39 ^8B（p，γ）^9C反应的天体物理S因子

^7Be（p，γ）^8B（p，γ）^9C（α，p）^12N反应链是通向高温CNO循环的重要路径之一，^8B（p，γ）^9C是该反应链中的关键反应。^8B（p，γ）^9C反应对于大质量贫金属星体的衍化有重要意义，该类星体中丰质子反应链的反应速率超过3α过程。在天体物理感兴趣的温度，直接俘获在。^8（p，γ）^9C反应中占主要贡献。     

^13N（p，γ）^140天体物理反应率

在恒星演化的过程中，CNO反应链是其能量的重要来源之一。当温度高于10^8K时，高温CNO反应链会取代CNO反应链，成为主要反应。高温链中入射道包含放射性核的重要反应有^13N（p，γ）^14O，^17F（p，γ）^18Ne，^18F（p，α）^15O和^18F（p，γ）^19Ne等。     

由^11C（d，n）^12N间接测量^11C（p.γ）^12N的天体物理S因子

11C（p,γ）12N是高温pp反应链的关键反应之一。在温度和密度足够高的大体物理环境中,该反应链对将物质从正常pp反应链转化为CNO核有很大贡献,可与3α过程竞争甚至起决定性作用。作为正常pp反应链和CNO核之间的连接反应,高温pp反应链对大质量、贫金属恒星的演化进程可能有重要影响。有的理论工作认为,12N的Ex=0.96-和1.19 MeV两个共振能级对反应率有决定性的贡献,直接辐射俘获过程的贡献可以忽略[1～3]。迄今尚没有11C（p,γ）12N反应的直接测量。目前,人们在进行天体物理网络计算时,对这类反应只能使用理论计算的结果,其偏差有时达到1～2个数量级,在此情况下,人们无法对反应路径的走向进行     

^8Li（p，d）^7Li角分布的测量

^8Li（p，d）^7Li是大爆炸原初核合成非标准模型和r过程种子核合成反应网络中的关键反应。在非标准模型中，A=8处稳定核空隙可以通过^4He（t，γ）^7Li（n，γ）^8Li（α，n）^11B（n，γ）^12B（e-v）^12C…、^8Li（α，n）^9Li（e-v）^9Be（n，γ）^10Be（e-v）^10B（n，γ）^11B（n，γ）^12B（e-v）^12C…等一系列反应链跨越过去，从而使核合成的反应能够向更重的核区发展。     

^11C（p.γ）^12N反应的天体物理S—因子和反应率的计算

利用辐射俘获反应理论以及ANC方法,并结合中国原子能科学研究院核物理所实验小组利用11C（d,n）12N反应抽取出来的ANC系数计算了11C（p,γ）12N反应的天体物理S-因子,理论计算给出ANC2/S（0）=0.0181,再由ANC实验值得到S（0）=（0.190±0.080）×10-25eV·m2。并且计算了12N的2-态和2 共振能级对S-因子的贡献,得到Sres（0）=10-29　eV·m2。 另外,基于我国和国外实验截面数据进行了天体等离子体11C（p,γ）12N反应率的理论计     

Neutron Diffraction Study of La1-xCaxMn0.96Fe0.04O3 （x=0.5、0.6） at Liquid Nitrogen Temperature

近年来，^8Li（n，γ）^9Li反应在二类超新星及大爆炸核合成中具有重要意义，引起了众多核天体物理学家的兴趣。在二类超新星核合成中，^4He（t，γ）^7Li（n，γ）^8Li（α，n）^11B反应链被认为是形成γ射线的过程种子核的关键反应之一。然而在核合成过程中，该反应链将受到^8Li（n，γ）^9Li反应的影响,^8Li（n，γ）^9Li与^8Li（α，n）^11B反应的竞争将在某种程度上降低A〉12核素的合成。     

