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高精度的绝对重力仪的出现,使重力基线的测定加快了速度,提高了精度,有助于国家重力基准点的建立。近代的高精度绝对重力测量,都是基于自由运动原理,测量运动物体的飞行距离和该飞行距离所需的时间。我国第一台可移式绝对重力仪采用激光干涉装置(如图1所示)。重力加速度值可由下式求出: 相似文献
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原子重力测量实验中,需要通过扫频频率源来实现主从Raman激光的线性啁啾,进而补偿原子在自由下落过程中产生的多普勒频移,实现当地重力加速度g的测量。针对传统扫频频率源体积大、发热量大的问题,通过AD9959数字芯片设计了一款扫频频率源,可用作原子喷泉扫频控制和Raman光锁相环鉴频鉴相本振参考。最终通过实验测得:该扫频信号源的相位噪声为-112 dB@1 kHz,频率稳定度为1.38×10-11@1 s,对原子重力仪灵敏度影响为2.81×10-9 g/Hz1/2,600 s积分时间对原子重力仪实验影响为1.15×10-10 g。该系统具有低噪声、高稳定度的特点,可满足搬运式原子重力仪分辨力10-10 g需求。研究结果为原子重力仪从原理样机向工程化可搬运实验测试仪器发展提供了一定参考。 相似文献
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介绍用拉曼激光激励冷原子云团实现原子干涉以及用原子干涉测量重力加速度的原理,讲述了拉曼激光的组成及其频率、相位的控制以及多普勒频移补偿的方法。 相似文献
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原子干涉重力仪已获得当今g值测量的最高分辨力,使得其在前沿科学研究和精密计量中有广阔的应用前景,但其分辨力的提高受限于包括拉曼激光相位噪声在内的各种噪声。本文通过对拉曼激光相位噪声模型和原子干涉仪中噪声传递过程的研究,发现微波信号源贡献了拉曼激光相位噪声的主要部分;通过计算常见T,τ条件下拉曼激光相位噪声对干涉仪重力测量分辨力的影响,发现100~300 ms内T越大重力仪测量分辨力越高,其中在T =300 ms、τ=20 μs的条件下,单次测量时拉曼激光相位噪声对原子干涉仪相位波动的影响为19.6 mrad,相应对重力仪分辨力的影响为1.35 μGal(1 μGal=10-8 m/s2)。 相似文献
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重力仪广泛应用于大地测量、地震火山研究和矿藏勘察等领域.但是,目前国内还没有相对重力仪的检定规程和校准规范,无法保证相对重力仪测量的准确性.文章从相对重力仪的测量原理人手,重点探讨了用重力基线方法实现对相对重力仪校准方法的研究,并分析其可行性,为制定一套成熟可行的相对重力仪校准方法做些工作. 相似文献
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上世纪60年代激光刚被发现不久,其良好的相干性就被广泛用于测量设备的研制,在计量领域也以激光为工具建立了各类高水平计量标准,如米定义,几何量及运动量的基标准。半个世纪后的今天,冷原子技术使原子为代表的物质波具有良好的相干特性,它同样被立刻用于计量测试领域,法国计量院提供参与重力国际关键比对的冷原子重力仪就是最好的证明。本文以相干原理为主线,介绍了激光等电磁波在更高分辨力、更大空间范围以及更远物体的运动测量方面的进展,说明激光技术进展对动态测量领域开拓的重要引领作用,同时举例介绍了原子相干性在重力测量以及运动量动态测量中的重要作用。 相似文献
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利用绝对重力仪FG5X-249与超导重力仪iGrav-012在中国计量科学研究院昌平院区开展连续同期同址观测,通过最小二乘回归分析法对iGrav-012超导重力仪进行定期格值标定。2014年至2017年间的相关计算结果表明:iGrav-012超导重力仪每年的格值因子精度均优于0.1%;当绝对重力仪FG5X-249的下落次数超过 6000 次时,即可得到稳定的格值因子;格值因子年最大变化量低于0.6nm·s-2·V-1,每年格值一次即可达到精度要求。iGrav-012超导重力仪可以作为国家重力计量基准仪器的组成部分,为2017年全球绝对重力仪关键比对CCM.G-K2.2017期间的重力测量结果建立时间链接,比对结束后用于重力测量量值的溯源。 相似文献
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分析了超导重力仪iGrav-012在中国计量科学研究院全球绝对重力仪关键比对参考点连续观测结果的不确定度,通过最小二乘加权拟合计算超导重力仪格值因子为-927.96(nm/s2)/V,标准不确定度为0.80(nm/s2)/V,格值因子对关键比对点连续观测引入的标准不确定度为3.20nm/s2,超导重力仪与绝对重力仪5.5年同址观测线性拟合得到超导重力仪漂移率为-14.66(nm/s2)/年,标准不确定度为2.1(nm/s2)/年,对关键比对点连续观测引入的标准不确定度为 6.30nm/s2,二者对重力连续观测结果引入标准不确定度为7.07nm/s2。 相似文献