X线立体定向治疗系统的剂量测量—小野剂量分布测量方法

目的 :本文叙述我院利用半导体探头测量X射线立体定向治疗的剂量学参数 ,并对其结果给予评价 ,说明小野剂量分布的特点。材料与方法 :由于半导体探头具有体积小 ,灵敏度高等优点 ,我们选择P型半导体探头 ,以测量准直器 5m～ 5 0mm直径照射野的百分深度剂量 (PDD) ,离轴比 (OAR)及射野输出因子 (Sc ,p) ,所得结果与其他测量方法诸如电离室 ,胶片等 ,以及有关文献报导进行比较。结果 : 1 0和 3 0准直器的PDD值 ,在 5cm～ 2 0cm深度范围内 ,测量值与文献 7报道值的差别在± 0 .6以内。将PDD转换为TMR(组织最大剂量比 ) ,外推法计算 6MV -X线零野的有效线性衰减系数为 0 .0 5 1 0cm- 1。测量射野输出因子 ,在常规用照射野范围 ,半导体探头与NE2 5 71电离室所得数值 ,偏差为± 0 .4%以内 ,但当射野直径小于电离室直径的 2倍时 ,偏差增大。而用半导体测量准直器直径在 1 2 .5～ 2 7.5所得值 ,与报导用MonteCarlo方法计算值基本相吻合。对于射野离轴比 ,半导体和我们自行设计的胶片法组出的结果 ,差别在 1mm以内 ;半导体所测得的照射野半影区宽度 (90 %～ 1 0 % )与报导值极其接近。结论 :对于小野 ,由于照射野边缘剂量梯度过大和缺少侧向电平衡 ,选用探头的大小和测量位置 ,是影响精确测量极为重要的因素。     

瓦里安加速器6 MV X线小野数据测量与计算比较

目的 通过比较不同电离室测量及蒙特卡罗计算结果,研究不同方法对小野数据测量的适用性。方法 用不同电离室测量及蒙特卡罗计算瓦里安6 MV X线在0.5 cm×0.5 cm~10 cm×10 cm射野的总散射因子和百分深度剂量,对测量和计算结果进行比较和分析。结果 当射野≥3.5 cm×3.5 cm时各电离室测量及蒙特卡罗计算结果间差异较小,当射野≤3.0 cm×3.0 cm时不同结果间差异明显。CC04、CC13电离室适合于≥2.0 cm×2.0 cm射野的总散射因子和百分深度剂量测量。结论 CC04、CC13电离室测量和蒙特卡罗计算方法能确定≥2.0 cm×2.0 cm射野的总散射因子和百分深度剂量,更小射野测量和计算数据需慎重评估。     

60Co陀螺刀的剂量特性验收测试

目的 介绍和评估 ⁶⁰Co陀螺刀的剂量学特性。方法 分别用0.015、0.600 cm³电离室,EDR2胶片和半导体探测器测量4个直径分别为5、12、30、50 mm准直器等中心剂量率。用0.015 cm³电离室检验机器的剂量—时间线性关系和机器出束稳定性。用0.015 cm³电离室探头与半导体探头测量治疗计划系统(TPS)计算和测量的相对误差,用胶片测量TPS计算等剂量线在x、y轴方向宽度误差。结果 0.015、0.600 cm³电离室,EDR2胶片和半导体探测器对50 mm准直器测量无差别,对5 mm准直器差别最大。半导体探测器测量的TPS与实测剂量误差最大为4.8%,大部分测量结果都<3.0%。50%等剂量线x轴方向差异最大为4.9 mm,其他都<2.0 mm。结论 ⁶⁰Co陀螺刀具有良好的剂量学特性,适合立体定向放疗。     

全身皮肤电子束照射剂量学参数的测量和讨论

目的对全身皮肤电子束照射(TSEI)的剂量学参数进行测量并讨论。方法采用双机架角多野照射技术，在源皮距等于380cm下对6、8MeV电子束相关照射野的剂量学参数进行测量。采用平行板电离室和半导体探头测量百分深度量；用半导体探头测量均匀模体内某一深度处各点剂量均匀性，用剂量胶片测量人体体模横截面的剂量分布。结果对于6、8MeV电子束双机架角6个野照射，最大剂量深度都在0～3mm处，6MeV的80％，50％剂量深度分别在7、14mm处，8MeV的80％、50％剂量深度分别在7、17mm处。在机架旋转方向上模体2、11mm深度处野内各测量点的剂量均匀性在-10％～ 3％内。得出了人体模脐部横断面内等剂量分布曲线。结论全身皮肤电子束照射的剂量学参数与常规单野照射的剂量学参数有较大区别，临床治疗前需要准备充分的临床剂量学资料。     