硼-11质子辐射俘获反应的实验研究

在大爆炸原初核合成(Big Bang Nucleosynthesis,BBN)反应网络中,11B(p,γ)12C反应是合成12C核素的最主要反应之一,对该反应进行精确测量有重要意义。由于库仑势垒的作用,天体物理感兴趣的低能区11B(p,γ)12C反应截面极低,直接测量比较困难,一般可以采用谱因子方法进行间接测量。实验使用HI-13串列加速器Q3D磁谱仪和二维位置灵敏半导体探测器(Two-dimensional Position Sensitive Silicon Detector,2D-PSSD),测量了12C(11B,12C)11B弹性转移反应的角分布,并利用扭曲波波恩近似(Distorted wave Born approximation,DWBA)理论对实验角分布进行分析,得到了12C的质子谱因子,进而根据辐射俘获理论得到了11B(p,γ)12C直接辐射俘获反应的天体物理S(E)因子及反应率。     

~8B(p,γ)~9C反应的天体物理S因子

7Be(p,γ)8B(p,γ)9C(α,p)12N反应链是通向高温CNO循环的重要路径之一,8B(p,γ)9C是该反应链中的关键反应。8B(p,γ)9C反应对于大质量贫金属星体的衍化有重要意义,该类星体中丰质子反应链的反应速率超过3α过程。在天体物理感兴趣的温度,直接俘获在8B(p,γ)9C反应中占主要贡献     

40 次级束共振散射反应的厚靶实验方法

天体环境下的爆发性氢燃烧过程涉及大量不稳定核。作为天体物理模型的关键输入量，其反应率对于反应网络计算关系重大。在天体温度相对应的能量区间，氢燃烧主要以质子辐射俘获的方式，即A（p，γ）B反应进行。反应率主要由布居末态核基态的直接俘获和阈附近能级的共振俘获过程决定。直接测量（p，γ）反应通常需要高流强、低能量（0．5～1．0MeV／u）的放射性核束和无窗氢气体靶，在现有技术条件下难度较大。     

44 利用ANC方法间接确定天体物理反应^26Si（p，γ）^27P的反应率

^26Al衰变放出能量为1．809MeV的γ射线，该射线在诸如新星、X射线爆炸等天体物理事件中是一个极好的观测量。^26Al主要通过反应链^24Mg（p，γ）^25Al（β^＋）^26Mg（p，γ）^26Al合成，然而^26Al的合成由于其短寿命（T1/2=6．34s）同质异能态的存在而变得复杂。^26Si（p，γ）^27P能跨越^26Al的主要产生链，是其合成过程中的重要反应之一。     

The ~(11)C(p, g)~(12)N Reaction Rate and the Conversion of ~3He Into CNO

The reaction sequence of 3He(a, g)7Be(a, g)11C(p, g)12N to CNO could be an alterative way to convert 3He into CNO instead of 34He 12C. It may become important in some specific environments, such as in the very massive stars with low multiplicity. Whether …     

Measurement of ^17F（d,n）^18Ne Reaction

Explosive hydrogen burning occurs in very massive （M≥ 10^5-10^8 M） star with high temperature and density. Hot pp chain, hot CNO, hot NeNa-MgAl chain and the flowing γp and ap process will play a prominent role in hydrogen burning as. the temperature goes higher. When the temperature of the star is hither than 10^8 K. high temnerature CNO chain is dominant in hydrogen burning,     

对于窄共振反应~(13)C(p，γ)~(14)N中9.17MeV激发态厚靶产额的全新测量

正~(13)C(p,γ)~(14)N共振反应是核天体CNO核合成循环中的重要过程之一,对理解天体中恒星演化有重要意义。当质子能量为1.747MeV时,该反应释放出9.17MeV的高能γ射线可作为光核反应及爆炸物检测等应用研究的工具。已有工作分     

^22Na次级束的产生

高温NeNa-MgAl反应链及紧接着的反应流中包括一系列入射道有丰质子放射性核的反应，^22Na处于印过程的路径上，其（p，γ）反应率对核合成的时标和Fe—Ni区核素的产生有重要影响。在新星爆发阶段合成的元素中，^22Na备受关注。^22Na的半衰期为2．6a，可能是新星和超新星爆发产生的，     

