生冲突的情况下,对现有的全部军用指示和测距系统的效能是有争议的（但是有1.06微米的激光器总比根本没有要好）。其次,1.06微米的波长靠近不可见光谱。人看不见这种光线,但眼睛却能敏感到它。视网膜大量接收这种激光能量有可能损伤眼睛,甚至毁坏视网膜。这一考虑关系到部队的训练,为此需要戴防护镜或采取某些别的措施滤光器、降低功率……）。 鉴于上述原因,使人们想到理想的激光器应处在大气传播窗之内,离可见光谱较远的稍长波长（穿透能力更强）上。总之,位于红外波段的激光器将许可采用同样的光学系统,而且能够更好地把激光器的功能与夜视红外探测器的功能组合在一起。 采用处在8～12微米大气窗内10.6微米的激光可以解决这个问题。这种激气器通常叫做二氧化碳激光器。二氧化碳激光器在效率方面同样表现出引入注目的优点。这是一种气体激光,除二氧化碳外,还含有氮气和一定比例的其它气体。象在常规激光器中一样,产生的跃迁和电子能级不一致,     

高输出高重复率的光倍频

两个公司的科学家独立工作,在以同一频率的激光倍频中,作出重要贡献。休斯飞机公司的盖勒（M. Geller)和索伊（W. Sooy),由1.06微米的钕源,以15%~20%的效率,在5300埃处,产生2兆瓦的绿辐射脉冲。     

激光干涉滤光片用HWB5红外玻璃

1.06微米窄带干涉滤光片能屏蔽其它光,只留一条透过1.06微米波长的狭缝。用一般光学材料为基镀若干层膜可满足要求,但在0.88微米以前有一透过次峰。继续镀膜虽然可以消除次峰,然而却严重降低了1.06微米的透过率。使用透红外玻璃就能简化镀膜工艺,提高激光干涉滤光片的性能。也可探索用此红外玻璃为基,直接镀膜。     

测定红外透明材料中光吸收系数的激光卡计法研究

描述用来测量各种红外光学材料在1.06和10.6微米波长上表面和体吸收的激光卡计技术。测量结果表明,在我们的实验装置上采用长棒状样品很容易获得10~(-5)厘米~(-1)范围内的吸收系数。     

紫外激光器

本文评述了各种紫外激光器的历史、激励和振荡机理以及一些技术问题,其中包括：(1)气体放电：电离气体激光器、金属蒸气离子激光器、氮分子激光器和氫分子真空紫外激光器。(2)谐波振荡：Nd3+玻璃（1.06微米）激光辐射的5次谐波,以及ArII激光的连续谐波振荡。(3)染料激光：激光和闪光灯泵浦。     

用四波混频实现频率转换和波前再现

我们采用图1所示的实验装置,Nd:YAG的1.06微米激光输出经KDP晶体倍频得5320埃绿光.此绿光用f=300毫米的透镜1聚焦到长度为     

激光等离子体X射线辐射的分谱带研究

等离子体亚千电子伏波段的光谱学,是直接与激光核聚变、短波长激光等前沿学科相关的重要课题。本文研究了1.06μm激光等离子体X射线辐射的基本特点,给出了K,L,M,N,O谱带辐射随激光能量和原子系数的变化关系。实验是在上海采机所六路激光装置上完成的,激光波长为1.06μm,脉宽为300ps,靶面强度为～14~(14)Wcm~(-2)。采用了自由支撑的透射式光栅谱仪作为光谱分辨元件5F医用胶片为记录元件。透射式光栅     

1.06和1.34微米YVO_4:Nd连续波运转

用氩离子激光器对小型YVO_4:Nd样品进行端面泵浦获得连续波平面偏振输出,1.06微米时为1瓦,1.34微米时为0.35瓦。测量了斜率效率和材料损耗。在1.06和1.34微米时,YVO_4:Nd激光器基本上能超过YAG:Nd激光器。YVO_4:Nd激光器通过谐振腔失调获得二种波长的自Q开关运转。     

高功率、高重复率固体激光器技术

对能输送1焦耳/脉冲的固体激光器系统的需求增加了。要求该系统能在重复率高达60脉冲/秒的条件下操作。这些高平均功率所导致的激光器热负荷要求有更有效的散热方法。此外,热负荷还通过激光棒的光弹性特性干扰激光谐振器。这种干扰要求谐振器设计得对其参数变化不灵敏。其它应该考虑的问题包括激光放大器的能量储存限度和能量提取效率。另外,在1.34微米操作时需要抑制1.06微米辐射的技术。讨论了在输出高达1.0焦耳/脉冲的Nd:YAG和Nd:YAG激光系统中使用的技术。