~(60)Co平移扫描照射在全脊髓放射治疗中的应用

目的　研究平移扫描照射在全脊髓放射治疗中的应用、剂量学特点和移动半影。方法　 5例病例行全脊髓平移扫描照射。平移床由本院和浙江大学联合研制 ,最大移动距离 6 0cm。采用电离室法测量剂量。治疗时准直器窗口 5cm× 10cm ,平移床可往返运动。结果　平移扫描照射提高了百分深度量 ;剂量分布非常均匀 ,明显优于固定野常规分野照射 ;全部病例都未观察到急性神经系统反应。结论　 60 Co平移扫描照射在剂量分布学上有明显的优点 ,是一种较传统方法更有效、更安全的治疗方法     

西门子加速器虚拟楔形板物理参数的剂量学验证

目的　探讨虚拟楔形板楔形角的验证 ;楔形因子与射线能量、照射野尺寸和楔形角大小之间的关系 ;虚拟楔形野、物理楔形野和平野百分深度剂量之间的关系。方法　对西门子公司Meva tronM加速器 6MV、Primus加速器 8、18MV 3种能量X射线 ,用RFA PLUS三维水箱、RK指形电离室分别测量其 15°、30°、45°和 6 0°虚拟楔形板的楔形角和不同大小照射野的楔形因子 ;用FDM 30 0黑度计、KodakXV 2检验胶片测量 6MVX射线 30°虚拟楔形野、物理楔形野和平野的百分深度剂量 ,归一到最大剂量点并进行比较。结果　 4点法测得的虚拟楔形角与设定值有良好的一致性。不论射线能量、照射野大小和楔形角大小 ,虚拟楔形板楔形因子总是约等于 1,最大偏离为 0 .0 31;对于特定能量和照射野 ,大楔形角楔形因子较小楔形角略大 ;对于特定能量和楔形角 ,大野楔形因子较小野略大 ;虚拟楔形野深度剂量曲线非常接近平野 ,两者仅有很细微的差别。结论　 4点法测量虚拟楔形板楔形角可作为日常质量保证手段。虚拟楔形野较物理楔形野治疗不仅简单易行 ,更可以节省加速器出束量。虚拟楔形野与平野的深度剂量曲线的一致性简化了治疗计划或者提高了楔形野实际治疗剂量精度。     

直线加速器小照野物理数据的测量和比较

背景与目的：对于精确的肿瘤放射治疗特别是立体定向和调强放射治疗,为了建立可靠的治疗计划系统剂量计算模型,提供准确的小照射物理数据尤其重要。本研究通过测量不同能量下小照野的物理数据,分析和比较不同方法和不同电离室之间相应的测量误差。方法：在直线加速器4、6、8MV光子线下,采用0．65、0．13、0．01cm^3的三种指形电离室,在30cm×30cm×30cm的固体水体模中测量了1cm×1cm～10cm×10cm照射野的总散射因子（total scatter factor,Scp）、准直器散射因子（collimator scatter factor,Sc）和组织最大剂量比（tissue-maximum ratio,TMR）等物理数据。对相应的测量结果进行了分析和比较。结果：照射野〉3cm×3cm时,不同电离室的Scp和Sc测量结果偏差在0．8％以内：3cm×3cm以下的照射野的测量结果差别较大（最大64％）;在4、6、8MV光子线1cm×1cm和2cm×2cm照射野的Sc测量中。0．13cm^3电离室拉长源皮距（〉150cm）比标准源皮距处（100cm）的测量结果分别大25．4％、6．9％、24．6％和1．4％、1．4％、2．2％;两种电离室0．01cm^3和0．13cm^3拉长距离测量的Sc对≥2cm×2cm照射野没有明显的偏差．对1cm×1cm照射野0．13cm^3比0．01cm^3测量值小0．2％、8．5％、3．4％。在1cm×1cm照射野的TMR测量中,0．01cm,和0．13cm^3电离室在15cm以下区域的测量偏差较大,约为4％左右。对于2cm×2cm及以上照射野TMR的测量结果偏差较小（〈1％）。〉3cm×3cm的照射野中,TMR测量的结果与百分深度剂量（percentage depth dose,PDD）转换得到的TMR数据在深度15cm之前一致性较好。15cm深度之后有明显的偏差（〉2％）。结论：测量小照射野物理数据时。由于侧向电子散射不够,需要谨慎选择测量探头。不同的测量探头对小照野物理数据的准确性可能存在较大的影响。当侧向电子平衡不能建立时,测量?     

