C_2负离子B~2∑_μ~+←X~2∑_g~+激光诱导荧光激发谱

由CH4/Ar放电产生C2负离子,在超声射流条件下,观测到B←X(1-0)跃迁的激光诱导荧光激发谱。对该谱带的转动结构进行了标识,并得到X(v=0)和B(v=1)态的转动常数。另外测量了B(v=1)振动态的寿命,其寿命为80±1 ns。     

InCl分子B^3Ⅱ1态时间分辨谱研究

采用激光诱导荧光技术对InCl分子B3П1→X1∑+荧光光谱进行了分析和归属,并对 B3П1(v′=0)→X1∑+(v″=0)的时间分辨谱进行了观测．首次得到InCl分子B3П1态(v′= 0)无碰撞辐射寿命т0≈353ns,无辐射弛豫速率常数kQ≈1．985×10-10cm3molec-1s-1及 电子跃迁矩｜Re｜2=0．40D2．     

InCl分子B3П1态时间分辨谱研究

采用激光诱导荧光技术对InCl分子B3П1→X1∑+荧光光谱进行了分析和归属,并对 B3П1(v′=0)→X1∑+(v″=0)的时间分辨谱进行了观测．首次得到InCl分子B3П1态(v′= 0)无碰撞辐射寿命т0≈353 ns,无辐射弛豫速率常数kQ≈1．985×10-10cm3molec-1s-1及 电子跃迁矩｜Re｜2=0．40D2．     

亚稳态He（2^3S）原子与N2H4分子传能产物的发光研究

本文在流动余辉装置上,研究了亚稳态H2(2^3S）原子与N2H4分子碰撞传能,观察到了激发态产物NH（A^3п→X^3∑^ ）、NH（c^1п→a^1△）、NH2（A^~A1→X^2△B1)的发射光谱,由相对光谱强度求得了形成各产物的通道比;分析NH（A^3п,v′＝0）的转动分辨谱的结果表明,v′＝0能级上的转动布居是“双模”分布,激光态产物NH（A）、NH2（A）的形成机理可能是：He(2^3S) NH2H4 N2H4→NH2H4^*→NH(A) NH2(A) H。     

NO分子A2∑(v′＝1)→X2∏(v＂＝1～11)跃迁的激光诱导荧光光谱

用Nd:YAG激光器泵浦光学参量发生放大器做激发源,利用激光诱导荧光光谱技术得到NO分子在200～370 nm范围内的荧光光谱,谱线峰值归属于A2∑(v′＝1)→X2∏(v＂＝1,3～11)跃迁,用最小二乘法拟合获得NO分子X2∏态振动常数,计算出平衡位置的力常数k.通过测量NO分子在不同气压下A2∑→X2∏跃迁的时间分辨谱,得到A2∑(v′＝1)态的自然寿命为180 ns.结果可为用激光诱导荧光光谱技术探测大气污染物NO分子提供理论及实验参考.     

用超荧光光源实现HCN分子2v3带红外振转谱测量

采用超荧光光源(SFS)搭建了一个新型的气体吸收谱线测量装置,成功实现了对13.332 kPa气压下H13C14N(HCN)气体分子2v3振动带精细结构的准确测量.分析了双程后向(DPB)结构的SFS和HCN分子的结构及振动转动模式,所采用的SFS在2 mW输出功率下,激发了2V3振动带J=0～27的转动能级,输出谱在波长1525.3～1560.3 nm之间平坦度小于1 dBm,可以直接覆盖测量50多条振转谱线,无需多次扫描和数据拟合.利用了SFS高亮度和宽谱的特性,与常用的窄线宽可调谐激光器扫描法和经典吸收法比较,结构简单,成本低,可以很方便地实现实验室条件下气体分子精细结构的研究.     

