Mn_(1.2)Fe_(0.8)P_(0.74)Ge_(0.26-x)Se_x化合物磁热性能研究

利用机械合金化(MA)结合放电等离子烧结(SPS)技术,成功制备了Mn1.2Fe0.8P0.74Ge0.26-xSex(x=0,0.005,0.01,0.015,0.02,0.03)化合物,并采用XRD,DSC,振动样品磁强计(VSM)和磁热效应直接测量仪等手段对其晶体结构、相变过程以及磁热性能进行了研究.结果表明:该系化合物均具有六方Fe2P结构.随着Se含量的增加,晶格常数a和c都发生了明显的变化,c/a先减小,然后保持不变,最后又增大;且c/a的值与化合物的Curie温度Tc成一定对应关系,c/a减小会升高Tc,反之则降低Tc.外加磁场和温度的变化都能引起化合物产生一级磁热相变,即顺磁相(PM)?铁磁相(FM).少量Se对Ge的置换(x≤0.015)能够提高材料的磁热性能,使该系化合物的Tc升高,转变温区?Tcoex变窄,绝热温变?Tad增大;而热滞?Thys和熵变?SDSC基本不变.当x=0.01时,化合物的磁热性能最好,与x=0化合物相比,Tc升高了5.6 K,?Tcoex降低了10.6%,?Tad增加了10%,当Se含量继续增加时,化合物的磁热性能有所下降.     

MOSSBAUER EFFECT STUDY OF Nd_(15)(Fe_1-xCox)_(77)B_8

<正> Nd_(15)Fe_(77)B_8是新型优异永磁材料,它的弱点是Curie点Tc太低,仅约310℃,因而永磁性的温度系数较大。掺Co可提高Tc,是改善材料磁性温度稳定性的一个途径。     

新型铁基(FeCo)73.5Cu1Nb3(SiB)22.5非晶合金晶化过程的X射线研究

用X射线衍射方法研究了(FeCo)73．5Cu1Nb3(SiB)22．5非晶合金在不同温度退火的晶化行为及晶格常数的变化。500℃退火时，在非晶基体中析出α-Fe(Si)(bcc)相，620℃退火时仍没有新相出现，680℃退火后的Fe3B、Fe23B6化合物中含有Si、Nb。α-Fe(Wi)相的晶格常数α0随退火温度的升高先减小后增大，在620℃时最小为α0=0．2836nm，在退火过程中，晶化相的结构不随外加磁场发生变化。热磁曲线表明：合金淬火非晶态时的Curie温度Tc=330℃；α-Fe(Si)(bee)相的晶化温度Tx=516℃，Curie温度Tc=640℃。     

钛表面氧化皮的清理方法

本文报道了退火处理对粉末烧结Y_1Ba_2Cu_3O_(7-δ)体材料超导性能的影响。在525～750℃的退火温度(T_A)范围内,体材料的起始超导转变温度和零电阻温度随退火温度提高而提高。当T_A=750℃时,样品由单一Tc组元构成,而T_A<750℃,样品却由两个Tc组元构成。不同退火样品的Jc随T_A的变化呈抛物线规律。对于给定的T_A,退火时间的改变对Tc和Je影响甚微。根据一维Cu-O链和二维Cu-O网络的完整性与退火的关系,文章对研究结果进行了讨论。     

YBa_2Cu_3O_(7-δ)超导体的低温X射线衍射研究

测量了氧含量最佳掺杂的YBa2Cu3O7-δ(YBCO)超导体的低温X射线衍射。对于最佳掺杂样品,高精度的X衍射可以发现其(013),(103),(113)和(020)等衍射峰的d值的温度关系在Tc=91K附近有细微的异常,同时(103)、(013)和(113)等衍射峰积分强度均在Tc附近出现明显的反常变化。例如,(103)和(013)的峰强度先有所下降,然后又增加,而在Tc处形成一个极小值。衍射峰强度的变化通过Debye-Waller因子反映出晶格振动频率等变化,在此基础上探讨了与CuO2平面有关的声子频率的可能变化。结果说明,即使在非传统的d-波超导体中,晶格振动在Tc附近也可能存在可观测的变化,声子在高温超导机制中究竟起了什么作用值得深究。     