HD-V2胶片在超高剂量率电子线射束剂量测量中适用性的研究

目的评估Gafchromic HD-V2胶片在改造常规直线加速器超高剂量率电子线射束中剂量测量的适用性, 及其能量和剂量率响应特性。方法使用HD-V2胶片测定改造常规直线加速器电子线的平均剂量率, 测量的结果与改进型Markus平板电离室、丙氨酸剂量计进行比较, 并使用HD-V2胶片进行初步物理特性测量。利用直线加速器上不同能量射线(6 MV X线和9、16 MeV电子线), 剂量范围10～300 Gy, 研究HD-V2胶片的能量响应。同时利用直线加速器剂量率(0.03、0.06、0.1 Gy/s)及改造机超高剂量率(范围100～200 Gy/s)射束, 研究HD-V2胶片的剂量率响应。结果使用HD-V2胶片测量改造后电子线在源皮距(SSD)100 cm处平均剂量率约为121 Gy/s, 与改进型Markus平板电离室、丙氨酸剂量计测量结果一致。改造后超高剂量率射束百分深度剂量(PDD)曲线参数与常规9 MeV电子线相近, 离轴剂量分布总体呈现中心轴最高, 随离轴距离增加, 剂量逐渐下降的特点。对于不同能量6 MV X线和9、16 MeV电子线, 剂量范围20～300 Gy, HD-V...     

基于Trilogy加速器的周边剂量学研究

目的 研究不同条件下Trilogy加速器的周边剂量及Diode半导体电离室测量的可行性。方法 在固体水测量模体中使用CC13空气电离室和Diode半导体电离室测量不同距离(1~31 cm共13个测量点)、深度(3、10、15 cm)、射野大小(10、20、30 cm)、楔形板(W15、W45、VW15、VW45)、射线能量(6、18 MV)下的周边剂量分布。移除散射模体,测量其周边剂量与漏射剂量D_leakage和模体散射剂量D_scatter之间关系。模拟宫颈癌放疗患者使用VMAT、IMRTstepshoot、IMRTsliding window照射CRIS仿真模体,测量乳腺、甲状腺及晶体周边剂量。剂量归一于等中心点处。结果 周边剂量随测量距离增加逐渐减小(由距射野边缘1 cm处的13.41%降至31 cm处0.25%),射野边缘相同距离处随深度增加基本无差异,30 cm射野约为10 cm射野的2倍。随物理楔形板角度增加逐渐增大,与开放野相比略增加1%;随虚拟楔形板角度增加而减小,与开放野相比降低2%~3%。6、18 MV X线下分别由1 cm处13.35%、11.06%衰减至31 cm处0.23%、0.20%。近射野边缘处D_scatter占主导地位,随距离由1 cm增加至25 cm,D_scatter所占比例约从62.45%降至5.71%。6 MV X线下所有测量结果中CC13电离室与Diode电离室的最大百分比偏差<1%。VMAT、IMRTstepshoot、IMRTsliding window模式下乳腺、甲状腺、晶体的分别为6.72、2.90、2.37 mGy,7.39、4.05、2.48 mGy,9.17、4.61、3.21 mGy。结论 CC13空气电离室和6 MV半导体电离室测量周边剂量具有较好一致性和可行性。临床治疗中了解周边剂量与不同照射条件关系有助于减少照射野外OAR剂量,采用屏蔽防护技术可进一步减少剂量沉积。     