Determination of Astrophysical ^26Si（p, γ）^27p Reaction Rate From Asymptotic Normalization Coefficients of ^27Mg →^26Mg ＋ n

The 1.809 MeV T-ray from the decay of ^26Al is an excellent observable for some astrophysical events, such as novae and X-ray burst. The nucleosynthesis of ^26A1 is dominated by the reaction chain ^24Mg（p,γ）^25Al（β＋）^25Mg（p,γ）^26Al, however,     

主动法探测炸药的实验研究

阐述了采用主动法探测炸药的原理,综合分析屏蔽体、自然界本底和反应截面对炸药中^1H、^12C、^16O和^14N核素的测量影响.并利用^252Cf中子源辐照模拟炸药半球,采用高纯锗γ探测器探测了由中子与^1H、^12C、^16O和14N核素发生（n,γ）俘获反应产生的γ射线.通过实验研究了主动法探测炸药的可行性,分析了探测^1H、^12C、^16O和^14N四种核素的瞬发γ射线的优缺点.     

利用镜像核转移反应研究短寿命不稳定核(p,γ)反应

介绍利用中子转移反应和镜像核的电荷对称性来间接研究丰质子核的(p,γ)反应。该方法有助于更充分地利用北京HI-13串列加速器次级束流线(GIRAFFE)上现有次级束流，拓宽其实验研究范围，间接得出质子辐射俘获截面（或反应率）且减小其不确定性（相对于已有数据）。在GIRAFFE上利用逆运动学测量了⁸Li(d,p)⁹Li反应的角分布，通过该方法间接确定了天体物理重要反应⁸B(p,γ)⁹C的直接俘获贡献。作为不同于以往的方法，给⁸B(p,γ)⁹C反应的现有研究结果提供了一独立的交叉检验。分析²⁶Mg(d,p)²⁷Mg反应基态、第一、第二激发态的角分布，间接确定²⁶Si(p,γ)²⁷P反应的直接和共振俘获贡献，首次从实验上导出²⁶Si(p,γ)²⁷P反应的直接俘获贡献。此方法也可以用于其它一系列重要的天体物理反应的研究。     

11C(d,n)12N反应角分布的测量和虚衰变12N →11C+p渐近归一化系数的确定

利用HI 13串列加速器次级束流线产生的11C束测量了质心系能量为9.8 MeV的11C(d,n)12N反应的角分布。通过改变DWUCK4程序中径向积分的下限,验证了该反应的周边性。比较了实验结果与扭曲波玻恩近似(DWBA)计算,得出虚衰变12 N→11 C p的渐近归一化系数(ANC)平方为(2.86±0.91) fm-1。结果表明:直接俘获对11C(p,γ)12N反应有重要贡献。     

Neutron-γ Emission Competition in Spontaneous Fission of ^2S2Cf

宏观-微观模型预言，在Z=108存在强的质子形变壳，而相应的中子壳位于N=162，预计^270Hs是一“双幻数”形变核。因此，实验上合成^270Hs，进而研究其核结构将很有意义。然而超重核合成截面很低，在pb（10^-12barn）数量级，因而难度大。为了能成功的合成超重核，选择最佳弹靶组合和轰击能量至关重要。本工作将提出合成超重核^270Hs的最佳反应。     

Determination of Astrophysical Reaction Rate of ^8Li（d,p）^9Li

由于放射性核素的半衰期特别是发生电子俘获和内转换过程的半衰期与核外电子密度有关，因而改变核外物理、化学环境就有可能改变核素的半衰期。精确测量这些核素的半衰期以及研究它们在不同核外环境中半衰期的变化在许多领域有着重要的应用。^7Be是发生电子俘获最轻的放射性核素，具有简单的电子壳层结构，并且^7Be电子俘获会伴随放出478keVγ射线，因此常被人们用来研究核的衰变率变化。