Nd(Fe_(1-x)Co_x)_(10)V_2的Mssbauer谱

通过X射线衍射、磁测量和M ssbauer谱等测试方法研究了Nd(Fe1-xCox) 10 V2 的结构和磁性。结果表明 :Nd(Fe1-xCox) 10 V2 (x =0 ,0 .0 5 ,0 .1,0 .15 ,0 .2 )化合物的晶体结构均为ThMn12 型结构 ;随着Co含量增大 ,晶格常数将单调减少 ,居里温度Tc 呈单调增大 ,饱和磁化强度Ms 逐渐增加。Co部分取代Nd(Fe1-xCox) 10 V2 中的Fe原子 ,将择优占据 8i铁晶位。     

Mn_(1.35)Fe_(0.65)P_(0.45)Si_(0.55)B_x合金的磁热效应

对Mn1.35Fe0.65P0.45Si0.55Bx(x=0,0.01,0.02,0.03,0.04)合金的结构和磁热效应(MCE)进行了研究。XRD分析结果表明:Mn1.35Fe0.65P0.45Si0.55Bx(x=0,0.01,0.02,0.03,0.04)的合金均为Fe2P型六角结构,空间群为P6-2 m,并随着B元素(原子分数)的增加,晶格常数a增大,c/a减小,晶胞体积V略有减小。磁性测量表明:随着B元素(原子分数)的增加,Curie温度(Tc)从228K升高到315K,热滞(ΔThys)变化不大。0~1.5T外磁场下最大磁熵变(-ΔSmax M)下降,分别为3.6,2.5,2.0,1.7,1.9J/(kg·K)。     

LaFe_(11.9-x)Co_xSi_(1.1)B_(0.25)合金磁热效应的研究

对所制备的LaFe_(11.9-x)Co_xSi_(1.1)B_(0.25)(x=0.75,0.80,0.85)合金样品,利用直接测量仪测量其绝热温变,利用X射线衍射、扫描电镜、振动样品磁强计等手段研究Co含量对LaFe_(11.05)Co_(0.85)Si_(1.1)B_(0.25)合金磁热效应的影响。结果表明,Co元素的添加可以提高LaFeSi基材料的居里温度,同时降低其磁热性能。随着Co含量的增加,材料的居里温度逐渐升高。     

磁致冷材料研究进展

介绍了磁致冷材料磁热效应的表征方法，概述了国内外各温度区间磁致冷材料的研究进展。在20K以下温区，磁致冷材料研究主要集中在具有高导热率、低点阵热容和极低有序化温度的石榴石，如Gd3Ga5O12(GGG)，Dy3Al5O12(DAG)，Gd3Ga5-xFexO12(GGIG)及Er基磁致冷材料；20K～77K温度区间，磁致冷材料研究主要集中在重稀土金属间化合物中，如(Dy1-xErx)Al2复合材料等；在室温附近，具有大磁热效应的磁致冷材料以稀土Gd，Gd5(SixGe1-x)4(0≤x≤0．5)和MnFeP1-xAsx(0．15≤x≤0．66)合金为代表，特别是Gd5Si2Ge2(Tc=274K)和MnFeP0.45As0.55(Tc=300K)合金，在磁场5T下具有巨磁热效应，是Gd的2倍以上。总结了各温度区间磁致冷材料的选择依据。重点评述了室温磁致冷材料的最新研究成果，展望了室温磁致冷材料的发展前景。     

烧结温度对SPS Nb/Nb5Si3原位复合材料组织结构的影响

以Nb、Si粉末为原料,采用放电等离子烧结（SPS）技术,原位合成Nb／NbsSi,复合材料,研究了烧结温度对材料组织结构的影响。结果表明,Nb／Nb5Si3复合材料的反应SPS烧结存在一个临界烧结温度Tc=1400℃;当烧结温度低于Tc时,合成的材料致密性较低,且存在Nb3Si中间相;当烧结温度高于Tc时,可获得所需的Nb／Nb5Si3复合材料,而且随着烧结温度的提高,Nb颗粒尺寸变小,材料的致密性高达99．59％。     

