钠原子系统中的多种共振光散射

利用Q开关YAG 激光器所泵浦的波长在588—590nm范围可调谐的强的染料激光束去共振激发热管炉中的钠原子,在一定的温度范围中观察到了钠原子系统中存在的一些共振多光子散射。调谐染料激光束在D_1线和D_2线两旁测量了发射的光谱结构,观察到了由于多波混频过程以及交     

钠共振线的自增宽和3~2P_(3/2,1/2)能级间的碰撞转移率

本文用实验方法确定钠D线的共振自增宽率系数K_(br)和钠的二个精细结构能级(3~2P_(3/2,1/2))与基态钠原子碰撞而产生的激发转移率.这个过程可用Na(3~2P_(3/2))+     

应用空心阴极灯激光激发的荧光法研究高激发态镍原子的高分辨光谱

根据具有两条跃迁上能级间隔距离很大而波长差很小的原子谱线的元素在吸收满足共振跃迁的特定波长激光后可能产生波长差很大的非共振荧光线的特点,我们应用空心阴极灯激光激发荧光法,通过探测分别属于z~3D_3~0→f~3D_2和z~1D_2~0→f~1D_2跃迁的5142.77891A和5176.56337A荧光线的轮廓和线宽,间接把上述两条高分辨谱线分辨开。     

Rb(7~2D)-N_2碰撞FST截面的测量

使用Rb灯和CW染料激光器选择两步激发基态钕原子集居于“中间”激发态7D_(5/2)或者7~2D_(3/2)能级,产生的原子荧光包括碰撞集居态的敏化荧光I_(3/2)~1和光激发态的直接荧光I_(3/2)~2。测量两个荧光成份的相对强度比I_(3/2)~1/I_(3/2)~2与N_2分子气体压力的关系,得到截面σ_(fs)~*、σ_(fs)~*′和σ_(tr)~*实验值。本文对实验结果进行了分析与讨论。     

激光双光子共振感生荧光和Hg原子的检测

利用激光双光子激发汞原子到6~1D_2态,获得了185 nm(6~1P_1—6~1S_0)真空紫外荧光。以此检测 Hg 原子密度,栓测限可达10~9原子/厘米~3。     

利用脉冲空心阴极放电技术实现Kr原子级联双光子电离

高压脉冲放电后,Kr-U空心阴极放电(HCD)灯中的Kr原子有相当数量布居在长寿命的亚稳态1S_5(5_3P_2~0)上。我们利用两台可调谐脉冲染料激光器,首次实现了从(用脉冲HCD布居的)Kr原子)1S_5(5~3P_2~0)亚稳态开始抽运的两步级联光电离,从而为探测Kr等惰性气体原子的高激发态、Pydberg态及自电离态的性质提供了一种简便的实验方法。我们利用这一技     

近共振激光在钠蒸气中激发的角锥辐射

用一个近共振的染料激光束照射钠蒸气后,我们观察到一个角锥型辐射。实验中钠原子密度约为10~(14)原子数/厘米~3,激光波长调谐在D_1或D_3线短波边。这一角锥辐射的空间、光谱和偏振特性得到了测量。测量结果与在钡蒸气中的类似实验作了比较。     

由分子和原子混合共振增强四波混频产生的宽范围可调谐相干辐射

本文报道了由Na_2-Na系统中不等频两步混合共振四波混频这一特殊过程产生紫外宽范围(319.2nm—354.2nm)可调谐相干辐射的新结果。 在实验过程中,用一YAG激光泵浦的脉冲染料激光激发钠分子,在激发波长550—670nm范围内,钠分子总能共振吸收入射光(设频率为ω_1)而跃迁到A~1∑_u~+态或B~1∏_u态,通过受激发分子与基态原子的碰转能量转移过程,分子的激发态能量可转移给原子而使钠原子3P_(1/2,3/2)态获得布居。将由同一YAG激光泵浦的染料激光调谐到3P_(1/2)→4D共     

HgI_2的双光子光解研究

本文报导222毫微米KrCl准分子激光双光子光解HgI_2的实验研究,从光解产物Hg原子得到了5461埃(7~3S_1→6~3P_2)和4358埃(7~3S_1→6~3P_1)的激光输出,探讨了HgI_2的双光子光解过程和激发态汞原子Hg(7~3S_1)的生成机理。     

高空钠层、钾层同时探测的激光雷达

通过一台Nd:YAG激光器抽运两台脉冲染料激光器,产生589 nm和770 nm两种可调谐波长激光,分别激发钠层和钾层原子的共振荧光,再通过双光纤焦面分光接收,实现了利用一台激光雷达同时探测高空钠层和钾层,从而为更经济、更有效地开展高空钠层和钾层比较性探测研究提供了一种新的手段。     

Ar·O准分子位能曲线计算及新的荧光辐射带

1 引言 Xe·O准分子辐射谱的研究早从1941年开始。Powell在Xe-O_2,K_r-O_2混合系统里发现了绿色荧光辐射带,这些辐射带都在558nm附近,也就是靠近O(~1S_0-~1D_2)和O(~1S_0-~3P_1)谱线。这表明这类准分子是一种弱的束缚态。对氧原子而言,O(~1S_0)和     