H2/NF3燃烧火焰荧光光谱分析及温度分布测量

为了研究燃烧驱动DF/HF化学激光器燃烧室内H₂/NF₃(或D₂/NF₃)的混合燃烧特性,搭建了小型燃烧室平台。采用火焰荧光光谱法对燃烧室内H₂/NF₃燃烧火焰的形状和温度分布进行了测量和分析,光谱测量结果表明：在紫外可见光谱区域,H₂/NF₃燃烧火焰的自发光主要由N₂(B)、NF(b)、NH(A)等电子激发态分子的辐射跃迁产生,其中N₂(B)和NH(A)是燃烧过程中的关键物质成分,其发光强度可以很好地表征火焰燃烧的剧烈程度,可以用于定量测定燃烧火焰的长度;在近红外光谱区域,H₂/NF₃燃烧火焰自发光的光谱主要由HF(v)振动激发态分子的第一泛频振动转动跃迁谱带组成。利用HF(v=2→v=0)谱带的转动结构强度分布,结合电动平移台,给出了火焰温度沿气流方向的分布情况。考察了气体配比系数(NF₃与H     

混合型气动CO2激光器主喷管冻结效率研究

采用两振型弛豫模型及严海星的弛豫速率数据,对混合型气动CO2激光器(简称MGDL)主喷管中的非平衡流动进行了计算.研究了N2(v=1)分子质量分数沿喷管轴线的分布,总温、总压、CO2和H2O的摩尔分数、喷管构型对N2(v=1)分子冻结效率的影响.计算结果表明:N2(v=1)分子质量分数沿喷管轴线方向逐渐减少,在喉部附近...     

亚稳态He(2~3S)原子与C_2H_3CN分子传能产物的发光研究

本文在流动余辉装置上，研究了亚稳态He（2~3S）原子与C2H3CN分子碰撞传能，观察到了激发态产物CN（A，B）、CH（A）、H*的发射光谱。对产物CN（B）光谱分析表明，CN（B，v＝0，14）两振动能级出现了反常布居，其机理是这两个能级分别与CN（A，v=10O,30）的振动能级简并微扰所致．相对振动布居分析表明，除CN（B，v=14）外，产物CN（A，B）的振动布居随v增大而单调下降，是统计分布。产物CH（A，v=0）的初生转动温度Tr＝2600K。各激发态产物的形成机理是：     

T2E真空管单端甲类合并功率放大器

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CO_2分子激光跃迁谱带受激发射截面的测量与研究

论文报导了CO_2分子激光跃迁谱带受激发射截面σ(γ)的最新研究结果。σ(γ)是分析和计算CO_2分子激光振一转能级粒子数反转过程所必需知道的确切量。σ(v)值已知时,即可计算出谱线中心增益g_0,粒子数反转密度△n,以及谱线加△γ、受激发射系数B_(21)、振子力f等跃迁强度参量、 据由速率方程导出的σ(v)测量式,用脉冲增益放大技术测量了不同工作条件下CO_2分子常规跃迁谱带的受激发射截面,获得近100个σ(γ)的确节测量值。同时,论文根据σ(v)的定义,导出σ(v)的理论计算式,并计算了相应的σ(v)理论值。实验值与理论值进行比较,表明有良好的一致性。最后分析了σ(v)值与转动量子数J、气压P、温度T以及混合     

用频率分布几率函数讨论非均匀增宽介质的增益饱和

将非均匀增宽介质的原子按照原子辐射跃迁的中心频率划分为“均匀包”.定义几率函数P(v_j),P(v_j) dv_j表示原子的频率在v_j和v_j+dv_j之间的几率,并满足(?)P(v_j)dv_j=1。第j个均匀包发射均匀增宽谱线g_H~j(v,v_j),非均匀增宽的线形函数g_I (v,v_0)dv=[(?)P (v_j)g_H~j (v,v.)dv_j]dv对均匀包建立速率方程.在极不均匀情形g_I(v,v_0)dv=P(v)dv,对速率方程求解,得到非均匀增宽介质的饱和增益常数G_I     

NO分子A^2∑（v’=1）→X^2∏（v”=1～11）跃迁的激光诱导荧光光谱

用Nd1YAG激光器泵浦光学参量发生放大器做激发源，利用激光诱导荧光光谱技术得到NO分子在200～370nm范围内的荧光光谱，谱线峰值归属于A^2∑(v’=1)→X^2∏(v”=1,3～11)跃迁，用最小二乘法拟合获得NO分子X^2∏态振动常数，计算出平衡位置的力常数k。通过测量NO分子在不同气压下A^2∑→X^2∏跃迁的时间分辨谱，得到A^2∑(v’=1)态的自然寿命为180ns。结果可为用激光诱导荧光光谱技术探测大气污染物NO分子提供理论及实验参考。     

A Method to Reconstruct Nth-Order Periodically Nonuniform Sampled Signals

A continuous time signal x(t) with Fouriertransform X(v) band-limited to ?ω /2相似文献   