Cr,Mo,W对非晶态(Fe,B)基合金磁性的影响

本文报道用单辊液淬方法制备的Fe-M-B(M=Cr,Mo,W)非晶态合金的磁性,讨论了Cr,Mo或W元素的加入对非晶态Fe-B合金的磁矩、Curie温度(Tc),Bloch T~(3/2)定律的系数B或自旋波劲度系数(D)等的影响.从热磁测量的结果得到,三个非晶态合金系列中每个Fe原子的平均磁矩都在2.0μ_B左右,每个Cr,Mo,W原子的平均磁矩分别为-3.96,-4.62,-4.08μ_B(与Fe的磁矩反平行,故为负值).Tc随Cr,Mo或W含量的增加分别以20.5K/at.-%Cr,27.7 K/at-%Mo和26 K/at.-%W的递减率下降.在Tc附近的磁短程序的行为由于外加磁场变得更加明显.系数B随Cr,Mo或W含量的增加而增加,说明磁性原子间相互作用的减弱.     

Nd(Fe1-xCox)10V2的Mossbauer谱

通过X射线衍射、磁测量和Mossbauer谱等测试方法研究了Nd(Fe1-xCox)10V2的结构和磁性.结果表明:Nd(Fe1-xCox)10V2(x=0,0.05,0.1,0.15,0.2)化合物的晶体结构均为ThMn12型结构;随着Co含量增大,晶格常数将单调减少,居里温度Tc呈单调增大,饱和磁化强度Ms逐渐增加.Co部分取代Nd(Fe1-xCox)10V2中的Fe原子,将择优占据8i铁晶位.     

烧结钕铁硼永磁材料

由国家发展计划委员会稀土办公室提出，包头稀土研究院刘国征等人主要负责起草的国家标准GB/T13560-2000《烧结钕铁硼永磁材料》，是对GB/T13560-1992的修订。修订标准规定了烧结钕铁硼永磁材料的主要磁性能和辅助磁性能。主要磁性能包括永磁材料的剩磁(Br)、磁极化强度矫顽力(内禀矫顽力)(Hci)、磁感应强度矫顽力(HcB)、最大磁能积(BHmax)；辅助磁性能包括永磁材料的相对回复磁导率(rec)、剩磁温度系数( (Br))、磁极化强度矫顽力温度系数( (Hci))和居里温度(Tc)。辅助磁性能的典型值为：( (Br))=-0.12%K、测量温度范围为298K~413K…     

La_(0.875)Na_(0.125)MnO_3外延膜的制备及CMR效应

通过射频磁控溅射法在单晶LaAlO3（100）衬底上成功地外延生长了膜厚为90．8nm的La0．875Na0．125MnO3薄膜。用X射线衍射仪、原子力显微镜、超导量子干涉仪、直流四探针法对其进行了表征。结果表明,薄膜为赝立方钙钛矿结构,具有良好的（100）外延取向和光滑表面。居里温度Tc=275K。在居里温度附近,发生铁磁-顺磁转变。此材料呈现出一种典型的自旋玻璃特性,是由于应力造成的。薄膜的电阻率随温度变化的P-T曲线出现双峰。高温电阻峰砟。出现在居里温度附近,来源于铁磁金属体向顺磁绝缘体的转变。而低温电阻峰Tp2出现在T=178K,是由于相分离引起的。在4T强磁场下,相分离现象消失。另外,薄膜的磁电阻曲线也呈现出双峰特征。     

铱(Ir)的提取和应用(下)