锌准分子和原子的荧光和受激辐射

锌分子基态只有弱的范德瓦尔势作用,而激发态可为束缚态。采用307.6nm激光激发锌原子到4~3P_1亚稳态(寿命20μs),然后与基态原子碰撞形成锌分子。 Zn(4~3P_1)+Zn(4~1S_0)+M→Zn_2+M使用T型石英玻璃样品室和不锈钢十字热管炉进行实验,99.9999％高纯锌。避免氢的干     

钠氩混合物电离后原子发射光谱的时间分辨特性

研究钠氩(Na-Ar)混合物电离后产生的原子发射光谱的时间分辨特性。氩763.5 nm光谱强度随时间演变出现2个峰,第1个峰的衰减时间为(33.3±2.3) ns,激发态钠通过碰撞传能[(时间常数为(15.2±0.8) ns]将氩激发到2p_6能级,再由该能级的粒子快速辐射形成第1个峰;第2个峰由氩离子与电子复合产生,其衰减过程包括快过程[(0.24±0.03)μs]和慢过程[(3.98±1.03)μs]。利用电子浓度随时间的演变关系分析了复合过程对衰减时间的影响机理,获得了电子浓度、电子温度随时间的演变关系。利用时间分辨光谱解释了钠双线辐射加宽差异的假象,其成因是Stark加宽后的氩588.9 nm谱线叠加在钠D_2线上以及钠双线的自吸收。复合后,激发态氩原子的能级间隔较小,经过级联弛豫后,2p_6能级粒子数的积累时间比钠3P能级更短,氩原子发射谱线的持续时间明显短于钠原子。     

I_2和IBr分子光解产物的态分布及其多光子电离光谱的研究

本文报道了经多种激光波段解离I_2和IBr分子所生成的I(~2P_(3/2)~0)、I~*(~2P_(1/2)~0)和Br(~2P_(3/2)~0)、Br~*(~2P_(1/2)~0)原子的共振电离光谱。实验采用YAG激光泵浦的可调谐染料激光器,分别在470.0～490.0nm、364.7～369.0nm、277.5～282.5nm及222.0～223.2nm波长范围内,研究了I、Br原子的3+1、2+1及3+2、4+1电离过程中电离信号与光强的关系,标定了各个电离信号所对应的原子能级。本文通过对不同解离波长得到的I、Br原子电离谱的比较,定     

应用激光激发的荧光法研究镍原子的重迭谱线

应用空心阴极灯激光激发荧光法,间接分辨开镍原子高激发态f~3D_2和f~1D_2产生的611.6178nm和611.6179nm重迭谱线,并测得其线宽分别为2.1GHz和2.6GHz。     

基于钠原子3S-4S跃迁受激电子Raman散射的可调谐红外输出

用准分子激光器泵浦的染料激光器激励钠蒸气,当染料激光输出波长在334.0～338.8nm范围内调谐时,观测到2.38～2.65μm的红外强辐射,具有明显的阈值,谱线窄,发散角小。从理论计算和实验数据判明,该辐射属于钠原子3S-4S跃迁的SERS过程。光子转换效率可达30％。当泵浦光超过阈值后,SERS强度随泵浦功率的提高而大大增强,与理论的指     

用辐射法研究CuⅡ激光振荡的增益特性

在自制的全金属铜空心阴极激光器中得到了GuⅡ740.4nm(6S~3D_3-5P~3P_2~0)谱线的激光振荡。为研究激光运行的最佳条件,我们用辐射法测量了不同激发条件下GuⅡ740.4nm谱线的增益特性。根据测量的结果,可以得到如下结论:     

碱金属原子偏振光谱的选速光抽运理论及其实验研究

在多能级系统中,和饱和效应相似光抽运效应也可产生介质的非线性吸收及各向异性,由于三能级及四能级的多重交叉共振将使得偏振光谱中出现反常的共振信号,基于选速光抽运模型,本文计算了不同偏振光抽运时的碱金属钠原子D_1线的偏振谱。在不同实验条件下记录的钠原子D_1线的偏振光谱证实了上述理论分析的正确性,说明了饱和光强较弱时,在多能     

铅蒸气激光器

我们利用实验室里现有的进行铜蒸气激光实验的装置,进行了Au、Ba、Pb等蒸气激光器的实验。本文主要报告Pb蒸气激光器(7229(?)波长)的实验结果。 铅原子的基态是6p~2(3p),上激光能级是第一共振能级6s~26P7s(~3p_1~0),7229(?)波长的下激光能级是6S~26p~2(~1D_2),有关能级图见图10但是,激光跃迁~3p_1~0→~1D_2是三重态到单重态的跃迁,在L-S耦     

连续波激光器的双原子分子钠的振荡

首次在双原子分子钠B~1∏_u→X~1∑_g~ 跃迁时观察到连续波激光器以低于一mW 的阈值进行的振荡,双原子分子钠用波长范围为454—488nm的氩激光器各种谱线来激励。在泵浦功率为0.5W 时获得了3mW 输出功率和0.1cm~(-1)叫单程增益,讨论了热管式激光系统的某些特性。