^39K2分子C^1Ⅱu→X^1Σg^＋跃迁的碰掸诱导光谱

用441.56nm CW He-Cd+激光获得了39K2分子C1Ⅱu→X1∑g+跃迁的碰撞诱导(CI)光谱。光谱分析表明:来自C1Ⅱu(u′=0,J′=53)的碰撞诱导跃迁是P(△J=±2)、R(△J=±2)、Q(△J=±1)。碰撞诱导谱的波数计算值和实验值之间有令人满意的符合。研究了碰撞诱导(CI)伴线和激光诱导荧光(LIF)光谱主线的强度比ρ与缓冲气体压强、样品池温度的关系,给出了物理解释。     

NO分子420～495 nm波长范围的共振多光子离化谱

以皮秒Nd：YAG激光器泵浦光学参量发生，放大器(OPG/OPA)做激发源，得到了NO分子在420～495nm波长内的共振增强多光子离化(REMPI)谱，离化信号随激光强度的近4次方变化关系表明，NO分子通过吸收4个光子而离化，NO分子由基电子态X^2Ⅱ(v”=0)经过中间共振态A^2∑(v’=0．1)、F^2△(v’=0，1，2)和H^2∑(v’=0．1，2)，通过(2 2)或(3 1)过程而离化。利用最小二乘法拟合获得了NO分子A^2∑、F^2△和H^2∑态的振动常数及平衡位置的力常数，结果与文献报道基本符合。     

利用CARS研究Li2（A^1∑u^＋）-H2碰撞中电子一振转能量转移

利用相干反斯托克斯拉曼谱（CArtS）分析了H2与Li2（A^1∑u^＋）-H2碰撞的振转态布居分布。扫描cARS谱表明了在能量转移过程中H2的v=1,2,3振转能级上得到布居,由CARS峰值得到两个可能的布居数比值,通过解速率方程组并通过时间分辨CARS轮廓模拟,确定了实际的布居数之比。得到了H2在V=1,2,3能级...     

Li_2分子A~1Σ_u~+→X~1Σ_g~+LIF和b~3Ⅱ_u→X~1Σ_g~+CIF发射光谱研究

用632.8nm CW激光获得了Li_2分子A~1∑_u~+(v′=15,J′=2)→X~1∑_g~+(v″=1～13,J″=1,3)R、P支双线LIF光谱。同时用光谱分析及碰撞动力学研究识别出另一支单线序列光谱来自b~3Ⅱ_u(v_b=21,N_b=1)→X~1∑_g~+(v″=3～6,J″=1)CIF发射。     

C_4H_4N_2、C_4H_2N_2和C_6N_4分子在193nm处的激光光离解——CN(X~2Σ~+)基的转动能量分布

本文描述了C_4H_4N_2、C_4H_2N_2和C_6N_4分子的紫外光离解过程。利用激光诱导荧光技术(LIF)研究了以上分子被193nm激光光解后所产生的CN(X)基的新生内能态分布。实验中观察到,CN基×~2∑~+态的0-0带和1-1带的转动分布均具有Boltzman分布的特征。CN(X)基υ″=0能级的转动温度分别为1680±40K(C_4H_4N_2)、20004±50K(C_4H_2N_2)和1470±30K(C_6N_4),而C_4H_2N_2分子所产生的CN(X)基V″=1能级的转动温度为1150±160K。本文也测量了以上三个分子在气相中的紫外吸收光谱     

GaP_(1-x)N_x混晶的喇曼散射谱

在室温下测试了Ga P1 - x Nx(x=0 .0 5 %～3.1% )混晶的喇曼散射谱.在一级喇曼散射谱中观测到了Ga P的L O(Γ)模和强度较弱的禁戒TO(Γ)模以及N的局域模(495 cm- 3) .在N组分较高的一组样品(x=1.3%～3.1% )中,还观察到了位于Ga P的L O(Γ)模和TO(Γ)模之间的由N导致的L O(N)模的喇曼频移(387cm- 1 ) ,其强度随着N浓度的增加而增强.在二级喇曼散射谱中,除了观测到布里渊区中心的声子散射峰2 L O(Γ)外,还观测到了布里渊区边界的声子散射峰2 L O(L )、2 TO(X)以及L O(L ) +TO(X) .且边界散射峰的强度比中心散射峰更强.另外在组分x=0 .6 %和x=0 .81%的样品