多叶准直器透射对调强放疗剂量计算准确性影响观察

目的 探讨多叶准直器透射及其对调强放疗剂量计算准确性的影响。方法 使用电离室分别测量瓦里安Trilogy直线加速器多叶准直器(MLC)叶片平均透射和叶片剂量学间距(DLG),并使用电子射野影像装置测量MLC叶片内透射和叶片间透射。通过 10例肿瘤调强放疗患者资料评价计划系统使用实际测量结果模拟MLC透射计算剂量准确性。结果 6、10 MV X射线MLC叶片平均透射值分别为1.6%、1.8%,透射值随射野增大而增加、随深度增加而增加、离轴位置稍低于中心轴;叶片内透射值分别为 0.8%~1.2%、1.1%~1.6%;叶片间透射值分别为 1.3%~1.9%、1.6%~2.5%。计划系统使用实际测量结果模拟MLC的透射值具有很好一致性。3%3 mmγ通过率 2例鼻咽癌患者分别为93.6%和94.5%,其余 8例患者均>95%。结论 调强放疗中MLC透射直接影响靶区剂量准确性,MLC叶片透射与测量深度、射野大小和离轴位置有关。     

Dosimetric characteristics test of 1.5T magnetic resonance accelerator

Objective The Lorentz force produced by magnetic field deflects the paths of secondary electrons. The X-ray beam dosimetry characteristics of the magnetic resonance accelerator (MR-Linac) are different from conventional accelerators. The purpose of this study was to measure and analyze the X-ray beam dosimetry characteristics of 1.5T MR-Linac. Methods In May 2019, our hospital installed a Unity 1.5T MR-Linac and measured it with magnetic field compatible tools. The measurement indexes include:surface dose, maximum dose point depth, beam quality, off-axis dose profile center, beam symmetry, penumbra width, output changes of different gantry angles. Results The average surface dose was 40.48%, and the average maximum dose depth was 1.25cm. The center of the 10cm×10cm beam field was offset by 1.47mm to the x₂ side and 0.3mm to the y₂ side. The x-axis symmetry was 101.33%, and the penumbra width on both sides was 6.86mm and 7.14mm, respectively. The y-axis symmetry was 100.85%, and the penumbra width on both sides was 5.92mm and 5.95mm, respectively. The maximum deviation of output dose with different gantry angles reached 1.50%. Conclusions The surface dose of MR-Linac tend to be consistent, and the depth of the maximum dose point became shallower. The off-axis in the x-axis direction was shifted to the x₂ side, which resulting in worse symmetry and penumbra asymmetry. The output dose at different angles has obvious variation and needs correction.     

移动式术中放疗Mobetron加速器的测试

目的 测试移动式术中放疗Mobetron加速器,分析它的电子束剂量学特点.方法 测量移动式术中放疗Mobetron加速器电子束的剂量学特点,并与西门子常规加速器电子束进行比较.Mobetron加速器配置有4、6、9、12 MeV电子束.测量项目包括垂直于水模体表面的中心轴百分深度剂量和平行于水模体表面的射野离轴比、输出因子、限光简外漏射剂量、铅挡块对电子束的衰减、输出量校准.使用的测量仪器包括三维水箱、静电计、0.6 cm3Farmer电离室、平行板电离室和固体水.测量时将不同端面和直径限光筒依次与加速器机头连接,并使端面与模体表面相切.结果 除12 MeV外其他能量的表面剂量均低于90%,相同能量下术中加速器表面剂量明显高于常规加速器剂量.对10 cm直径、0°倾斜角的限光筒四档能量的最大剂量深度依次为0.7、1.3、2.0、2.2 cm,治疗深度依次为1.0、1.8、2.7、3.6 cm;对0°限光筒治疗时只需选直径比瘤床大1cm的筒即可.由于斜端面的限光筒照射野平坦度和对称性明显变差,限光筒尺寸的选择要依据等剂量分布图.四档能量的限光筒外1 cm处漏射线分别为1.2%、5.1%、10.0%、9.1%,全挡时铅挡厚度分别为1.5、3.0、4.5、6.0 mm.结论 通过测试了解了Mobetron加速器性能特点并获得了临床应用和日常质量保证所需数据.     

股骨头人工关节对盆腔放疗剂量分布的影响

目的 测量钴、镉、钼合金股骨头人工关节在放疗过程中次级射线引起的散射效应,以及其作为高原子序数材料对剂量分布的影响.方法 测量6、10 MV X射线入射方向距关节0.5、1.0、2.0 cm处剂量,出射方向距关节3.0、5.0、7.0 cm处剂量及距关节头部5.0、10.0 cm的剂量曲线.结果 6、10 MV X射线入射方向距关节0.5、1.0、2.0 cm处剂量偏差在0%～5%之间,随能量增加背散射效应更加显著.射线出射方向距关节3.0、5.0、7.0 cm处剂量偏差为21.6%～30.8%,射野和深度相同时随能量增加剂量偏差减少,同一能量和深度下剂量偏差随射野增加而减少.透射剂量曲线显示关节头部对剂量衰减作用极为显著.结论 在进行盆腔放疗时尽量避免射野穿过关节,或者至少降低穿越关节的射野权重.