<正> 含铱的合金还是良好的弹性材料与轴尖材料。精密仪器仪表中的弹性元件(膜片、膜盒、挠性杆、张丝、吊丝、接触弹簧、簧片、游丝、导电游丝、电刷、接插件和轴尖等)需用“五高材料”制造,即要有高的强度、高的弹性、高的弹性后效、高的弹性模量与高的抗蚀性。用作恒弹性材料的,则要求其弹性模量或频率的温度系数在10~5～10~6/C之间,即弹性模量不随温度变     

实空间分子轨道模型和高T_c氧化物的超导电性

扼要介绍了用于超导电性的实空间分子轨道模型。用这个模型计算得到的传统超导体和高Tc氧化物超导体的转变温度Tc、德拜温度θ_D、相干长度l值与实验测量得到的结果符合很好。用这个模型还可以解释高Tc氧化物超导体中消失或几乎消失的同位素效应。最后讨论了寻找新的更高Tc材料的可能途径。     

煅烧温度对锂电池正极材料LiNi_(0.5)Co_(0.2)Mn_(0.3)O_2的结构和电学性能影响

采用氢氧化物共沉淀法合成前驱体Ni_(0.5)Co_(0.2)Mn_(0.3)O_2,进一步用高温固相法与锂源共混煅烧得到LiNi_(0.5)Co_(0.2)Mn_(0.3)O_2。通过TGA、XRD、SEM、电化学测试等初步探讨了前驱体与锂源在高温煅烧过程中的反应机理及不同煅烧温度对材料结构和性能的影响。结果表明:前驱体与锂源的融合反应发生在750℃之前,继续升高温度是晶体的不断完善过程,材料质量几乎没有变化;对750~900℃煅烧的材料进行结构分析表明,所有材料均具有良好的α-NaFeO_2层状结构和较小的阳离子混排度,850℃煅烧的材料晶体生长和表面结构最完美,其在0.2 C,2.5~4.6 V的充放电测试条件下,具有最高的首次放电容量193.7mAh/g,循环30次后的容量保持率为94.2%,并且具有最好的倍率性能。     

Cr掺杂对MnFe_(0.9)P_(0.5)Si_(0.5)化合物结构及磁性的影响

采用高能球磨法制备了Mn_(1.0)Fe_(0.9-x)Cr_xP_(0.5)Si_(0.5)(x=0,0.02,0.04,0.06,0.08,0.10(原子分数))和Mn_(1.0-x)Cr_xFe_(0.9)P_(0.5)Si_(0.5)(x=0,0.02,0.04,0.06,0.08(原子分数))两个系列化合物。利用X射线衍射和磁性测量技术研究了材料的晶体结构,磁性和磁热效应,研究结果表明:两个系列化合物均结晶为Fe_2P型六角结构,空间群为P62 m。通过调整Cr元素的掺杂量,可将该磁热材料的居里温度调节在155~375K范围。随Cr含量增加,化合物的最大磁熵变逐渐变小,但等温磁熵变随温度变化曲线的半峰宽变宽,相对制冷能力变大。     

稀土元素Gd对Co/Pt多层膜居里温度的影响

采用镶嵌靶法制备添加稀土元素Gd的Co／Pt多层膜，以θk＝0和铁磁性消失的温度表征居里温度(Tc)。研究结果表明：添加适量Gd于Co／Pt多层膜中，其Tc＜200℃；在本工作研究的成分范围内，Tc随Gd含量增加而降低。运用分子场理论讨论了Tc与交换作用的关系，并根据s—f电子交换模型探讨了添加稀土元素降低Co/Pt多层膜Tc的机理。     

熔体过热处理对P型(Bi,Sb)2(Te,Se)3合金凝固行为、组织及电学性能的影响

通过改变熔炼时间及温度,探究熔体过热处理对P型Bi_(0.5)Sb_(1.5)Te_(2.85)Se_(0.05)热电材料凝固行为、组织及电学性能的影响。结果表明:随着熔炼时间的延长和熔炼温度升高,材料形核温度降低,凝固时间缩短,凝固组织细化;此外,材料的电阻率大幅降低,功率因子显著提升。因此,1373K熔炼4h的样品在305K时有最高功率因子25.5μW·cm~(-1)·K~(-2)。