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Ψ(3770)扫描实验中利用快速重建数据测量数据样本的积分亮度 总被引:1,自引:1,他引:0
介绍了在北京谱仪Ψ(3770)扫描实验中,利用快速重建数据,基于大角度Bhabha散射事例测量各扫描能量点数据样本的积分亮度。 相似文献
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介绍Ψ(3770)扫描实验中Ψ(2S)部分数据积分亮度测量方法的研究, 不仅考虑了QED产生过程, 而且还考虑了Ψ(2S)共振产生过程及两者间的干涉效应, 所研究的方法更适合于Ψ(2S)共振区内数据积分亮度的测定. 相似文献
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在北京谱仪亮度监测器和北京正负电子对撞机的实际运行参数的条件下,利用精确到α3项的Bgabha事例产生器,计算了亮度监测器的等效积分截面,用它计算北京正负电子对撞机的亮度,其系统误差<3%,实测数据与计算结果有很好的一致性。 相似文献
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通过对北京谱仪Ⅲ(BESⅢ)电磁量能器(EMC)进行宇宙线测试来检验EMC各个探测单元的电子学系统工作是否正常,电缆连接是否正确.利用实验室测量得到的晶体相对光产额(RLY)系数对无磁场的宇宙线数据进行刻度,然后与蒙特卡洛(MC)宇宙线样本进行比较,得出每个晶体探测单元的宇宙线能量刻度常数,以此作为EMC的初始能量刻度常数. 相似文献
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易智勇 《核电子学与探测技术》2007,27(1):100-103
利用BEPC上的BES Ⅱ探测器所收集的33 pb-1数据样本,测量了D0的半轻衰变D0→K-μ νμ和D0→π-μ νμ的分支比. 在7584±198±341个单标记0的反冲测,观察到89.0±13.8个D0→K-μ νμ事例和9.3±7.5个D0→π-μ νμ 事例,从而测得BF(D0→K-μ νμ)=(3.62±0.56±0.59)%和BF(D0→π-μ νμ)=(0.38±0.31±0.10)%. 相似文献
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由于64Zn(n,α)61Ni反应的剩余核是稳定的,不能用通常的活化法来测量,致使该反应截面实验数据缺乏.利用双屏栅电离室作为带电粒子探测器,在En=2.54,4.00,5.03,5.50与5.95MeV 5个能点,对64Zn(n,α)61Ni反应的微分截面进行了实验测量,并通过微分截面对角度的积分得到了反应截面.实验在北京大学4.5MV静电加速器上进行.2.54MeV的单能中子采用固体氚-钛靶T(p,n)3He反应产生,其余四种能量的准单能中子通过氘气体靶D(d,n)3He反应获得.绝对中子通量采用238U(n,f)反应来确定,实验过程中用BF3长中子计数器进行相对中子通量监测.测量结果与已有的实验与评价数据进行了比较. 相似文献
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注入束流的能量稳定性和能散度对电子储存环的性能影响很大,通过从SSRF(上海同步辐射装置)上采集数据,研究了直线加速器的能量稳定性,结合国内外相关经验及150 MeV直线加速器自身特点,设计了直线加速器的能量稳定系统方案,利用增强器低能输运线上BPM(beam position monitor)信号进行能量反馈,通过模糊控制器调节速调管输出相位,将束流能量稳定在期望值±0.2%内。用Matlab中Simulink动态链接库建立RF系统模型,进行了系统仿真,仿真结果表明该系统可以较好地抑制能量的长期漂移。 相似文献
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~(58)Ni和~(93)Nb的快中子激发曲线 总被引:1,自引:0,他引:1
在12.8—18.3兆电子伏能量范围内测量了~(58)Ni(n,2n)~(57)Ni,~(58)Ni(n,np pn d)~(57)Co,~(93)Nb(n,2n)~(92m)Nb和~(93)Nb(n,α)~(90m)Y反应的激发曲线。在14.6±0.3兆电子伏处测量了上述四个反应以及~(58)Ni(n,p)~(58m g)Co反应的截面。结果分别为36.9±1.3;523±30;490±245.72±0.41和346±14毫靶。文中还将我们的结果与国外的一些数据作了比较。 相似文献
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本文介绍了用仪器光子活化法分析铁矿标样中元素钪含量的可能性。 本工作使用30MeV电子直线加速器。用金做转换靶,钪产生的核反应为~(45)Sc(γ,n)~(44)Sc,反应的Q值为—11.32MeV,~(44)Sc的T_(1/2)为3.92小时,被测定的γ射线能量为1156.98keV,据文献[1]报道,此反应在E_γ=19MeV处的微分截面约57mb,对轫致辐射最大能量为24.5MeV的积分截面为345±77(MeV-mb)。 (1) 标准与样品 标准采用光谱纯的Sc_2O_3粉末,矿样为铁矿标样BHO101(无钪分析数据),取适量的标 相似文献