Abstract：

Objective To study the scattering effect of Co-Cr-Mo hip prosthesis which was high Z material for patients undergoing pelvic irradiation.Methods The hip prosthesis was set in water phantom (30 cm×30 cm×30 cm), determing points were chosen on the entrance side of both 6 MV and 10 MV beams at the distance of 0.5 cm, 1.0 cm, 2.0 cm to the hip prosthesis, and also on the exit side of both 6 MV and 10 MV beams at the distance of 3.0 cm, 5.0 cm, 7.0 cm to the hip prostheses.Dose behind the hip prosthesis at depths of 5.0 cm and 10.0 cm for 6 MV and 10 MV beams are also measured.ResultsThe dose deviation on the beams′ entrance side is between 0 to 5.0%, the backscatter effect was more obviously with the higher energy beam.The dose deviation on the beams′ exit side was between 21.6%-30.8%.With the same field size and depth, dose deviation becomes smaller when the beam energy was higher;while with the same energy and depth, dose deviation becomes smaller when the field size was bigger.Dose profiles behind the head of the hip prosthesis indicate obvious attenuation of the beam.Conclusions Beam arrangements that avoid the prosthesis should be considered first or we should at least reduce the weight of the beam that pass through the prosthesis.     

1.5T 磁共振加速器X线束剂量学特性测试

目的 由于磁场会改变次级电子运动轨迹,继而影响剂量场分布,磁共振加速器(MR-Linac) X线束剂量学特性与常规加速器有差别。本项目旨在测量和分析1.5T MR-Linac的X线束剂量学特性。方法 中国医学科学院肿瘤医院于2019年5月安装1台瑞典医科达公司Unity型1.5T MR-Linac,使用磁场兼容工具对其进行测量,测量项目包括表面剂量、最大剂量点深度、射线质、离轴比曲线(OAR)中心位置、对称性、半影宽度、不同机架角度的输出量变化。结果 不同射野面积的平均表面剂量为40.48%,平均最大剂量点深度为1.25cm。10cm×10cm射野面积下,x轴方向的OAR中心位置往x₂侧偏移1.47mm,对称性为101.33%,两侧半影宽度分别为6.86mm和7.14mm;y轴方向的OAR中心位置偏移0.3mm,对称性为100.85%,两侧半影宽度分别为5.92mm和5.95mm。不同机架角度下输出量最大偏差达1.50%。结论 与常规加速器不同,MR-Linac不同射野面积表面剂量数值趋于一致,最大剂量点深度上升。x轴方向的OAR中心位置往x₂侧偏移,造成对称性变差和半影不对称。不同机架角度下的输出量变化明显,需要修正。     

加速器百分深度剂量蒙特卡罗模拟计算准确性研究

目的 比较蒙特卡罗模拟计算与实际测量的百分深度剂量差异。
方法 利用模拟加速器机头的蒙特卡罗算法BEAMnrc软件模拟西门子PRIUMS直线加速器6 MV X线,利用DOSXYZnrc程序生成百分深度剂量。实际测量西门子加速器百分深度剂量由PTW公司生产的MP3三维水箱采集得到。计算两种方法不同深度下百分深度剂量偏差[(测量值－模拟计算值)/测量值×100%]。
结果 离水面距离<1.2 cm时偏差>2%,离水面距离>1.2 cm时偏差<2%。
结论 在建成区深度内由蒙特卡罗模拟计算的百分深度剂量更为准确。     

二维半导体探测器阵列的方向性响应和在调强放射治疗合成剂量验证中的应用研究

Background and Objective:The planning dose distribution of intensity-modulated radiation therapy(IMRT) has to be verified before clinical implementation.The commonly used verification method is to measure the beam fluency at 0 degree(0°) gantry angle with a 2-dimensional(2D) detector array,but not the composite dose distribution of the real delivery in the planned gantry angles.This study was to investigate the angular dependence of a 2D diode array(2D array) and the feasibility of using it to verify the co...     

电子束照射野面积对中心轴剂量和输出因子的影响

目的探讨电子束照射野挡块对中心轴剂量和输出因子的影响.方法用瑞典Scaditronix公司生产的RFA-300型三维水箱及P型硅半导体探头对瓦里安2100C和2300C/D直线加速器的多种能量电子束进行了中心轴百分深度剂量(PDD)扫描,并测量了照射野输出因子.结果测得的PDD数据表明,电子束深度剂量对照射野铅挡大小有某种程度的依赖性,一般倾向是当照射野减小时表面剂量增大,治疗深度减小,最大剂量深度(R100)向表面移.这些变化在高能时最为明显.输出因子的测量结果说明,对不同能量电子束在不同限光筒条件下,输出因子随照射野铅挡大小改变的情况不尽相同.结论临床治疗时使用的限光筒大小要尽量与实际照射野面积接近,在使用铅挡构成很小的照射野(如<6cm×6cm)时,应实际测量输出因子,以减少剂量误差.     

Characteristics of an MM 22 medical microtron 21 MV photon beam

Beam quality, surface doses, depths of maximum dose, peak dose rates, beam profiles, and central axis percentage depth doses of a medical microtron's 21 MV photon beam were measured. The half-value layer of lead was 1.35 cm, the half-value layer of water was 23 cm, and the nominal acceleration potential was 17.7 MV. For a 10 X 10 cm2 field at 100 cm SSD, the maximum dose occurred at a depth of 3 g X cm-2 and the surface dose was 18% of the maximum. The highest dose rate at isocenter was approximately 800 cGy X min-1. The worst horns on beam profiles occurred at a depth of 5 cm for the 35 X 35 cm2 field where the dose rate 4 cm from the edge of the beam was 3% higher than that on the central ray. No horns were apparent for fields 25 X 25 cm2 or smaller.     

A phantom study of dose compensation behind hip prosthesis using portal dosimetry and dynamic MLC

BACKGROUND AND PURPOSE: A dose compensation method is presented for patients with hip prosthesis based on Dynamic Multi Leaves Collimator (DMLC) planning. Calculations are done from an exit Portal Dose Image (PDI) from 6 MV Photon beam using an Electronic Portal Imaging Device (EPID) from Varian. Four different hip prostheses are used for this work. METHODS: From an exit PDI the fluence needed to yield a uniform dose distribution behind the prosthesis is calculated. To back-project the dose distribution through the phantom, the lateral scatter is removed by deconvolution with a point spread function (PSF) determined for depths from 10 to 40cm. The dose maximum, D(max), is determined from the primary plan which delivers the PDI. A further deconvolution to remove the dose glare effect in the EPID is performed as well. Additionally, this calculated fluence distribution is imported into the Treatment Planning System (TPS) for the final calculation of a DMLC plan. The fluence file contains information such as the relative central axis (CAX) position, grid size and fluence size needed for correct delivery of the DMLC plan. GafChromic EBT films positioned at 10cm depth are used as verification of uniform dose distributions behind the prostheses. As the prosthesis is positioned at the phantom surface the dose verifications are done 10cm from the prosthesis. CONCLUSION: The film measurement with 6 MV photon beam shows uniform doses within 5% for most points, but with hot/cold spots of 10% near the femoral head prostheses.     

电子束窄条野剂量特性的测定与分析

目的探讨电子柬窄条野的剂量特性。方法用辐射野扫描系统对瓦里安2300C／D直线加速器多种能量电子束窄条野进行中心轴深度剂量扫描，分析R100、R90、R50及Rp等参数的变化规律，并与标准方野进行比较。用胶片法测不同窄条野不同能量下射野中心轴平面等剂量分布，分析等剂量曲线特点。用NE Farmer 2570剂量仪和PTW 0．1 cm^3电离室测量窄条野输出因子，并与方根式法计算值比较。结果窄条野使高值剂量深度（R100、R90）移向表面，且当窄条野短边变小和在高能时尤为明显；而对低值剂量深度（R50）和电子射程（Rp）影响不大，窄条野长边对百分深度剂量影响很小。90％等剂量曲线宽度随深度的增加由窄变宽，至最大后向内收缩，底部为弧形；低值等剂量曲线随着深度的增加向两侧扩展。方根式法计算窄条野输出因子的偏差随窄条野短边减小而增大。结论窄条野与方野相比治疗深度变浅，并在一定深度处90％等剂量曲线变宽；方根式法计算电子束窄条野输出因子有偏差，临床应用建议实际测量。