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基于Livermore模型CT图片构建人体躯干数字体模及其在肺部计数器虚拟刻度中的应用 总被引:2,自引:0,他引:2
基于Livermore 人体躯干物理模型CT图片构建数字体模,并结合蒙特卡罗程序MCNP对一套由四个宽能高纯锗探测器(BEGe)构成的肺部计数器进行了虚拟刻度.首先,利用点源(241Am,137Cs,60Co,54Mn,57Co,109Cd) 实验数据,对高纯锗晶体尺寸进行调整以获得正确的探测器几何参数,在γ射线能量13.9 keV~1332.5 keV范围内,调整后四个探测器全能峰效率实验测量的平均值与蒙特卡罗计算值的差别在±10%范围内.之后,对不同胸壁厚度(CWT=19 mm, 25 mm, 30 mm, 43 mm)躯干体模进行CT扫描获得其CT图片,利用Dosigray软件对CT图片进行分割后,连同探测器几何描述文件输入到OEDIPE软件,生成数字体模虚拟刻度用MCNP输入程序.最后,利用241Am、152Eu肺部源对数字体模虚拟刻度结果进行了实验验证,结果表明:在59.5 keV~1408 keV能量范围内,虚拟刻度结果与实验结果的差别在±10%之间;对于17.5 keV能量,差别在±30%之间. 相似文献
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北京以北沙漠砂样的选频释光特征研究 总被引:2,自引:0,他引:2
采用BG2003释光仪对北京北方科尔沁沙地和浑善达克沙地表层砂的选频释光特征进行了研究,发现在热激发条件下,在85℃-135℃和350℃-400℃温度区间光子计数最多的来源于4.13 eV(300nm)、4.00 eV(310nm)、3.88 eV(320 nm)和2.70 eV(460 nm);在绿光(2.33 eV,532 nm)激发条件下,释光光子的能量分别为4.00eV(310 nm)、3.88 eV(320 nm)和2.70 ev(460 nm).同时,8个采样点上述能量的释光光子计数在一定剂量范围内随辐照剂量增加而增大.特征波长具备了对辐射剂量响应的条件,可分别用于年代测定. 相似文献
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探测器灵敏度及其能量响应特性在探测器的设计和研制过程中占有十分重要的地位.从理论和实验两个方面研究了ICI探测器的γ灵敏度及其γ射线能量响应特性.在60 Co 1.25MeV γ辐射源装置上进行实验测量得到ICI探测器的单位γ灵敏度为1.8×10-20 (±5%)C·cm2 ,理论计算的单位γ灵敏度为1.78×10-20 C·cm2 (γ能量1.25MeV),理论和实验结果符合得较好.研究结果表明,入射γ射线能量在1~10MeV范围内变化时,ICI探测器具有平坦的γ灵敏度响应曲线. 相似文献
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新一代北京谱议(BESIII)数据获取系统(DAQ)是北京正负电子对撞机(BEPC)上的大型高能物理探测器的关键组成部分,分布式环境下软件的进程通信是设计和实现的关键技术之一.介绍了数据获取系统中所使用的一种分布式进程通信(IPC,Inter Process Communication)框架,该框架基于CORBA系统进行开发.着重描述了该框架在数据获取系统在线软件中的设计、实现及应用. 相似文献
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235U的裂变产物产额是核能应用和核物理研究中的重要基础数据。本工作应用高纯锗γ能谱法绝对测量了0.57、1.0 MeV和1.5 MeV中子诱发235U裂变的各能量点30个质量链的产额数据。样品的裂变率通过双裂变室监测,并利用蒙特卡罗(MCNP)模拟了辐照时样品的中子能谱,结果与国际上相应能量点数据在实验不确定度范围内吻合。本工作得到的产额数据澄清了原有数据最高16%的差异并将数据精度从国际上原有数据精度5%~7%提高到3%~5%。 相似文献
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通过理论分析给出了中子积分输运动态方程 ,发展了中子积分输运理论 ,使中子积分输运理论不仅可以用来分析反应堆栅格非均匀效应和计算反应堆参数等稳态问题 ,而且还可以处理反应堆动态问题。中子积分输运动态方程是一个多群多点 (一个空间分区为一点 )中子动态方程 ,在单群情况下就是多点反应堆动态方程。多点动态方程可以用来分析与空间有关的反应堆动态问题。介绍了中子积分输运动态方程的应用个例 ,通过中子积分输运动态方程分析了中国先进研究堆中子代时间的构成 (刚性和柔性中子代时间 )问题。 相似文献